Отклонение Электрона электрическим и магнитным полями. Магнитными и электрическими полями не отклоняется

Физика_Ответы - Стр 3

3) неподвижный электрический заряд

ТЗ 208 КТ-3

Стекло при трении о кожу приобретает заряд...

2) положительный

ТЗ 209 КТ-1

Единица измерения потенциала - это...

2) вольт

ТЗ 210 КТ-2

Единица измерения электрического заряда - это.. 2) кулон

ТЗ 211 КТ-3

Величина ѐмкости конденсатора ...

3) обратно пропорциональна расстоянию между пластинами

ТЗ 212 КТ-1

Размерность Кл/В определяет величину...

1) электроѐмкости

ТЗ 213 КТ-2

2 заряда по 1 кулону на расстоянии 1 метр взаимодействуют с силой...

5) 9 гиганьютон

ТЗ 214 КТ-3

Вектор напряжѐнности электрического поля направлен...

1) в сторону уменьшения потенциала

ТЗ 215 КТ-1

Электрическое поле это - … 4) векторное поле, определяющее силовое воздействие на

электрические заряды, не зависящее от их скоростей.

ТЗ 216 КТ-2

Два вида зарядов существуют потому, что … 3) обнаружено лишь два взаимодействия заряженных тел – отталкивание и притяжение

ТЗ 217 КТ-3

Взаимодействие электрических зарядов на расстоянии объясняет гипотеза

…

1) электрическое поле первого заряда действует на второй

ТЗ 218 КТ-1

Явление электризации трением объясняет гипотеза

22

2) одно тело теряет электроны, другое приобретает

8.3. Тесты.

ТЗ 219 КТ-2

Сила тока, протекающего через два последовательно соединенных резистора, если в первом из них она равна 1А, равна …

1) 1А

ТЗ 220 КТ-3

Алюминиевая и медная проволоки имеют одинаковые массы и площадь поперечного сечения. Большее сопротивление имеет …

1) алюминиевая

ТЗ 221 КТ-1

Отметьте правильный ответ Электрическое поле внутри диэлектрика...

1) меньше внешнего

ТЗ 222 КТ-2

Электрическим током через проводящую среду может быть перенесено минимальное количество электричества …

2) равное заряду электрона.

ТЗ 223 КТ-3

Высокий вакуум – состояние газа, при котором длина свободного пробега молекул …

1) больше линейных размеров сосуда

ТЗ 224 КТ-1

Эмиссия – процесс … 1) выхода электронов из металла

ТЗ 225 КТ-2

Ток в вакууме создается … 1) любыми заряженными частицами

ТЗ 226 КТ-3

Ионизация газа – процесс … 1) потери электронов молекулами

ТЗ 227 КТ-1

Несамостоятельный газовый разряд … 1) возникновение тока в газе при действии внешнего ионизатора

ТЗ 228 КТ-2

Самостоятельный газовый разряд …

Плазма – сильно ионизированный газ … 1) с равными концентрациями электронов и положительных ионов

ТЗ 230 КТ-1

Сила тока в лампе мощностью 100 Вт в сети с напряжением 220 В равна…

3) 0, 455 А.

ТЗ 231 КТ-2

Выделяемое в проводнике в единицу времени количество теплоты при увеличении силы тока в 4 раза…

4) увеличится в 16 раз.

ТЗ 232 КТ-3

Потребляемая электрической лампой мощность при уменьшении напряжения в 5 раз и неизменном сопротивлении…

4) уменьшится в 25раз.

