Фото токи: D1 82 d0 be d0 ba картинки, стоковые фото D1 82 d0 be d0 ba

Как добавить фото в Тик Ток

Тик Ток — сервис для обмена короткими видео с установленным форматом приложения в виде роликов продолжительностью не более 60 секунд. Единственный полноценный вариант добавить фото — установить аватар профиля TikTok. Однако, пользователи постоянно интересуются возможностью загрузить изображение в приложение. Разбираемся в вопросе.

Напрямую добавить фотографию в Тик Ток нельзя, но есть несколько способов поместить картинки в программу.

Эффект «Фотостикер»

Вставить фото в видео Тик Ток можно с помощью инструмента «Фото-стикер» внутри приложения. При использовании данного способа появится возможность выбора изображения, его размера и наклона. Фотографию можно загрузить из «Галереи» телефона или сделать в самом приложении.

Изображение легко установить и масштабировать. Инструмент представляет собой иконку с пиктограммой пейзажа со знаком «плюс», символизирующую фото.

Слайд-шоу

Также в Тик Ток доступно создание слайд-шоу из фото. Сделать это можно следующим образом:

• В нижней части экрана приложения найдите значок «+».

• Нажмите «Загрузить» в правом углу снизу и выберите две и более фотографий.

• Подтвердите намерение создать «Слайд-шоу».

• Отредактируйте серию изображений, применив фильтры и выбрав обложку.




• Подберите фоновую музыку из библиотеки.

• Жмите «Далее».

Составьте описание, добавьте хэштег, отметьте друга и подтвердите публикацию.

Сделать слайд-шоу можно не только в самом Тик Ток, но и в стороннем приложении, например, в видеоредакторе Animoto. Сервис легко загрузить на телефон или воспользоваться онлайн-версией. Он помогает готовить ролики, клипы и презентации, но является платным.

Пользовательский фон

Еще один популярный эффект Тик Ток, позволяющий вставить фотографию при подготовке видео, — «Пользовательским фоном». В кинематографе это называется Green Screen. Используя «зеленый экран», вы можете записать ролик в TikTok на фоне понравившегося изображения.

Мы рассмотрели несколько способов, которые помогут добавить картинку в видео в Тик Ток.

Удачные кадры из «Галереи» iPhone или смартфона загрузите в приложение «Мимиграм». Закажите мгновенную печать снимков, оформив их в виде индивидуального календаря, стильного фотоальбома, постера, на котором ваш друг будет выглядеть как супергерой и др.

Как в тик ток сделать эффект живое фото

«Живые» фотографии в TikTok набирают большие охваты, их хорошо смотрят и репостят. Наложить такой фильтр просто. Оживлять фото можно несколькими способами — не только в самой социальной сети, но и с помощью сторонних приложений. 

Правда, в этом случае алгоритм действий усложняется — сперва нужно набросить фильтр, а затем загрузить гифку в tiktok. К тому же функционал соцсетей и видеоредакторов немного различается, поэтому качество ожившего фото будет разным. У каждого способа наложения фильтра есть преимущества и слабые стороны. Рассказываем, в чем отличия, как будут работать алгоритмы нейросетей и даем пошаговые инструкции, как оживить лицо.

Как оживлять фото в ТикТок 

Быстрее и проще оживлять фото и накладывать фильтр прямо в ТикТоке. Нейросеть работает так: мгновенно распознает лицо человека, а в процессе оживления улучшает качество и четкость снимка. Фильтр находится во вкладке с другими эффектами — он один из самых популярных в этом году. 

Чтобы оживить фото, делаем следующее:

1. Открываем ТикТок. 
2. Заходим во вкладку с эффектами, в раздел «Новое».
3. Находим фильтр и кликаем на иконку.
4. Наводим камеру телефона на фотографию, которую хотите оживить или на свое лицо.
5. Записываем короткое видео.
6. Добавляем музыку, стикеры, текст.
7. Публикуем в своей ленте в tiktok. 
8. Ставим тег #живоефото.

Не ждите, что сможете оживить фотографию полностью и превратить его в фильм. Нейросеть пока не умеет так работать, она лишь добавляет минимальные движения глазам, губам и голове. Это не полноценное оживление, а лишь намек на движение. Однако человек на фотографии двигается естественно.

Многие пользуются этим фильтром в tiktok, чтобы оживлять аватарку. В этом случае схема наложения другая. 

1. Открываем tiktok на телефоне.
2. Находим кнопку «Я», она расположена в правой стороне внизу.
3. Нажимаем на кнопку «Изменить профиль».
4. Дополнительно кликаем на «Изменить фото», выбираем фото из галереи своего телефона и добавляем его.
5. Возвращаемся на шаг назад, кликаем на кнопку «Изменить профиль».
6. Нажимаем «Изменить видео».
7. Загружаем фотографию. Если нужно, обрезаем ее или добавляем ролик, который  сделали ранее.
8. Сохраняем файл на аватарку в ТикТоке.

Есть несколько моментов, которые нужно учесть при наложении фильтра непосредственно в tiktok. Нужно понимать, что влияет на качество анимации, как будет работать алгоритм и как происходит оживление.

• Нейросеть лучше распознает лица на бумажных черно-белых фотографиях.  
• На них не должно быть заломов, сильных прогибов или потертостей, а также оторванных уголков, неровностей. 
• Слишком старая фотография или та, которую человек делал на паспорт или для официальных документов, не подойдет. Нейросети не смогут полностью различить лицо, фильтр на них не будет работать, а вот большая фотография хорошего качества считается мгновенно. 
• При наведении камеры держите смартфон на расстоянии  20-30 сантиметров от снимка. 
• Выбирайте изображение с лицом человека, немного приподнятым вверх. В советское время фотографы в ателье часто снимали именно так, поэтому найти такой снимок в семейном архиве для оживления будет несложно. С учетом такого ракурса ожившая улыбка будет после наложения фильтра будет естественной.

