Законы электроники. 1 и 2 закон ома

Закон Ома 2

Федеральное агентство по образованию

Ухтинский государственный технический университет

Кафедра электрификации и автоматизации технологических процессов

Отчет по лабораторной работе №1

«Закон Ома»

Выполнил

ст. гр. БТП-07 Таранова Е. А.

Проверил

Минчанкова Е. А.

Ухта, 2009

Цель работы:

Изучение закона Ома, построение зависимости У(R), U(R).Краткая теория.

1. Закон Ома

Закон Ома определяет связь между основными электрическими величинами на участке цепи постоянного тока без активных элементов (рис.1.1):

;

Рис.1.1

Обобщенный закон Ома определяет связь между основными электрическими величинами на участке цепи постоянного тока, содержащем резистор и идеальный источник ЭДС (рис.1.2):

;

Формула справедлива для указанных на рис.1.2 положительных направлений падения напряжения на участке цепи (Uab), идеального источника ЭДС (Е) и положительного направления тока (I).

Рис.1.2

1. Взаимные преобразования звезды и треугольника сопротивлений

В сложных цепях встречаются соединения, которые нельзя отнести ни к последовательным, ни к параллельным. К таким соединениям относятся трехлучевая звезда и треугольник сопротивлений (рис.1.3). Их взаимное эквивалентное преобразование во многих случаях позволяет упростить схему и свести ее к схеме смешанного (параллельного и последовательного) соединения сопротивлений. При этом необходимо определенным образом пересчитать сопротивления элементов звезды или треугольника.

Рис.1.3

Формулы эквивалентного преобразования треугольника сопротивлений трехлучевую звезду:

Формулы эквивалентного преобразования трехлучевой звезды сопротивлений в треугольник:

2. Законы Кирхгофа

Режимы электрических цепей определяются первым и вторым законами Кирхгофа.

Первый закон Кирхгофа для цепи постоянного тока:

Алгебраическая сумма токов в узле равна 0.

;

Второй закон Кирхгофа для цепи постоянного тока:

Алгебраическая сумма падений напряжений на элементах контура равна алгебраической сумме ЭДС, действующих в этом же контуре.

Для составления системы уравнений на основании законов Кирхгофа необходимо:

1. Выбрать произвольно положительные направления искомых токов ветвей и обозначить их на схеме. Число токов должно быть равно числу ветвей схемы (В). Составить (Y - 1) – уравнений по первому закону Кирхгофа, где (Y) – число узлов схемы. Со знаком плюс учесть токи, втекающие в узел, а со знаком минус – вытекающие из узла.
2. Выбрать независимые контуры, число которых равно:

(НК) = (В) – (Y- 1)

Независимые контуры - контуры, отличающиеся друг от друга хотя бы одной новой ветвью.

3. Выбрать положительные направления обхода контуров (произвольно). Составить (В) - (Y - 1) уравнений по второму закону Кирхгофа для независимых контуров (НК), следуя правилу: если направление тока в ветви и направление обхода контура совпадают, напряжение на участке записать со знаком плюс. В противном случае - со знаком минус. Аналогично выбирают знак ЭДС.
4. Объединить уравнения, составленные по первому и второму законам Кирхгофа в систему алгебраических уравнений. Подставить численные значения и решить систему уравнений.

Принципиальная электрическая схема.

Ход работы.

Проводили измерения силы тока при различных значениях сопротивления и напряжения.

U, B	0	2	4	6	8	10	12
У, мА при R=100 Ом	0	20,7	41,5	62	82,8	103,5	124,2
R=150 Ом	0	12,8	25,7	38,5	51,4	64,2	77,1
R=330 Ом	0	6	11,9	17,9	23,8	29,8	35,7

Получили зависимость У(U):

Аналогично проводили измерения силы тока при изменяющихся сопротивлении и напряжении.