ТЗ 233 КТ-1

При силе тока в электрической цепи 0,3 А сопротивление лампы равно 10 Ом. Мощность электрического тока, выделяющаяся на нити лампы равна …

3) 3 Вт

ТЗ 234 КТ-2

ЭДС источника тока – разность потенциалов, создаваемая сторонними силами, которая …

1) не зависит от тока

ТЗ 235 КТ-3

Разность потенциалов измеряется в … 1) вольтах (В)

ТЗ 236 КТ-1

Закон Джоуля - Ленца – количество теплоты, выделяемое в проводнике с током пропорционально величине сопротивления и …

1) квадрату тока

ТЗ 237 КТ-2

Узел электрической цепи – точка, в которой сходится … 2) не менее трех проводников

ТЗ 238 КТ-3

1-йзакон Кирхгофа – алгебраическая сумма токов узла электрической цепи равна …

24

4) нулю

ТЗ 239 КТ-1

2-йзакон Кирхгофа – в замкнутом контуре электрической цепи алгебраическая сумма ЭДС равна …

1) алгебраической сумме напряжений, на всех участках сопротивления цепи

ТЗ 240 КТ-2

Электрическое сопротивление проводника измеряется в … 1) омах

ТЗ 241 КТ-3

Удельное электрическое сопротивление измеряется в … 2) Ом м

ТЗ 242 КТ-1

Электрическая проводимость проводника измеряется в … 2) Сименс

ТЗ 243 КТ-2

При последовательном соединении проводников общее сопротивление цепи равно …

1) сумме сопротивлений отдельных проводников

ТЗ 244 КТ-3

Сопротивление проводника с ростом температуры … 1) увеличивается линейно

ТЗ 245 КТ-1

Электрический ток- … 2) направленное движение электрических зарядов.

ТЗ 246 КТ-2

Сила тока в 1 А есть - … 1) отношение 1 Кл к 1 сек

ТЗ 247 КТ-3

Модуль плотность тока – отношение силы тока к … 1) площади поперечного сечения проводника

ТЗ 248 КТ-1

Закон Ома – сила тока пропорциональна 1) напряжению на данном участке цепи и обратно пропорциональна его сопротивлению

ТЗ 249 КТ-2

Электрическое сопротивление проводника пропорционально …

25

1) удельному сопротивлению и длине проводника и обратно пропорционально его площади поперечного сечения

ТЗ 250 КТ-3

Вольтамперная характеристика … 3) зависимость силы тока от напряжения

ТЗ 251 КТ-1

Процесс изменения силы тока при замыкании или размыкании электрической цепи протекает …

1) по экспоненте

ТЗ 252 КТ-2

Произведение напряжения на силу тока определяет...

3) мощность

ТЗ 253 КТ-3

Наибольшую мощность три электрические лампочки потребляют при их...

1) параллельном соединении

ТЗ 254 КТ-1

Отношение напряжения на участке цепи к силе тока равно...

3) сопротивлению участка цепи.

ТЗ 255 КТ-2

Электрическое сопротивление проводника зависит от… 3) от длины, площади поперечного сечения и материала проводника

ТЗ 256 КТ-3

Напряжение на концах проводника 8В, сопротивление 4 Ом, сила тока равна …

2)2А

9.3.Тесты.

ТЗ 257 КТ-1

Магнитная индукция – это векторная физическая величина, являющаяся … 1) силовой характеристикой магнитного поля

ТЗ 258 КТ-2

Единица магнитной индукции в системе СИ … 1) тесла (Тл)

ТЗ 259 КТ-3

Магнитный поток определяется …

ТЗ 260 КТ-1

Единица магнитного потока в системе СИ … 2) вебер (Вб)

ТЗ 261 КТ-2

Закон Ампера описывает силу, действующую на проводник с током в … 1) магнитном поле

ТЗ 262 КТ-3

Напряжѐнность магнитного поля в данной точке определяется законом Био

–Савара – Лапласа и зависит от …

3)расстояния до проводника с током

ТЗ 263 КТ-1

Напряжѐнность магнитного поля измеряется в … 2) теслах (Тл)

ТЗ 264 КТ-2

Взаконе полного тока фигурирует …

1)циркуляция вектора Н

ТЗ 265 КТ-3

По двум параллельным проводникам текут токи в одном направлении и поэтому они …

1) притягиваются

ТЗ 266 КТ-1

Сила Лоренца, действующая на заряд, движущийся с постоянной скоростью v в магнитном поле В пропорциональна …

1) векторному произведению v и В

ТЗ 267 КТ-2

ЭДС Холла, возникающая в проводнике с током, помещѐнном в магнитное поле, пропорциональна …

1) магнитной индукции и расстоянию между электродами проводника

ТЗ 268 КТ-3

Взаимная индукция – это явление возникновения тока в замкнутом контуре при …

1) изменении силы тока в соседнем замкнутом контуре

ТЗ 269 КТ-2

Наибольшую магнитную проницаемость имеют вещества … 3) ферромагнетики

27

ТЗ 270 КТ-3

Единица измерения индуктивности - это...