Что делать, если фотография не оживает

Если вы все сделали по инструкции, а фотография по-прежнему статичная, это не значит, что фильтр перестал работать — просто обновите tiktok. Возможно, установлена старая версия. Если это не помогает, выйдите из приложения, зайдите снова и заново наложите фильтр. Это поможет оживлять фото без дальнейших проблем и без ущерба для качества гифки.

Как оживлять фото с помощью бота в Телеграме 

У этого способа три минуса: 

• фильтр накладывается не мгновенно, как в tiktok;
• оживление занимает время, в зависимости от того, сколько у бота фотографий в очереди на оживление;
• чтобы сохранить качество, готовый файл нужно сохранить и только потом загрузить в tiktok.

Выбор эмоций, которыми можно оживить снимок, ограниченный, и они чересчур гипертрофированные — человек будет сильно гримасничать. Если хотите сделать смешную гифку-мем, тогда лучше применить фильтр, который есть в Телеграме. 

Как найти и использовать бот

Вбиваем в поиске Телеграм @RoundDFBot и находим бот под названием Round DeepFake. Обратите внимание, что похожих ботов будет много, но в них невозможно анимировать фото. Будет работать только этот.

Что нужно сделать после того, как вы зашли в чат бот Round DeepFakе и как оживить картинку:

1. Нажимаем кнопку «Старт».
2. Выбираем язык.
3. Идем по подсказкам, расположенным в нижней панели бота.
4. После того, как присоединитесь к нему, появится кнопка start и дальнейшие инструкции. 
5. Отправляем боту свою фотографию или любую картинку с лицом. 
6. Выбираем эмоцию на гифках со знаменитостями, которые предлагает бот с которой вы хотите сделать оживление.
7. Нажимаем кнопку «Запустить». Ждем, пока бот начнет работать, оживит лицо человека и наложит фильтр.

Бот предупреждает, сколько перед вами фотографий в очереди и рассчитывает время ожидания. Если очереди нет, нейросети накладывают фильтр за несколько секунд. Ожившая фотография появляется в чате бота. Вы сохраняете и затем экспортируете изображение человека с наложенным эффектом к себе на страницу тиктока.

Как оживлять фото через приложения

Способ больше подходит тем, кто часто пользуется видеоредакторами и знаком с функционалом. Чаще всего для оживления используют приложение Mug Life. Его легко установить на смартфон, поддерживает IOS и  Android и в нем тоже есть фильтр «живое фото», качество у него хорошее.

Mug Life

Как использовать этот инструмент для оживления: 

• Копируем эмоции знаменитостей и, чтобы оживить, накладываем на свои фотографии.
• Делаем поющее видео.
• Накладываем надпись на уже анимированное изображение.
• Оживляем картинки с животными, скульптурами и другими статичными объектами с лицом.
• Создаем анимацию для фотографии вручную анимацию.

Минус в том, что здесь алгоритм будет работать иначе и придется потратить больше времени на создание ожившего эффекта. Нельзя загрузить свой пример из видео. Придется пользоваться тем, что есть по умолчанию в видеоредакторе и работать с встроенными фильтрами.

Плюсы тоже есть. Готовый файл сохраняется сразу в нескольких форматах.

• Цикл видео — высокое качество изображения.  
• GIF — качество будет хуже.
• SMS — формат гифки, адаптированный для отправки.
• Foto  —  как jpeg, обычная фотография
• Аватар — в формате квадратной гифки.

Как наложить фильтр:

1. Открываем видеоредактор.
2. Загружаем фотографию из галереи телефона.
3. Находим фильтр и, чтобы оживить, накладываем его.
4. Готовую анимацию загружаем в tiktok.

Avatarify

Многие хвалят  Avatarify, правда, приложение будет работать только на айфонах. И не подойдет, если у вас другой смартфон. По отзывам, фильтр «живое фото» лучше всего накладывается на селфи на однотонном фоне. 

Есть минусы: в бесплатной версии на готовом изображении водяной знак и невысокое качество ожившего видео, плюсы в простоте использования.

Чтобы оживить фото с помощью Avatarify:

1. Загружаем снимок из галереи или делаем селфи на камеру телефона.
2. Используем один из двух режимов:

— «Использовать GIF». Приложение предлагает выбрать вариант мимики поющих знаменитостей — тогда человек на гифке начнет петь.

— В режиме «Live mode» изображение повторит ваши эмоции. Для этого записываем видео со своим лицом, мимикой и голосом и загрузить его в приложение. Функция будет работать, если телефон поддерживает Face ID.

1. Выбираем формат.
2. Загружаем готовую анимацию и ваш фильм готов.

CapCut

В этом приложении к ожившему снимку легко добавить звук. Уложитесь в три простых шага. Предварительно нужно скачать приложение на телефон, устанавливается на IOS и на Android.

Как здесь происходит оживление картинки:

1. Открываем видеоредактор.
2. Загружаем снимок, которое выбрали.
3. Открываем раздел с фильтрами.
4. Активируем эффект «увеличение».
5. Сохраняем и загружаем в свой профиль тиктока.

Заключение

Оживлять снимки можно не только в ТикТоке. Подобные алгоритмы работают в Телеграме и в видеоредакторах. Выбирайте тот инструмент, который для вас удобнее и тогда фотография из семейного архива превратится в трогательный или смешной фильм.

• Быстрее всего оживить фотографию в ТикТоке. Нейросети добавят к статичному снимку микродвижения глаз, губ и головы. 

• Бот в Телеграме работает по-другому, из предложенных вариантов мимики  выбираете один и накладываете на картинку. В итоге человек на изображении будет с неестественной мимикой, сильно гримасничать. Правда, такая анимация больше походит на мем. Эффект получается грубее, чем в других нейросетях.

• В видеоредакторах — широкий выбор режимов и форматов для того, чтобы оживить фотографию. Качество готовой анимации зависит от того приложения, которым воспользуетесь.

Как зарабатывают в Тик Ток: примеры, доход, советы блогеров

Почему Трамп хотел запретить TikTok, где и когда придумали популярную соцсеть, как раскрутить собственный блог и что с TikTok происходит в России

Как устроен TikTok и почему он так популярен?