R	100	150	220	330	470	680	1000
У; мА при U=12 B	124,2	77,1	55	35,8	25,6	17,7	11,9
U=8 B	82,8	51,3	36,7	23,9	17	11,8	7,9
U=4 B	41,4	25,7	18,3	11,9	8,5	5,9	3,9

Получили зависимость У(R):

Вывод

В результате проведенных опытов получили, что сила тока прямо пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению в цепи.

Библиографический список.

1. Электротехника. Под ред. В.Г.Герасимова. – М.: Высшая школа, 1985.

2. Борисов Ю.М., Липатов Д.Н., Зорин Ю.Н. Электротехника.- М.: Энергоатомиздат. 1985.

3. Волынский Б.А., Зейн Е.Н., Шатерников В.Е.Электротехника.- М.: Энергоатомиздат. 1987.

www.coolreferat.com

2

2.Законы Ома. Закон Джоуля-Ленца.

Закон Ома для участка цепи:  (Сила тока в  проводнике прямо пропорциональна приложенному напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению проводника).

 - электрическая проводимость.

Сопротивление проводника зависит от его размеров, формы, а также материала из которого он изготовлен. Для однородного линейного проводника: , где - удельное электрическое сопротивление.

Подставим  в закон Ома для участка цепи: , где   - удельная электрическая проводимость. Т.к.  и , то . Это закон Ома в дифференциальной форме.

Согласно опытным данным:  .

Рассмотрим неоднородный участок цепи 1-2, где действует ЭДС. ЭДС обозначим , а приложенную на концах разность потенциалов - . Работа сил, совершаемая при перемещении заряда Q0 на участке 1-2 равна: .(1) По закону сохранения энергии работа равна теплоте, выделившейся на участке. За время t в проводнике выделяется теплота . (2). Из (1) и (2) получаем , откуда: . Это обобщенный закон Ома (закон Ома для неоднородного участка цепи).

 

Закон Джоуля-Ленца:

Рассмотрим неподвижный однородный проводник, к концам которого приложено напряжение U. За время dt через сечение проводника протекает заряд . При этом работа равна: .(1) Если сопротивление проводника равно R, то, по закону Ома:  (2). Из (1) и (2) следует, что мощность тока . Т.к. проводник неподвижен, то (3). Из (1), (2), (3) следует: .

Это закон Джоуля-Ленца.

 

itm-x18.narod.ru

Второй закон ома определение | Вопрос юристу на сайте onlinelawyers.ru

Закон сохранения заряда — формулировка, формула, примеры опытов

Закон ома для замкнутой цепи говорит о том что. Величина тока в замкнутой цепи, которая состоит из источника тока обладающего внутренним сопротивлением, а также внешним нагрузочным сопротивлением. Будет равна отношению электродвижущей силы источника к сумме внешнего и внутреннего сопротивлений.

Формула 1 — Закон Ома для замкнутой цепи

где R Сопротивление внешней цепи измеряется в Омах

r внутреннее сопротивление источника тока также измеряется в Омах

I Сила тока в цепи.

Закон Ома для участка цепи

Пожалуй, закон Ома для участка цепи является основой электротехники и электроники. Любое Пособие по физике для поступающих в вузы описывает Ома и любой инженер должен его знать. Этот закон настолько прост, что его, по идее, должен знать и понимать каждый школьник. Однако я встречал людей с высшим техническим образованием, которые не знали как рассчитать простейшую электрическую цепь из двух резисторов.

Электрический ток

Если изолированный проводник поместить в электрическое поле \(\overrightarrow \), то на свободные заряды \(q\) в проводнике будет действовать сила \( \overrightarrow = q\overrightarrow\) В результате в проводнике возникает кратковременное перемещение свободных зарядов. Этот процесс закончится тогда, когда собственное электрическое поле зарядов, возникших на поверхности проводника, скомпенсирует полностью внешнее поле.