4) генри

ТЗ 271 КТ-1

Два проводника с однонаправленными токами...

2) притягиваются

ТЗ 272 КТ-2

Энергия магнитного поля катушки индуктивностью 4 Гн и силе тока в ней 3

Аравна...(Дж)

1)18 Дж

ТЗ 273 КТ-3

Трансформатор может работать...

3) на переменном токе

ТЗ 274 КТ-1

Один из основных постулатов теории Максвелла … 1) переменное магнитное поле порождает вихревое электрическое

ТЗ 275 КТ-2

Действующее значение напряжения 220 вольт - его амплитудное значение...

3) 310 вольт

ТЗ 276 КТ-3

Ёмкостное сопротивление конденсатора при увеличении частоты переменного тока в 2 раза...

3)уменьшится в 2 раза

10.3.Тесты.

ТЗ 277 КТ-1

Внешним фотоэффектом называется… 3) выбивание электронов с поверхности металлов под действием света.

ТЗ 278 КТ-2

Внутренним фотоэффектом называется… 1) изменение электрических свойств вещества под действием света без выхода электронов из вещества.

ТЗ 279 КТ-3

Понятие “квант энергии” было введено впервые в физику для объяснения

…

28

1) законов теплового излучения

ТЗ 280 КТ-1

При фотоэффекте кинетическая энергия электронов …

2) линейно зависит от частоты падающего света

ТЗ 281 КТ-2

Гамма-излучение- это поток … 3) квантов электромагнитного излучения, испускаемых атомными ядрами

ТЗ 282 КТ-3

Внешним фотоэффектом называется… 3) Выбивание электронов с поверхности металлов под действием света.

ТЗ 283 КТ-1

Испускание электронов катодом под действием света - это явление...

2) внешнего фотоэффекта

ТЗ 284 КТ-2

Максимальная начальная скорость фотоэлектронов зависит от...

2) частоты света

ТЗ 285 КТ-3

Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта представляет собой применение ...

1)закона сохранения энергии

11.3.Тесты.

ТЗ 286 КТ-1

Гипотеза Де Бройля о волновых свойствах частиц вещества впоследствии была …

1) подтверждена в экспериментах по дифракции электронов

ТЗ 287 КТ-2

Магнитными и электрическими полями не отклоняется ...

4) гамма-излучение

ТЗ 288 КТ-3

Ядро атома состоит из...

1) протонов и нейтронов

ТЗ 289 КТ-1

Планетарная модель атома обоснована...

4) опытами по рассеянию альфа-частиц

29

ТЗ 290 КТ-2

Отметьте правильный ответ Синтез ядра из отдельных протонов и отдельных нейтронов

сопровождается выделением энергии...

4) для любых ядер

ТЗ 291 КТ-3

Частота излучения при переходе атома водорода из второго стационарного состояния в первое...

3) 3R/4

ТЗ 292 КТ-1

Линейчатые спектры дают...

2) одноатомные газы в возбуждѐнном состоянии

ТЗ 293 КТ-2

Частица может иметь заряд, равный … 4) 2 заряда электрона

ТЗ 294 КТ-3

Атомное ядро может иметь заряд … 4) положительный

ТЗ 295 КТ-1

Ядро изотопа радия с массовым числом 226 и зарядовым 88 состоит из…

2) 88 протонов и 138 нейтронов

ТЗ 296 КТ-2

Отметьте правильный ответ Ядро,состоящее из одного протона - это ядро атома...