TikTok — соцсеть, где пользователи выкладывают короткие видео с простейшими спецэффектами и фоновой музыкой и запускают прямые эфиры.

Приложение запустили в Китае в 2016 — там оно называется Douyin. Потом появилась международная версия, а в 2018 TikTok объединился с Musical.ly в рамках сделки объемом $1 млрд. Капитализацию всей компании оценивают в $50 млрд. Летом 2021 года число активных пользователей TikTok (те, кто открывает приложение хотя бы раз в месяц) перевалило за 1 млрд человек.

Больше всего TikTok прославился своими «челленджами»: когда нужно снять на видео что-то определенное — вроде акробатического трюка, танца или смены образа. Это часто напоминает флешмоб, когда все повторяют одно и то же действие. Все видео в рамках челленджа подписывают одним и тем же хэштегом.

@rominagafur

The result of my bleached sweatshirt! Should I Tie-Dye it?

♬ Buttercup — Jack Stauber

Популярный челлендж: пользователи стирают цветные вещи с хлоркой, чтобы получились белые разводы

Хэштеги в TikTok важнее, чем в Instagram или Twitter: они позволяют объединяться в группы и целые сообщества. Например, поклонники спорта следят за хэштегом #KeepingActive. И хэштеги, и челленджи помогают набирать просмотры и новых подписчиков. Еще один способ раскрутить блог — попасть в рекомендации на главной странице.

Лента с рекомендованными видео

Рекомендации в TikTok — это поток из роликов, которые подбирают на основе предыдущих лайков, просмотров и комментариев. В них также учитывают геолокацию, содержание видео, звуки и хэштеги. Сюда попадают только видео от авторов 16+. Рекомендации составляют с помощью ИИ, который анализирует предпочтения пользователей.

Топ-блогеры, на которых рекомендует подписаться TikTok

Как раскрутиться в TikTok

TikTok популярен у молодой аудитории: почти половина пользователей — в возрасте от 16 до 24 лет. В отличие от Instagram, здесь ролики больше похожи на клипы, с сюжетом и смешными трюками. Изначально сервис развивался как площадка для танцоров и исполнителей. Но сейчас появились новые форматы, для которых не нужны специальные навыки.

Рекомендации здесь заменяют привычную ленту: чаще всего пользователи не подписываются на известных блогеров, а заходят на главную в поисках новых интересных видео.

Чтобы чаще попадать в рекомендации, нужно постоянно следить за трендами: популярными челленджами и хэштегами, музыкальными хитами, новыми фильтрами и спецэффектами для видео. При этом оригинальность и «трендовость» важнее качества съемки, а эпатажный контент популярнее полезного. В ход идут все средства — вплоть до хэштегов #хочуврекомендации или #хочуврек.

@nadin_serovski

Будь ярче🤩 ##Backinthe90 ##Backinthe90challenge##назадв90 ##назадв90челендж #с#менистиль #a#nother #t#ransformation

♬ оригинальный звук — nadin_serovski

Челлендж #сменистиль стал таким популярным, что охватил все соцсети

Блогеры утверждают, что попасть в топ TikTok может любой: любые накрутки быстро пресекаются. При этом сама соцсеть не раскрывает свои алгоритмы, а на сервисах вроде Mr Popular или tik-top можно купить лайки и комментарии, чтобы продвинуть свои видео в топ.

@salavat.fidai

What is your favorite book? 📚 What have you read this summer?

♬ You’re Still The One — Teddy Swims

Российский художник и скульптор Салават Фидаи всего за 40 дней набрал более 1 млн подписчиков благодаря уникальным роликам

Лучше всего смотрят короткие ролики до 13 сек, с оригинальным сценарием — даже если вы участвуете в челлендже. В приложении есть базовые инструменты для монтажа и обработки видео, накладывания музыки, AR-масок, фильтров. Чтобы добиться лучшего качества, блогеры используют редакторы вроде izmato, Funimate, InShot, VideoShow.

Кто и как зарабатывает в приложении

Среди зарубежных звезд TikTok популярных людей не так уж много. Равно как и в первом рейтинге Forbes, где собраны американские блогеры-миллионеры. Многим из них еще нет 20, зато уже есть миллионные контракты с мировыми брендами электроники, одежды, косметики, аксессуаров. В основном это актеры, танцоры и певцы, которые прославились только благодаря своим видео в соцсети.

Фото: Shutterstock

В TikTok есть своя валюта — TikTok Coins или «монеты». Их можно заработать во время стримов, продвижении музыкальных треков, участии в челленджах. Монеты можно обменять на настоящие деньги.

100 TikTok Coins = $0,99 или ₽115

Но главный источник прибыли для блогеров — это реклама. Иногда бренды сами запускают челленджи, подключая к участию популярных блогеров, или устраивают розыгрыши. Можно даже создавать свои фильтры и спецэффекты, а вовлеченность повышать за счет брендированных суперлайков.

Музыкальный челлендж #танцуйвстилепепси во главе с Анастасией Ивлеевой принес Pepsi и Магниту более 500 млн подписчиков

В TikTok можно хорошо заработать, даже если у вас всего 10–20 тыс. подписчиков, чего не скажешь о YouTube или Instagram. Все благодаря тем же рекомендациям: они устроены так, что на популярность видео не влияет число подписчиков его автора. Чтобы размещать рекламу, нужно подать заявку на открытие рекламного кабинета и внести минимальную сумму — $500. Правда, небольшим компаниям и стартапам здесь приходится сложнее, хотя TIkTok и запустил специальную программу поддержки для малого бизнеса: ссылки на сайт прикрепить нельзя, и реклама лучше работает для узнаваемых брендов.

TikTok в России

По данным компании App Annie, в России TikTok стал самой быстрорастущей социальной сетью.

В среднем российский пользователь проводит в TikTok около 47 минут в сутки — больше, чем в любой другой соцсети.

В 2019 году россияне провели в TikTok на 860% больше времени (55 млн часов за год), чем в прошлом году. Он обогнал по популярности Instagram.

Блогеры, которые работают с крупными агентствами в России, получают около ₽10 тыс. за каждые 100 тыс. просмотров.