Закон Ома

В 1826 величайший немецкий физик Георг Симон Ом публикует свою работу «Определение закона, по которому металлы проводят контактное электричество», где дает формулировку знаменитому закону. Ученые того времени встретили враждебно публикации великого физика. И лишь после того, как другой ученый – Клод Пулье, пришел к тем же выводам опытным путем, закон Ома признали во всем мире.

– физическая закономерность, которая определяет взаимосвязь между током.

Закон Ома для участка цепи

Главная &nbsp>&nbsp Wiki-учебник &nbsp>&nbsp Физика &nbsp>&nbsp8 класс &nbsp>&nbsp: формулировка и формула, применение

От силы тока в цепи зависит величина воздействия, которое ток может оказывать на проводник, будь то тепловое, химическое или магнитное действие тока. То есть, регулируя силу тока, можно управлять его воздействием. Электрический ток. в свою очередь – это упорядоченное движение частиц под действием электрического поля .

Очевидно, что чем сильнее поле действует на частицы, тем больше будет сила тока в цепи.

Второй закон ома определение

ТОЭ, ТЭЦ, электротехника — все решения у нас! Недорого, быстро, качественно, гарантия!

Лекции по ТОЭ/ №2 Закон Ома для участка цепи с ЭДС.

На практике часто встречается задача, когда требуется определить ток в некоторой ветви при известных ее параметрах и потенциалах ее зажимов.

Между R и E отметим промежуточную точку с и выразим ее потенциал через потенциалы точек а и b.

Так как в резисторе ток протекает слева направо, то потенциал точки а выше потенциала точки с на величину падения напряжения в активном сопротивлении:

Точка b находится на положительном полюсе источника, а с – на отрицательном.

Закон Ома

Публикации по материалам Д. Джанколи. «Физика в двух томах» 1984 г. Том 2.

Электрический ток в цепи создается разностью потенциалов. Разность потенциалов можно получить, например, с помощью батареи. Немецкий физик Георг Симон Ом (1787-1854) экспериментально доказал, что сила электрического тока I в металлическом проводнике прямо пропорциональна разности потенциалов V на его концах:

Это утверждение называют законом Ома.

onlinelawyers.ru

Законы электроники | Простая электроника

В электронике существует ряд законов, выведенных различными учеными (Омом, Кирхгофом, Джоулем, Ленцем) и ставших основными постулатами, если хотите – догмами электроники. В первую очередь это законы Ома и Кирхгофа для участков цепи и замкнутых цепей. Кроме того постулаты о работе и мощности электрического тока. А так же закон Джоуля-Ленца о тепловом действии тока и закон Био-Савара, касаемый электродинамического действия тока.

Итак, закон Ома для участка цепи постоянного тока звучит следующим образом: величина тока на участке цепи прямо пропорциональна напряжению, приложенному к этому участку, и обратно пропорциональна его сопротивлению.

Формульная запись этого закона выглядит следующим образом:

где I – сила тока в амперах; U – напряжение в вольтах; R – сопротивление участка цепи в омах.

Закон Ома для полной замкнутой цепи постоянного тока. Величина тока в цепи прямо пропорциональна электродвижущей силе источника электрической энергии и обратно пропорциональна полному сопротивлению всей цепи:

где I – сила тока в амперах; E – ЭДС источника в вольтах, R0 – внутренне сопротивление источника электрической энергии в омах; Rн – внешнее сопротивление цепи в омах; Rп = R0 + Rн – полное сопротивление всей цепи в омах.

Первый закон Кирхгофа. Сумма токов, притекающих к любой узловой точке параллельной цепи, равна сумме токов, утекающих от нее (рис.1).

Рисунок 1. Разветвленная электрическая цепь

Математическая запись этого закона выглядит следующим образом:

где I1, I2, … , In – токи, притекающие к узловой точке; I1, I2, … , Im – токи, утекающие из узловой точки.

Например, на схеме, изображенной на рис.1:

для точки а :   I = I1 + I2 + I3;

для точки б :  :   I = I1 + I4.

Из первого закона Кирхгофа следует, что токи в ветвях распределяются обратно пропорционально сопротивлениям ветвей.