1) водорода

ТЗ 297 КТ-3

Вкачестве топлива атомных электростанций используется …

1)уран

ТЗ 298 КТ-1

Масса Солнца уменьшается за счет испускания … 4) частиц и электромагнитных волн

ТЗ 299 КТ-2

Модель атома Резерфорда является … 1) неустойчивой системой

1) только по определѐнной орбите

.

studfiles.net

Какой из трёх альфа-, бета- и гамма-излучений не отклоняется магнитным и электрическим полями?

гамма-излучение, т.к. оно имеет электромагнитную природу, а альфа- и бета-излучение состоят из частиц.

Skoree vsego gamma, t.l. al'fa luchi - eto yadra Geliya, betta luchi - potok elektronov.

гамма, так как не имеет электрического заряда

Гамма не имеет заряда следовательно оно и не отклоняется

Гамма,не имеет заряда

гамма не отклоняется, только если напряжение поля не настолько велико, чтобы изменить свойства пространства

touch.otvet.mail.ru

Ответы@Mail.Ru: Гамма излучение

Га́мма-излуче́ние, гамма-лучи (γ-лучи) — вид электромагнитного излучения с чрезвычайно маленькой длиной волны — < 5×10−3 нм и, вследствие этого, ярко выраженными корпускулярными и слабо выраженными волновыми свойствами. Гамма-квантами являются фотоны высокой энергии. Обычно считается, что энергии квантов гамма-излучения превышают 105 эВ, хотя резкая граница между гамма- и рентгеновским излучением не определена. На шкале электромагнитных волн гамма-излучение граничит с рентгеновским излучением, занимая диапазон более высоких частот и энергий. В области 1-100 кэВ гамма-излучение и рентгеновское излучение различаются только по источнику: если квант излучается в ядерном переходе, то его принято относить к гамма-излучению; если при взаимодействиях электронов или при переходах в атомной электронной оболочке — к рентгеновскому излучению. Очевидно, физически кванты электромагнитного излучения с одинаковой энергией не отличаются, поэтому такое разделение условно. Гамма-излучение испускается при переходах между возбуждёнными состояниями атомных ядер (энергии таких гамма-квантов лежат в диапазоне от ~1 кэВ до десятков МэВ) , при ядерных реакциях (например, при аннигиляции электрона и позитрона, распаде нейтрального пиона и т. д.) , а также при отклонении энергичных заряженных частиц в магнитных и электрических полях (см. Синхротронное излучение) Гамма-лучи, в отличие от α-лучей и β-лучей, не отклоняются электрическими и магнитными полями, характеризуются большей проникающей способностью при равных энергиях и прочих равных условиях. Гамма-кванты вызывают ионизацию атомов вещества. Основные процессы, возникающие при прохождении гамма-излучения через вещество: * Фотоэффект (гамма-квант поглощается электроном атомной оболочки, передавая ему всю энергию и ионизируя атом) . * Комптоновское рассеяние (гамма-квант рассеивается на электроне, передавая ему часть своей энергии) . * Рождение электрон-позитронных пар (в поле ядра гамма-квант с энергией не ниже 2mec2=1,022 МэВ превращается в электрон и позитрон) . * Фотоядерные процессы (при энергиях выше нескольких десятков МэВ гамма-квант способен выбивать нуклоны из ядра) .