Самые популярные российские блогеры в TikTok:

Чтобы привлечь российские компании, TikTok разрешил им самим настраивать рекламу, выделив по $300 на продвижение.

@avito.official

Посмотри, как снимать Сдавайся Челлендж, и сделай круче! ##сдайсяменяйся

♬ СДАЙСЯ/ПРОБУЙ — Авито

Челлендж «Авито» #сдайсяменяйся набрал почти 1,5 млрд просмотров. В нем пользователи меняют неудачное хобби на новое под специальный трек.

Отзывы и фото | ТОК «Судак» г.Судак, Крым

Красиво oki токи фото по оптовым ценам

Тысячи уникальных. oki токи фото доступны на Alibaba.com у проверенных продавцов, производителей и оптовиков. oki токи фото - это предметы, которые хранятся как напоминание о месте, человеке или событии. Напомните об этом особенном моменте вашей жизни с помощью. oki токи фото из впечатляющей галереи. 
oki токи фото также можно использовать в качестве подарка, чтобы отметить знаменательное событие в кругу семьи, друзей и близких.  Покупка любого впечатляющего. oki токи фото доступны на Alibaba.com, чтобы показать им свою заботу. Огромный ассортимент. oki токи фото обязательно предоставит неограниченное количество вариантов для любого стиля, темы или предпочтений. 
На протяжении всей истории. oki токи фото также часто приобретаются исключительно для коллекционирования. Многие люди собирают памятные вещи со специальных мероприятий и своих любимых спортивных команд, фильмов или персонажей. Купите один из них, чтобы добавить красоты и характера вашей растущей коллекции, независимо от вашей специальности. В разных странах тоже есть свои версии. oki токи фото. Сбор уникальных предметов со всего мира - отличный способ увековечить память о ваших приключениях или любви к этому конкретному месту. Эксперты утверждают, что увлечения, связанные с коллекционированием, могут иметь слабительное действие и, в свою очередь, снимать стресс. Просмотрите огромное количество файлов.  oki токи фото и почувствуйте, как исчезают ваши стрессы. 
Бесконечная коллекция. oki токи фото на Alibaba.com восхитит самых заядлых коллекционеров и станет идеальным подарком для всех. Воспользуйтесь удивительными предложениями и скидками, которые доступны при покупке у одного из наших надежных поставщиков, производителей и оптовых продавцов. oki токи фото.

Фототоки — обзор | ScienceDirect Topics

5.2.2 Электрические потери

Рекомбинационные потери : В реальных солнечных элементах фототоки и токи насыщения используются для анализа рекомбинационных потерь. На рекомбинационные потери также влияют следующие факторы:

•

Длина диффузии носителей заряда;

•

Концентрация легирующих примесей и их профиль; и

•

Скорость рекомбинации поверхности.

Поле задней поверхности : Поле задней поверхности, однако, затруднено различными ограничениями для уменьшения обратной рекомбинации. Задняя часть солнечного элемента полностью экранирована, а скорость рекомбинации поверхностей настолько высока, насколько это необходимо (для омического контакта металл-полупроводник требуются высокие скорости рекомбинации).

Одним из способов минимизации Sn является покрытие значительной части задней поверхности термически индуцированной пленкой SiO ₂ , тем самым электрически пассивируя ее.Этот слой включает ряд отверстий фиксированного диаметра и расстояния для соединения клеток, имеющих общий размер около 1–4% от общей площади [8].

Хороший омический контакт под точкой контакта требует высокого легирования p ⁺ , которое также действует как локальное поле задней поверхности (BSF). Необходимы эффективная рекомбинация поверхности носителей заряда на барьере Si–SiO ₂ и минимальный процентный вклад площади металла. Слои SiO ₂ используются для пассивации эмиттера.

Фототок и ток насыщения от эмиттера : По сравнению с поверхностной концентрацией легирующей примеси в высокоэффективных ячейках порядка 10 ¹⁹ см ⁻³ эмиттер очень мал, около нескольких десятых микрометр. Длина диффузии образующихся здесь дырок как неосновных носителей намного больше толщины эмиттера.

На p-n переходе этот унифицированный подход усиливается необходимым электрическим полем, которое, как ожидается, будет генерироваться градиентом концентрации примеси.Как правило, этот тип излучателя по своей природе прозрачен.

Контакт Шоттки : Если металлический контакт имеет чистую, высококачественную полупроводниковую поверхность, создается аналогичный потенциальный барьер, который удовлетворяет требованию теплового равновесия между различными вкладами электронов [9].

Видно, что для контакта металл–n-полупроводник:

(5.8)qϕBn=q[ϕm−Xs]

и для контакта металл-полупроводник р-типа:

(5.9)qϕBp=Eg−q[ϕm -Xs]

, где:

1

qφbn, qφbp — это назначенный металлический полупроводниковый контактный барьер высоты

qφm — это металлоконструкция

QXS — это рабочая функция полупроводника

к уравнениям(5. 8) и (5.9), высота барьера будет различаться в зависимости от работы выхода металла.

Омический контакт металл-полупроводник : Электроны будут туннелировать в область пространственного заряда, если металл наносится непосредственно на высоколегированный полупроводник.

Для реализации этого необходим барьер небольшой высоты и металла с низкой работой выхода [ϕm]. Поэтому согласно теории контактное сопротивление находится следующим образом: Ом см ² для n-полупроводника.Следующая возможность переноса электронов при низком легировании обеспечивается тем, что термоэлектронный эффект вызывает перенос заряда.

Используя туннельный эффект:

(5.10)ρc=kqTA∗exp[4πεsimhϕBnND]

где A∗ – контакт Ричардсона, в котором A∗=A(m∗/mn).

Для термоэмиссионного эффекта:

(5.11)ρc=kqTA∗exp[qϕBnkT]

Из-за меньшего легирования контактное сопротивление уменьшается, а в другом случае оно зависит только от высоты барьера.Согласно уравнению (5. 10), левая часть показывает туннельное поведение, а правая часть уравнения. (5.11) показывает термоэмиссионное поведение [10].