Второй закон Кирхгофа. Во всякой замкнутой электрической цепи алгебраическая сумма всех электродвижущих сил равна алгебраической сумме падений напряжений на всех участках этого контура:

Рассмотрим пример цепи, состоящей из трех источников тока с ЭДС  Е1, Е2 и Е3 с внутренними сопротивлениями R01, R02 и R03 и из внешнего сопротивления R (рис.2).

Рисунок 2. Замкнутая электрическая цепь

согласно второму закону Кирхгофа получим:

Электрический ток, проходя по проводникам, совершает ту или иную работу, превращая электрическую энергию в какой-либо иной вид энергии: тепловую, световую, механическую, химическую и т.д.

Величина работы электрического тока определяется по формуле:

где  A – работа в джоулях; U – напряжение в вольтах; I – ток в амперах; t – время действия тока в секундах.

Принимая во внимание,

получаем:

Так, как

то

Мощностью электрического тока называется его работа, отнесенная к единице времени:

– мощность электрического тока в ваттах; А – работа электрического тока в джоулях; t – время, в течение которого производится работа А.

Учитывая

получаем:

Так как

получаем

То есть, мощность, развиваемая током в нагрузке в неизменном сопротивлении Rн прямо пропорциональна квадрату тока.

Выражая силу тока через напряжение и сопротивление

получаем

то есть мощность, развиваемая электрическим током в неизменном сопротивлении Rн, пропорциональна квадрату напряжения, приложенного к этому сопротивлению, и обратно пропорциональна сопротивлению нагрузки Rн.

Закон Джоуля-Ленца, тепловое действие тока. Количество тепла, выделяемое током в проводнике при неизменном его сопротивлении R, прямо пропорционально квадрату тока и времени протекания этого тока по проводнику:

где Q – количество тепла в джоулях; I – ток в амперах; R – сопротивление в омах; t – время в секундах.

Закон Био-Савара. Электродинамическое действие тока. Сила, действующая на 1 см длины проводника, для двух параллельных проводников прямо пропорциональна произведению токов, текущих по проводникам, и обратно пропорциональна расстоянию между проводниками:

где I1 и I2 – токи в амперах; a — расстояние между проводниками в метрах; F — сила взаимодействия в Ньютонах.

Поделитесь этой статьей с друзьями в социальных сетях:Свяжитесь с автором статьи в социальных сетях:

lightelectronics.ru

Закон Ома - это... Что такое Закон Ома?

V — напряжение,I — сила тока,R — сопротивление.

Зако́н О́ма — физический закон, определяющий связь электродвижущей силы источника или электрического напряжения с силой тока и сопротивлением проводника. Экспериментально установлен в 1826 году, и назван в честь его первооткрывателя Георга Ома.

В своей оригинальной форме он был записан его автором в виде : ,

Здесь X — показания гальванометра, т.е в современных обозначениях сила тока I, a — величина, характеризующая свойства источника тока, постоянная в широких пределах и не зависящая от величины тока, то есть в современной терминологии электродвижущая сила (ЭДС) , l — величина, определяемая длиной соединяющих проводов, чему в современных представлениях соответствует сопротивление внешней цепи R и, наконец, b параметр, характеризующий свойства всей установки, в котором сейчас можно усмотреть учёт внутреннего сопротивления источника тока r[1].

В таком случае в современных терминах и в соответствии с предложенной автором записи формулировка Ома (1) выражает

Закон Ома для полной цепи:

, (2)

где:

Из закона Ома для полной цепи вытекают следствия:

• При r<<R сила тока в цепи обратно пропорциональна её сопротивлению. А сам источник в ряде случаев может быть назван источником напряжения
• При r>>R сила тока от свойств внешней цепи (от величины нагрузки) не зависит. И источник может быть назван источником тока.

Часто[2] выражение:

(3)

(где есть напряжение или падение напряжения, или, что то же, разность потенциалов между началом и концом участка проводника) тоже называют «Законом Ома».