Гамма-излучение – электромагнитное излучение, принадлежащее наиболее высокочастотной (коротковолновой) части спектра электромагнитных волн. На шкале электромагнитных волн гамма-излучение соседствует с рентгеновскими лучами, но имеет более короткую длину волны. Первоначально термин “гамма-излучение” относился к тому типу излучения радиоактивных ядер, который не отклонялся при прохождении через магнитное поле, в отличие от - и -излучений. Частота гамма-излучения (> 3.1018 Гц) отвечает скоростям электромагнитных процессов, протекающих внутри атомных ядер и с участием элементарных частиц. Поэтому источниками гамма-излучения могут быть атомные ядра и частицы, а также ядерные реакции и реакции между частицами, в частности аннигиляция пар частица-античастица. И наоборот, гамма-излучение может поглощаться атомными ядрами и способно вызывать превращения частиц. Изучение спектров ядерного гамма-излучения и гамма-излучения, возникающего в процессах взаимодействия частиц, дает важную информацию о структуре этих микрообъектов. Гамма-излучение может также возникать при торможении быстрых заряженных частиц в среде (тормозное гамма-излучение) или при их движении в сильных магнитных полях (синхротронное излучение) . Источниками гамма-излучения являются также процессы в космическом пространстве. Космические гамма-лучи приходят от пульсаров, радиогалактик, квазаров, сверхновых звёзд. Гамма-излучение ядер испускается при переходах ядра из состояния с большей энергией в состояние с меньшей энергией, и энергия испускаемого гамма-кванта с точностью до незначительной энергии отдачи ядра равна разности энергий этих состояний (уровней) ядра. Энергия ядерного гамма-излучения обычно лежит в интервале от нескольких кэВ до нескольких МэВ и спектр этого излучения линейчатый, т. е. состоит из ряда дискретных линий. Изучение спектров ядерного гамма-излучения позволяет определить энергии состояний (уровней) ядра. При распадах частиц и реакциях с их участием обычно испускаются гамма-кванты с бoльшими энергиями - десятки-сотни МэВ.

Думаю мое объяснение уважаемый вам уже и не нужно, ведь вам подсказали, чот гамма излучение это напрвленный поток чрезвычайно мощных частиц с сверх маленькой электромагнитной волной

осталися сами ядра (протоны)

touch.otvet.mail.ru

Отклонение движущихся заряженных частиц электрическим и магнитным полями

1). Рассмотрим узкий пучок одинаковых заряженных частиц, попадающий в отсутствии полей на перпендикулярный ему экран в точке О. Определим смещение следа пучка, вызываемое перпендикулярным пучку электрическим полем, действующим на пути длиной l1 при расстоянии от границы области, в которой имеется поле, до экрана l2 .

Пусть первоначальная скорость частиц равна . Войдя в область поля каждая частица будет двигаться с постоянным по модулю и направлению ускорением

.

Движение под действием поля продолжается в течение времени . За это время частицы сместятся на расстояниеи приобретут, перпендикулярную ксоставляющую скорости.

В дальнейшем частицы летят прямолинейно в направлении, которое образует с вектором угол, определяемый соотношением .

Смещение .

Общее смещение пучка или.

2). Рассмотрим узкий пучок одинаковых заряженных частиц, имеющих скорость , проходящих на путиl1 участок с однородным магнитным полем, вектор индукции которого перпендикулярен скорости частиц. Определим смещение х пучка на экране, отстоящем на расстоянии l2 от границы участка с магнитным полем .

Под действием поля каждая частица получит постоянное по модулю ускорение

.

Ограничиваясь случаем, когда отклонение пучка полем невелико, можно считать, что ускорение почти постоянно по направлению и. Тогда для расчёта смещения можно воспользоваться формулой, полученной для предыдущего случая, заменив в ней ускорениезначением:

.

Угол, на который отклонится пучок магнитным полем определяют соотношением

.

Получаем окончательно .

Ускорители заряженных частиц

Для лабораторных исследований в области ядерной физики, а также для промышленных установок и электроракетных двигателей нашли применения направленные пучки заряженных частиц (электронов, протонов, ионов разных элементов), обладающих кинетической энергией от нескольких сотен эВ до десятков ГэВ.

По форме траектории ускоряемых частиц все ускорители можно разделить на две основные группы: линейные ускорители и циклические ускорители. В первых траектории частиц близки к прямым линиям, во вторых – к окружностям или раскручивающимся спиралям.

Энергия частиц увеличивается при их движении в электрическом поле ускорителя.

В электростатическом линейном ускорителе заряженная частица проходит через ускоряющее электрическое поле однократно. Если заряд частицы, аипотенциалы поля в начальной и конечной точках траектории в поле, то энергия, приобретаемая частицей в ускорителе, равна. Здесь можно получить энергии не превышающие 15 МэВ.