Контактное сопротивление [ R4 ] стержня сетки : Путь тока стержня сетки показан на рис. 5.4. Распределение плотности тока прямо пропорционально степени общего контактного сопротивления ρC.

Рисунок 5.4. Текущее направление, как показано под стержнем сетки, где l — длина стержня сетки, L — ширина стержня сетки, а I — электрический ток.

Текущее направление перемещается вдоль края пальца сетки в случае малых значений ρC. В противном случае высокое переходное сопротивление приведет к расширению пути тока. Это конкретное действие, показанное на рис. 5.5, можно описать с помощью сети сопротивления.

Рисунок 5.5. Сеть распределенных сопротивлений для контактного сопротивления металл-полупроводник.

Затем измеряют продольные сопротивления и контактные сопротивления dRC и dRE по отношению к слою dx следующим образом:

(5. 12)dRE=ρ¯dxlxj=R□dxl

, где R□=ρ¯/xj обозначает поверхностное сопротивление (в Ом□) в омах на квадрат. Затем определяется контактное сопротивление:

(5.13)dRC=ρCldx

, где ρC (в Ом·см ² ) — удельное контактное сопротивление.

Распределение напряжения в пальце сетки (под прямым углом) измеряется как:

(5.14)U(x)=U0exp[−(xρC/R□)]

ρC/R□)0,5, напряжение снижается до 1/e после расстояния LT и соответственно уменьшается ток под пальцем сетки [11].Поэтому транспортная длина является важной переменной для текущего направления.

Потери на омическое сопротивление в полупроводниках :

Базовое сопротивление: Сопротивление основного материала равно R2 солнечного элемента, которое в простой форме находится:

(5.15)R2=ρSiD.A

Для Si пластина A представляет собой площадь ячейки с удельным сопротивлением ρ  = 1 Ом·см и толщиной D 200 мкм, что дает R ₂  = 0. 020 Ом, что в большинстве случаев незначительно.

Сопротивление в эмиттере: Ом Распределение тока в пальцах сетки и эмиттере показано на рис. 5.6. Начиная с базы, ток сначала течет вертикально, а затем перенаправляется горизонтально через пальцы сетки внутри эмиттера.

Рисунок 5.6. Направление тока в эмиттере при виде слева, сбоку и справа. BSF , Поле задней поверхности.

Контроль фототоков топологического изолятора с помощью поляризации света

Зависящие от спиральности фототоки в хиральном полуметалле Вейля RhSi или хиральность постоянна, не зависит от системы отсчета.Хотя эти фермионы Вейля были исключены как фундаментальные частицы Стандартной модели после открытия масс нейтрино, их аналог появляется в некоторых полуметаллах, в которых невырожденные полосы пересекаются в импульсном пространстве (

2 ). Эти точки пересечения (или узлы Вейля) действуют как монополи кривизны Берри, а теорема Нильсена и Ниномии ( 3 ) требует, чтобы общий заряд монополей в зоне Бриллюэна был равен нулю. В результате этого ограничения узлы Вейля не могут разрываться независимо друг от друга и, таким образом, топологически защищены.В последние годы существование узлов Вейля и состояний поверхности дуги Ферми, которые, согласно предсказаниям, должны сопровождать их ( 4 ), было убедительно продемонстрировано с помощью фотоэмиссии с угловым разрешением ( 5 – 9 ). После подтверждения их существования важной целью будущих исследований является определение роли топологии Вейля в формировании реакции на внешние возмущения. Ключевым шагом на пути к этой цели является различение ответов, полученных топологически, от тех, которые в первую очередь определяются симметрией.Проблема возникает из-за того, что топология и симметрия неразрывно связаны в полуметаллах Вейля, поскольку существование узлов Вейля требует нарушения либо инверсии, либо симметрии обращения времени. Фотогальванические эффекты, при которых фототоки, пропорциональные интенсивности света, появляются в отсутствие приложенного смещения. , являются примерами ответов, разрешенных симметрией в полуметаллах Вейля, которые нарушают инверсию. В круговом фотогальваническом эффекте (CPGE) направление тока меняется на противоположное при изменении поляризации фотона между левой и правой круговой ( 10 ).CPGE эффективно использовался для исследования состояний нарушенной симметрии в различных системах конденсированного состояния ( 11 – 14 ). Первый намек на то, что топология может формировать амплитуду CPGE ( 15 ), возник в контексте пересечения невырожденных зон на поверхности трехмерных (3D) топологических изоляторов, таких как Bi ₂ Se ₃ . На рис. 1А показано, как в такой системе может возникнуть зависящий от спиральности фототок в результате корреляции направления импульса электрона с направлением его спина (или псевдоспина).Фотон с определенной спиральностью индуцирует переход, который меняет направление вращения, и, благодаря захвату спина-импульса, создает пару частица-дырка, которая несет суммарный ток. Хосур ( 15 ) показал, что ток, связанный с фотовозбуждением электронно-дырочной пары с импульсом k , пропорционален кривизне Берри, Ω( k ). Однако в этой 2D-системе суммарный ток CPGE обращается в нуль при интегрировании по k при наличии n -кратной вращательной симметрии (для n ≥ 3).Ненулевой CPGE требует снижения симметрии за счет приложения плоскостной деформации или магнитного поля или индуцирования фотовозбуждения при наклонном падении ( 16 ).

Рис. 1 Фототоки полуметаллов Вейля и экспериментальная установка.

( A ) Спиральное излучение преимущественно возбуждает одну сторону конуса Вейля с центром на энергии Ферми, генерируя ток, параллельный оптическому волновому вектору. ( B ) Схема экспериментальной геометрии. Свет накачки с переменной длиной волны падает на образец либо под прямым углом, либо под углом 45 ^° .Терагерцовое (ТГц) излучение собирается и фокусируется на кристалле ZnTe для электрооптического отбора проб. ФД, фотодиод; WP – призма Волластона; Поляризатор из проволочной сетки WGP. ( C ) Отдельные терагерцовые импульсы, измеренные от левой и правой круговой поляризации света накачки с длиной волны 2000 нм под углом падения 45 ^° . Их отличие состоит в том, что сигнал CPGE зависит от спиральности фотона.