Таким образом, электродвижущая сила в замкнутой цепи, по которой течёт ток в соответствии с (2) и (3) равняется:

(4)

То есть сумма падений напряжения на внутреннем сопротивлении источника тока и на внешней цепи равна ЭДС источника. Последний член в этом равенстве специалисты называют «напряжением на зажимах», поскольку именно его показывает вольтметр, измеряющий напряжение источника между началом и концом присоединённой к нему замкнутой цепи. В таком случае оно всегда меньше ЭДС.

К другой записи формулы (3), а именно:

(5)

Применима другая формулировка:

Сила тока в участке цепи прямо пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна электрическому сопротивлению данного участка цепи.

Выражение (5) можно переписать в виде:

(6)

где коэффициент пропорциональности G назван проводимость или электропроводность. Изначально единицей измерения проводимости был «обратный Ом» — Mо[3], впоследствии переименованный в Си́менс (обозначение: См, S).

Мнемоническая диаграмма для Закона

Схема, иллюстрирующая три составляющие закона Ома Диаграмма, помогающая запомнить закон Ома. Нужно закрыть искомую величину, и два других символа дадут формулу для её вычисления

В соответствии с этой диаграммой формально может быть записано выражение:

(7)

Которое всего лишь позволяет вычислить (применительно к известному току, создающему на заданном участке цепи известное напряжение), сопротивление этого участка. Но математически корректное утверждение о том, что сопротивление проводника растёт прямо пропорционально приложенному к нему напряжению и обратно пропорционально пропускаемому через него току, физически ложно.

В специально оговорённых случаях сопротивление может зависеть от этих величин, но по умолчанию оно определяется лишь физическими и геометрическими параметрами проводника:

(8)

где:

•  — удельное сопротивление материала, из которого сделан проводник,
•  — его длина
•  — площадь его поперечного сечения

Закон Ома и ЛЭП

Одним из важнейших требований к линиям электропередач (ЛЭП) является уменьшение потерь при доставке энергии потребителю. Эти потери в настоящее время заключаются в нагреве проводов, то есть переходе энергии тока в тепловую энергию, за что ответственно омическое сопротивление проводов. Иными словами задача состоит в том, чтобы довести до потребителя как можно более значительную часть мощности источника тока = при минимальных потерях мощности в линии передачи = , где , причём на этот раз есть суммарное сопротивление проводов и внутреннего сопротивления генератора, (последнее всё же меньше сопротивления линии передач).

В таком случае потери мощности будут определяться выражением:

= (9)

Отсюда следует, что при постоянной передаваемой мощности её потери растут прямо пропорционально длине ЛЭП и обратно пропорционально квадрату ЭДС. Таким образом желательно всемерное её увеличение, что ограничивается электрической прочностью обмотки генератора. И повышать напряжение на входе линии следует уже после выхода тока из генератора, что для постоянного тока является проблемой. Однако, для переменного тока эта задача много проще решается с помощью использования трансформаторов, что и предопределило повсеместное распространение ЛЭП на переменном токе. Однако при повышении напряжения в ней возникают потери на коронирование и возникают трудности с обеспечением надёжности изоляции от земной поверхности. Поэтому наибольшее, практически используемое, напряжение в дальних ЛЭП не превышает миллиона вольт.

Кроме того, любой проводник, как показал Дж. Максвелл, при изменении силы тока в нём, излучает энергию в окружающее пространство, и потому ЛЭП ведёт себя как антенна, что заставляет в ряде случаев наряду с омическими потерями брать в расчёт и потери на излучение.

Закон Ома в дифференциальной форме

Сопротивление зависит как от материала, по которому течёт ток, так и от геометрических размеров проводника.