Значительно большие энергии (до 22 ГэВ) можно сообщать заряженным частицам в линейных резонансных ускорителях, в которых переменное электрическое поле сверхвысокой частоты изменяется синхронно с движением ускоряемых частиц.

Циклотрон состоит из двух металлических дуантов М и N, представляющих собой две половины невысокой тонкостенной цилиндрической коробки разделённые узкой щелью.

Дуанты заключены в плоскую замкнутую камеруА, помещённую между полюсами сильного электромагнита. Вектор направлен перпендикулярно плоскости чертежа.

Дуанты с помощью электродов т и п присоединены к полюсам электрического генератора, создающего в щели между ними переменное электрическое поле. Ускорение частиц возможно только в том случае, если движение частицы и изменение электрического поля в зазоре будут происходить строго синхронно.

В циклотроне магнитное поле постоянно, а напряжённость электрического поля в зазоре изменяется во времени по гармоническому закону с постоянным периодом.

В синхрофазотроне изменяются и частота ускоряющего напряжения, создаваемого генератором напряжения меняющейся частоты, и индукция магнитного поля. Ускоряемые частицы движутся не по спирали, а по кольцу. По мере увеличения скорости частиц индукция магнитного поля растёт так, чтобы радиус окружности, по которой движутся частицы оставался постоянным. При этом период обращения изменяется как из-за скорости так и из-за магнитной индукции.

Большой адронный коллайдер – ускоритель адронов (частиц, состоящих из кварков) на встречных пучках, предназначенный для разгона протонов и тяжёлых ионов в противоположных направлениях и изучения продуктов их соударений.

Коллайдер построен на границе Швейцарии и Франции. Длина основного кольца ускорителя составляет 26 659 м.

Скорость частиц в БАК на встречных пучках близка к скорости света в вакууме. На первом этапе низкоэнергетичные линейные ускорители производят инжекцию протонов и ионов свинца в синхротрон, где они приобретают энергию в 28 ГэВ. После этого ускорение частиц продолжается в суперсинхрофазотроне, где энергия частиц достигает 450 ГэВ. Затем пучок направляют в основное кольцо и в точках столкновения шесть детекторов фиксируют происходящие события.

studfiles.net

Отклонение Электрона электрическим и магнитным полями

Отклонение пучка электронов может быть вызвано с помощью отклоняющих систем. Основное назначение отклоняющих систем состоит в пространственном перемещении сфокусированного электронного луча. Есть два принципиально различных типа отклоняющих систем: электростатическая, в которой отклонение электронного луча осуществляется поперечным (по отношению к вектору скорости электронов) электрическим полем, и магнитная, использующая поперечное магнитное поле. Отклоняющие системы должны обладать хорошей чувствительностью и малыми искажениями сигналов.Если требуется перемещать луч последовательно по всей плоскости экрана, то простейшая электростатическая отклоняющая система состоит из двух пар попарно ортогональных пластин, расположенных последовательно вдоль оси трубки. Одна пара пластин отклоняет луч в вертикальном направлении, другая -

в горизонтальном. Рассмотрим движение электронов между парой полубесконечных плоских пластин под действием поля ε, создаваемого разностью потенциалов, приложенной к пластинам.

Уравнения движения нерелятивистских электронов в декартовой системе координат при наличии только поперечного электрического поля ε=-εz (εx=εy=0) (рис. 9.6) можно записать в форме:

; (9.3)

; (9.4)

. (9.5)

Допустим, что электрон влетает в пространство между пластинами в направлении оси х с начальной скоростью νx0 (νy=0, νz0=0). Интегрируя (9.3) (9.5), получаем следующий результат:

; ; . (9.6)

Определяя из первого уравнения (9.6) t и подставляя этот результат во второе, получаем:

. (9.7)

Таким образом, согласно (9.7) траекторией движения электрона в однородном электростатическом поле плоских пластин является парабола. Электроны на выходе из пластин длиной l1 отклоняются на величину

.(9.8)

где ε=Uпл/d; Uпл, d - соответственно разность потенциалов и расстояние между пластинами, Ua2 напряжение на втором аноде, определяющее скорость на входе в пластины v0x.