Недавно de Juan et al. ( 17 ) показал, что, в отличие от двумерного случая, вращательная симметрия не приводит к исчезновению CPGE для трехмерных пересечений полос, которые определяют полуметаллы Вейля. Вместо этого ток CPGE от одного узла Вейля в чистом, невзаимодействующем пределе пропорционален его квантованному топологическому заряду и фундаментальным константам e и h . В идеальной системе этот результат не зависит от конкретных свойств материала и частоты возбуждающего света в диапазоне длин волн. Скорость генерации тока циркулярно поляризованным светом описывается уравнением djidt=iπe3h3Cβ̂ij[E(ω)×E*(ω)]j

(1)

, где Trβ̂ij=1, а C — заряд монополя (или число Черна ) ( 17 ).Хотя каждый узел Вейля вносит квант CPGE, эта прямая подпись топологического заряда скрыта в системах, сохраняющих зеркальную симметрию, которая требует, чтобы узлы с противоположным зарядом были вырождены по энергии. Это приводит к точной компенсации тока CPGE для пар идеально симметричных узлов Вейля. Несмотря на это, ненулевой CPGE наблюдается в зеркально-симметричных полуметаллах Вейля, таких как TaAs ( 18 – 23 ) как следствие отклонений от симметричной дисперсии, которые имеют место в реальных системах, например, искривления или наклона конусов Дирака ( 24 ). Однако в таких системах амплитуда CPGE не является топологическим свойством, однозначно связанным с монопольным зарядом Берри. Свойства хиральных полуметаллов Вейля, в которых нарушены все зеркальные симметрии, качественно отличаются от свойств сохраняющих зеркало материалов, таких как TaAs (90–166). 17 , 25 ). В киральных структурах изолированные узлы Вейля могут возникать при импульсах, инвариантных к обращению времени. В результате они могут быть разделены волновыми векторами порядка полной зоны Бриллюэна, что позволяет получить более богатую структуру поверхностных состояний дуги Ферми ( 26 — 28 ).Что имеет более прямое отношение к CPGE, в хиральных полуметаллах Вейля узлы с противоположным топологическим зарядом не обязательно должны быть вырожденными по энергии. Таким образом, один узел может лежать вблизи энергии Ферми, E _F , в то время как его противоположно заряженный партнер находится ниже. Переходы вблизи узла ниже E _F блокируются Паули при достаточно низкой энергии фотонов, и возникнет квантованный CPGE (QCPGE), возникающий из узла Вейля вблизи E _F . Это предсказание ( 17 , 25 ) побуждает измерения CPGE как функции энергии фотона искать энергетическое окно, в котором общая нейтральность заряда Берри нарушается блокировкой Паули, даже если точное квантование, предложенное уравнением 1 модифицируется эффектами беспорядка или взаимодействия. Хиральные полуметаллы могут иметь несколько пересечений зон с монопольными зарядами C больше 1. Несмотря на более высокую множественность и кривизну зон в этих многократных фермионных системах, теоретически было показано, что приблизительное квантование CPGE продолжает сохраняться, с поправками при низкой энергии при включении спин-орбитального взаимодействия ( 27 , 29 , 30 ).Кроме того, величина CPGE многократно увеличивается по сравнению с фермионами Вейля из-за большего топологического заряда. RhSi представляет собой структурно хиральный материал, предложенный в качестве идеального кандидата для демонстрации QCPGE. Предсказание многократной дисперсии фермионов и экзотических дуг Ферми ( 27 , 28 ) было недавно подтверждено измерениями фотоэмиссионной спектроскопии с угловым разрешением в этом соединении и в изоструктурных материалах ( 31 – 33 ). Предсказывается, что КПГЭ будет иметь особенно простую форму в этом семействе соединений, поскольку в их кубической пространственной группе P 2 ₁ 3 (#198) безразмерный тензор анизотропии β̂ij сводится к единичному тензору, умноженному на скаляр β = ¹ / ₃ .Кроме того, зонная теория предсказывает большое энергетическое расщепление между двумя узлами с противоположным зарядом, так что режим блокировки Паули распространяется до энергии фотона примерно 0,65 эВ, что находится далеко в ближнем инфракрасном диапазоне ( 29 ).

РЕЗУЛЬТАТЫ

Схема установки для фотогенерации и регистрации тока ХФГЭ в диапазоне энергий фотонов от 0,48 до 1,1 эВ представлена ​​на рис. 1Б. Компонент фотогальванического тока, параллельный поверхности кристалла RhSi, излучает электромагнитный импульс в свободное пространство, который фокусируется на кристалле ZnTe для электрооптического отбора проб с временным разрешением.Этот полностью оптический метод позволяет избежать артефактов от асимметричных электрических контактов и лазерного нагрева и позволяет точно определить направление тока посредством измерения поляризации импульса в дальней зоне. На рис. 1C показаны типичные импульсы, измеренные при энергии фотона возбуждения 0,60 эВ. Изменение полярности между левым и правым круговым возбуждением является определяющим свойством CPGE. Прежде чем исследовать спектр CPGE, мы сначала проверили, что токи CPGE и линейного PGE (LPGE) подчиняются поляризационным свойствам, согласующимся с пространственной групповой симметрией RhSi.Поскольку β̂ij прогнозируется диагональным, ток CPGE должен подчиняться соотношению j ∝ β( E × E ^* ) и, следовательно, быть направленным параллельно волновому вектору света, независимо от кристалла ориентация. С другой стороны, направление тока LPGE зависит как от поляризации света, так и от осей кристалла. Для наших измерений, в которых образец был повернут на угол ϕ вокруг нормали к поверхности [111], прогнозируется, что направление поверхностного тока LPGE, θ, будет вращаться в три раза быстрее (см. Дополнительные материалы).На рис. 2А показано типичное измерение направления тока, полученное с помощью линейного поляризатора в дальней зоне для разрешения двух ортогональных составляющих электрического поля. На рис. 2Б показано направление тока LPGE в зависимости от ϕ при нормальном падении, что подтверждает соотношение θ = 3ϕ. Напротив, сигнал CPGE находится ниже уровня шума измерения при нормальном падении, что согласуется с предсказанием, что он течет непосредственно в объем кристалла с нулевой поверхностной составляющей.При падении 45 ^° (рис. 2С) ток LPGE демонстрирует ту же зависимость θ = 3ϕ, и теперь наблюдается ток CPGE, направление которого не зависит от ϕ. Этот последний результат согласуется с ожиданием того, что ток CPGE параллелен волновому вектору возбуждающего света, потому что в этом случае направление поверхностного тока привязано к плоскости падения (см. рис. 2D), независимо от ориентации кристалла. .