Полезно переписать закон Ома в так называемой дифференциальной форме, в которой зависимость от геометрических размеров исчезает, и тогда закон Ома описывает исключительно электропроводящие свойства материала. Для изотропных материалов имеем:

где:

Все величины, входящие в это уравнение, являются функциями координат и, в общем случае, времени. Если материал анизотропен, то направления векторов плотности тока и напряжённости могут не совпадать. В этом случае удельная проводимость является тензором ранга (1, 1).

Раздел физики, изучающий течение электрического тока в различных средах, называется электродинамикой сплошных сред.

Закон Ома для переменного тока

Вышеприведённые соображения о свойствах электрической цепи при использовании источника (генератора) с переменной во времени ЭДС остаются справедливыми. Специальному рассмотрению подлежит лишь учёт специфических свойств потребителя, приводящих к разновремённости достижения напряжением и током своих максимальных значений, то есть учёта фазового сдвига.

Если ток является синусоидальным с циклической частотой , а цепь содержит не только активные, но и реактивные компоненты (ёмкости, индуктивности), то закон Ома обобщается; величины, входящие в него, становятся комплексными:

где:

• U = U0eiωt — напряжение или разность потенциалов,
• I — сила тока,
• Z = Re−iδ — комплексное сопротивление (импеданс),
• R = (Ra2 + Rr2)1/2 — полное сопротивление,
• Rr = ωL − 1/(ωC) — реактивное сопротивление (разность индуктивного и емкостного),
• Rа — активное (омическое) сопротивление, не зависящее от частоты,
• δ = − arctg (Rr/Ra) — сдвиг фаз между напряжением и силой тока.

При этом переход от комплексных переменных в значениях тока и напряжения к действительным (измеряемым) значениям может быть произведён взятием действительной или мнимой части (но во всех элементах цепи одной и той же!) комплексных значений этих величин. Соответственно, обратный переход строится для, к примеру, подбором такой что Тогда все значения токов и напряжений в схеме надо считать как

Если ток изменяется во времени, но не является синусоидальным (и даже периодическим), то его можно представить как сумму синусоидальных Фурье-компонент. Для линейных цепей можно считать компоненты фурье-разложения тока действующими независимо.

Также необходимо отметить, что закон Ома является лишь простейшим приближением для описания зависимости тока от разности потенциалов и от сопротивления и для некоторых структур справедлив лишь в узком диапазоне значений. Для описания более сложных (нелинейных) систем, когда зависимостью сопротивления от силы тока нельзя пренебречь, принято обсуждать вольт-амперную характеристику. Отклонения от закона Ома наблюдаются также в случаях, когда скорость изменения электрического поля настолько велика, что нельзя пренебрегать инерционностью носителей заряда.

Трактовка закона Ома

Закон Ома можно просто объяснить при помощи теории Друде:

Здесь:

См. также

Примечания

Ссылки

dal.academic.ru

Закон Ома 2

Федеральное агентство по образованию

Ухтинский государственный технический университет

Кафедра электрификации и автоматизации технологических процессов

Отчет по лабораторной работе №1

«Закон Ома»

Выполнил

ст. гр. БТП-07 Таранова Е. А.

Проверил

Минчанкова Е. А.

Ухта, 2009

Цель работы:

Изучение закона Ома, построение зависимости У(R), U(R).Краткая теория.

1. Закон Ома

Закон Ома определяет связь между основными электрическими величинами на участке цепи постоянного тока без активных элементов (рис.1.1):

;

Рис.1.1

Обобщенный закон Ома определяет связь между основными электрическими величинами на участке цепи постоянного тока, содержащем резистор и идеальный источник ЭДС (рис.1.2):

;

Формула справедлива для указанных на рис.1.2 положительных направлений падения напряжения на участке цепи (Uab), идеального источника ЭДС (Е) и положительного направления тока (I).

Рис.1.2

1. Взаимные преобразования звезды и треугольника сопротивлений

В сложных цепях встречаются соединения, которые нельзя отнести ни к последовательным, ни к параллельным. К таким соединениям относятся трехлучевая звезда и треугольник сопротивлений (рис.1.3). Их взаимное эквивалентное преобразование во многих случаях позволяет упростить схему и свести ее к схеме смешанного (параллельного и последовательного) соединения сопротивлений. При этом необходимо определенным образом пересчитать сопротивления элементов звезды или треугольника.