Угол отклонения траектории электрона от первоначального направления определяется дифференцированием (9.7) по х:

, x=l1 (9.9)

Перейдем теперь к вычислению траектории электронов при движении их в магнитной отклоняющей системе, которая обычно содержит две пары катушек, надеваемых на горловину трубки и образующих магнитные поля во взаимно перпендикулярных направлениях. Аналогично электростатической отклоняющей системе, одна из пар катушек отклоняет луч в вертикальной, а другая в горизонтальной плоскости. Рассмотрим отклонение электрона однородным магнитным полем одной пары катушек (рис. 9.7). В однородном магнитном поле (В= Вy Вx= Вz= 0) (при полном отсутствии электрического) уравнения движения электронов в декартовой системе координат имеют вид:

(9.10)

Система уравнений (9.10) справедлива для вычисления траектории электронов как в магнитных отклоняющих, так и в фокусирующих системах. Из (9.10) видно, что сила, действующая на электроны, перпендикулярна V, т.е. полная скорость электрона является величиной постоянной, а направление движения электрона изменяется. Если принять, что x0=0, vz0=0, vx0=v0, то решение системы (9.10) можно записать в форме

(9.11)

где - циклотронная частота. Уравнения (9.11) описывают траекторию движения электрона в однородном магнитном поле, которая представляет собой окружность радиуса . Следовательно, в однородном магнитном поле электрон будет вращаться по окружности радиуса R с частотой . Поскольку диаметр l1 отклоняющих катушек, как правило, существенно меньше R, на выходе из них электрон отклонится от оси трубки на некоторую величину z=l1tg(α) (см. рис, 9.7) и дальше будет двигаться по касательной к его криволинейной траектории в точке выхода из поля. При малых углах tg α = α. и тогда , если принять, что путь, пройденный внутри катушек, незначительно превышает их диаметр, то

(9.12)

где Ua потенциал последнего электрода перед отклоняющей системой. Угол α нетрудно вычислить и из (9.12). Как известно, индукция магнитного поля пропорциональна числу ампер-витков, т.е. B=k1ωI (k1 коэффициент пропорциональности, определяемый конструкцией катушки; ω число витков: I ток, протекающий по виткам).

Полное смещение h электрона на плоском экране ЭЛТ, отстоящем на расстоянии L от центра отклоняющих систем (см. рис. 9.6 и 9.7), равно h=tg α. Используя (9.8) и (9.12), можно вычислить смещение луча для электростатической и и магнитной систем отклонения:

(9.13)

(9.14)

соответственно характеризуют отклонение луча или при развости потенциалов между отклоняющими пластинами в 1 В, или при изменении тока, протекающего через катушки, на 1 А. измеряется в мм/В, а в мм/А. Из (9.14) видно. что при магнитном отклонении изменение ускоряющего напряжения Ua существенно меньше влияет на чувствительность, чем при электростатическом, так как .

К достоинствам магнитного отклонения можно отнести меньшие аберрации, внешнее относительно ЭЛТ расположение катушек, что позволяет применять отклоняющие системы, вращающиеся вокруг оси трубки. Среди существенных недостатков магнитных отклоняющих систем значительно большие потребляемые мощности, а также большая инерционность вследствие значительных собственных емкостей и индуктианостей. Электростатические отклоняющие системы из-за малых значений паразитных емкостей и малых времен пролета электронов могут работать на частотах до нескольких сотен мегагерц, а магнитные

www.studsell.com

• 
  Что такое грэс расшифровка ее принцип действия
• 
  Расшифровка выключатель вмт
• 
  Таблица соотношение сечения провода и диаметра
• 
  Как правильно штробить стены
• 
  Закон ома на украинском
• 
  Реле времени с выдержкой времени
• 
  Моэк отключение горячей воды 2018
• 
  Энергосберегающая уф лампа
• 
  Проводка декоративная под старину
• 
  Устройство электрическое
• 
  Компрессорный масло