Рис. 2 Симметрия ответов CPGE и LPGE в RhSi.

( A ) Измерение терагерцовой поляризации.Оранжевые и зеленые кривые показывают вертикальную и горизонтальную составляющие импульса как функцию времени. Восстановленный терагерцовый импульс (красная кривая) затем проецируется на плоскость, показывающую направление линейной поляризации θ. ( B ) Зависимость угла терагерцовой поляризации LPGE, θ, от угла поворота грани [111] относительно нормали к поверхности, ϕ, с накачкой при нормальном падении. Соотношение θ = 3ϕ, предсказанное пространственной группой P 2 ₁ 3 симметрии, подтверждается.Сигнал CPGE находится ниже уровня шума измерения в этой геометрии. ( C ) То же, что и (B), за исключением частоты 45 ^∘ . Поляризация LPGE снова меняется как = 3ϕ. CPGE горизонтально поляризован независимо от ориентации кристалла, подтверждая, что ток CPGE параллелен волновому вектору накачки. ( D ) Схема, показывающая, что результирующий ток CPGE в плоскости фиксируется плоскостью падения света накачки. Ток CPGE при нормальном падении перпендикулярен поверхности образца и, таким образом, не излучается в свободное пространство.

Подтвердив, что правила отбора по поляризации согласуются с симметрией кристалла, обратимся к зависимости амплитуды ХФГЭ от энергии фотона ℏω в диапазоне от 0,5 до 1,1 эВ. Прежде всего отметим, что эта амплитуда пропорциональна произведению βτ, где τ — импульсное время жизни фотовозбужденных носителей, а не самому β. Причина в том, что динамика находится в квазистационарном режиме уравнения. 1, в котором τ меньше длительности импульса возбуждения ~100 фс.Этот вывод следует из наблюдения, что форма волны терагерцового излучения следует огибающей лазерного импульса, а не сохраняется в течение наблюдаемого времени жизни импульса. Квазистационарный режим соответствует τ = 8 фс для равновесных носителей, как определено из транспортных измерений (см. Дополнительные материалы). Можно ожидать, что τ фотоинжектированных «горячих» носителей будет по крайней мере таким же коротким, как и у равновесных. На рис. 3 показана зависимость βτ от энергии фотонов накачки.Преобразование измеренного терагерцового излучения в поверхностный ток и, в конечном счете, абсолютное определение βτ требует учета множества факторов, зависящих от длины волны, включая источник фотовозбуждения, линейный оптический отклик RhSi на длинах волн лазера накачки и терагерцового диапазона, а также спектральную функцию терагерцового детектирования. оптика. Распространение систематических и статистических ошибок через эти многочисленные факторы предполагает неопределенность порядка величины в абсолютном поверхностном течении (см. Дополнительные материалы для подробного обсуждения этих факторов).

Рис. 3 Спектр CPGE.

Амплитуда CPGE βτ в единицах πe33h3×fs в зависимости от энергии фотона, показывающая резкое гашение выше 0,65 эВ. На вставке схематично показана поверхность 𝒮 _ω в k -пространстве, определяемом доступными оптическими переходами при энергии фотонов ℏω. Для ℏω E _C , 𝒮 _ω заключает в себе один узел и имеет интегрированный поток Берри C = ±4. Выше E _C он заключает в себе два топологических узла противоположной хиральности и C = 0.Область, заштрихованная синим цветом на основном графике, указывает на область, где 𝒮 _ω охватывает только один узел.

Примечательной особенностью спектра CPGE является быстрое уменьшение βτ, которое происходит, когда ℏω превышает 0,65 эВ. Выше этой энергии βτ уменьшается от своего пикового значения примерно в 200 раз, когда ℏω достигает 1,1 эВ. Эта спектральная характеристика не может быть объяснена вышеупомянутыми коэффициентами преобразования, зависящими от длины волны, поскольку они плавно изменяются в этом диапазоне энергий.