Рис.1.3

Формулы эквивалентного преобразования треугольника сопротивлений трехлучевую звезду:

Формулы эквивалентного преобразования трехлучевой звезды сопротивлений в треугольник:

2. Законы Кирхгофа

Режимы электрических цепей определяются первым и вторым законами Кирхгофа.

Первый закон Кирхгофа для цепи постоянного тока:

Алгебраическая сумма токов в узле равна 0.

;

Второй закон Кирхгофа для цепи постоянного тока:

Алгебраическая сумма падений напряжений на элементах контура равна алгебраической сумме ЭДС, действующих в этом же контуре.

Для составления системы уравнений на основании законов Кирхгофа необходимо:

1. Выбрать произвольно положительные направления искомых токов ветвей и обозначить их на схеме. Число токов должно быть равно числу ветвей схемы (В). Составить (Y - 1) – уравнений по первому закону Кирхгофа, где (Y) – число узлов схемы. Со знаком плюс учесть токи, втекающие в узел, а со знаком минус – вытекающие из узла.
2. Выбрать независимые контуры, число которых равно:

(НК) = (В) – (Y- 1)

Независимые контуры - контуры, отличающиеся друг от друга хотя бы одной новой ветвью.

3. Выбрать положительные направления обхода контуров (произвольно). Составить (В) - (Y - 1) уравнений по второму закону Кирхгофа для независимых контуров (НК), следуя правилу: если направление тока в ветви и направление обхода контура совпадают, напряжение на участке записать со знаком плюс. В противном случае - со знаком минус. Аналогично выбирают знак ЭДС.
4. Объединить уравнения, составленные по первому и второму законам Кирхгофа в систему алгебраических уравнений. Подставить численные значения и решить систему уравнений.

Принципиальная электрическая схема.

Ход работы.

Проводили измерения силы тока при различных значениях сопротивления и напряжения.

U, B	0	2	4	6	8	10	12
У, мА при R=100 Ом	0	20,7	41,5	62	82,8	103,5	124,2
R=150 Ом	0	12,8	25,7	38,5	51,4	64,2	77,1
R=330 Ом	0	6	11,9	17,9	23,8	29,8	35,7

Получили зависимость У(U):

Аналогично проводили измерения силы тока при изменяющихся сопротивлении и напряжении.

R	100	150	220	330	470	680	1000
У; мА при U=12 B	124,2	77,1	55	35,8	25,6	17,7	11,9
U=8 B	82,8	51,3	36,7	23,9	17	11,8	7,9
U=4 B	41,4	25,7	18,3	11,9	8,5	5,9	3,9

Получили зависимость У(R):

Вывод

В результате проведенных опытов получили, что сила тока прямо пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению в цепи.

Библиографический список.

1. Электротехника. Под ред. В.Г.Герасимова. – М.: Высшая школа, 1985.

2. Борисов Ю.М., Липатов Д.Н., Зорин Ю.Н. Электротехника.- М.: Энергоатомиздат. 1985.

3. Волынский Б.А., Зейн Е.Н., Шатерников В.Е.Электротехника.- М.: Энергоатомиздат. 1987.

ua.coolreferat.com

---

• 
  Что такое распределительное устройство
• 
  Привод масляного выключателя вмп 10
• 
  Должен ли собственник нежилого помещения платить за общедомовые нужды
• 
  Показания счетчиков мфц
• 
  Как подключить трехфазный двигатель к 380 с 3 проводами
• 
  Производители полуавтоматов
• 
  Определение сила тока
• 
  Пункт приема ртути
• 
  Лесная промышленность мира
• 
  Как выбрать стабилизатор напряжения для холодильника
• 
  Выпрямитель ларионова схема