ОБСУЖДЕНИЕ

Энергия фотона, при которой отклик CPGE уменьшается, согласуется с теоретическими предсказаниями ( 29 , 30 ), основанными на переходе эффективного заряда монополя Берри в зависимости от ℏω.Вставка на рис. 3 иллюстрирует этот кроссовер, показывая эволюцию поверхности 𝒮 _ω в k -пространстве, определяемом доступными оптическими переходами при энергии ℏω. CPGE пропорционален интегральному потоку кривизны Берри через 𝒮 _ω ( 17 ), обозначаемому как C . При достаточно малом ℏω 𝒮 _ω является единственной поверхностью, охватывающей точку Γ, а полный поток Берри равен топологическому заряду в Γ, равному 4. При ℏω > E _C поверхность, окружающая R появляется такая точка, что 𝒮 _ω теперь заключает в себе два узла противоположной хиральности, сводя суммарный поток Берри и, следовательно, CPGE к нулю.Хотя наше наблюдение предсказанной границы в спектре CPGE наводит на мысль об интерпретации с точки зрения топологии зонной структуры, это предварительное определение связано с несколькими оговорками. Во-первых, зависимость времени жизни горячих носителей от энергии фотонов будет отражаться в отклике CPGE, который, как упоминалось ранее, пропорционален произведению βτ. Хотя мы не можем измерить τ(ω) напрямую, так как оно ниже нашего временного разрешения ∼100 фс, мы считаем, что маловероятно, что оно будет уменьшаться достаточно быстро с энергией, чтобы объяснить ∼100-кратное уменьшение отклика CPGE, которое начинается, когда ℏω превышает 0.65 эВ. Для этого потребовалось бы, чтобы τ уменьшилось со значения холодоносителя 8 до ∼0,08 фс. Преобразование τ в длину свободного пробега l с использованием скорости Ферми v _F ≈ 4,3 × 10 ⁷ см/с, полученное из зонной структуры теории функционала плотности ( 27 ), дает l ≈ или около семи постоянных решетки для электронов на поверхности Ферми. Таким образом, l должно уменьшиться до менее чем 0,1 постоянной решетки, чтобы объяснить полное уменьшение тока CPGE при увеличении энергии фотонов.Тем не менее, вполне возможно, что зависимость τ от энергии вносит вклад в наблюдаемый спектр фототока ХФГЭ. Еще одним соображением для интерпретации спектра ХФГЭ является возможность того, что оптические переходы, отличные от тех, которые происходят от точек Γ и R , способствуют поглощению фотонов в инфракрасном диапазоне. Чтобы проверить эту возможность, мы измерили линейную оптическую проводимость σ ₁ (ω) во всем спектральном диапазоне нашей фототоковой спектроскопии.На рис. 4 (A и B) показаны отражательная способность при нормальном падении, измеренная при комнатной температуре, и соответствующее значение σ ₁ (ω), полученное с помощью анализа Крамерса-Кронига, соответственно. На рис. 4В также показан предсказанный вклад межзонных переходов вблизи узлов Вейля ( 34 ), где спектр сглажен, в предположении, что беспорядок и тепловое уширение составляют ∼0,1 эВ. Из сравнения мы видим, что σ ₁ (ω) действительно показывает вклады, выходящие за рамки ожидаемых от межзонных переходов вблизи узлов Вейля: компонент Друде при низкой энергии и пик около 0.8 эВ, что может быть связано с переходами вблизи точки M ( 27 ). Спектры предполагают, что только ∼ ¹ / ₃ поглощенных фотонов генерируют переходы вблизи Γ, и, таким образом, ожидается, что β значительно изменится по сравнению с универсальным значением, предсказанным для идеализированной хиральной системы Вейля.

Рис. 4 Отражательная способность и оптическая проводимость.

( A ) Измеренная отражательная способность RhSi. ( B ) Оптическая проводимость определяется измерением отражательной способности и анализом Крамерса-Кронига (синяя кривая).Пик Друде используется для вывода о том, что время рассеяния имеет значение τ = 8,6 фс. Оранжевая кривая представляет собой оптическую проводимость только от узлов Γ и R ( 34 ). Наши измерения линейной проводимости при комнатной температуре были подтверждены недавним исследованием температурной зависимости T , выполненным на образцах из такой же рост, как и в наших экспериментах ( 35 ). На основе зависимости T при низких энергиях фотонов удалось разделить внутризонный (Друде) и межзонный вклады и определить, что в σ ₁ (ω) преобладает межзонный вклад выше энергии фотона ∼0 .3 эВ. Отсюда делаем вывод, что отсечка при 0,65 эВ не связана с переходом от внутризонного к межзонному поглощению. Кроме того, было подтверждено, что σ ₁ (ω, T ) увеличивается во всем спектральном диапазоне, где мы наблюдаем быстрое уменьшение амплитуды CPGE. В целом, мы считаем, что данные линейной проводимости подтверждают гипотезу о том, что спектральное обрезание ХФГЭ можно понимать как начало переходов, вклад которых в полный фототок противоположен по знаку.

Наконец, мы считаем, что независимо от лежащего в основе механизма, наше наблюдение фототоков CPGE в хиральном полуметалле будет стимулировать новые направления исследований взаимодействия топологических систем со светом. Например, фототок CPGE, генерируемый светом при нормальном падении, течет прямо в объем кристалла, но экспоненциально затухает с увеличением глубины. Это необычный пример продольного тока, создаваемого поперечным световым полем. Законы сохранения предполагают, что этот CPGE вызовет накопление заряда и псевдоспина, которые затем будут связаны с продольными возбуждениями среды, такими как плазмоны и фононы.Таким образом, можно управлять амплитудой и фазой этих коллективных мод через состояние поляризации падающих фотонов, что было бы особенно интересно применительно к хиральным металлам, которые становятся сверхпроводниками при низкой температуре.

Благодарности

Мы признательны Д. Паркеру, Дж. Джонсону и Х. Хвангу за полезные беседы. Финансирование: J.O., J.E.M. и T.M. были поддержаны программой «Квантовые материалы», директором Управления науки, Управления фундаментальных энергетических наук, Отдела материаловедения и инженерии Университета США.S. Министерство энергетики по контракту №. DE-AC02-05Ch21231. ДЖО. получил поддержку оптических измерений от инициативы EPiQS Фонда Гордона и Бетти Мур в виде гранта GBMF4537 для J.O. в Калифорнийском университете в Беркли. ДЖ.Э.М. получил поддержку на поездку от Фонда Саймонса. Д.Х.Т. признает стартовые фонды Университета Темпл. Т.М. признает поддержку со стороны JST PRESTO (JPMJPR19L9) и JST CREST (JPMJCR19T3). К.М., Х.Б. и К.Ф. благодарим за финансовую поддержку ERC Advanced Grant No.742068 «ТОПМАТ». Вклад авторов: Первоначально экспериментальная установка была разработана и испытана Дж.О., Д.Х.Т. и Д.Р. Измерения терагерцовой эмиссионной спектроскопии со спектральным разрешением были выполнены D.H.T., D.R. и B.L. Измерения отражательной способности и анализ Крамерса-Кронига были выполнены J.O. и Д.Р. Измерения частичной отражательной способности были проведены в Advanced Light Source, Beamline 5.4 с помощью H. Bechtel. Рост кристаллов, рентгеновская дифракция и транспортные измерения были выполнены C.Ф., К.М. и Х.Б. Все авторы обсудили результаты и прокомментировали рукопись. Конкурирующие интересы: Авторы заявляют об отсутствии конкурирующих интересов. Доступность данных и материалов: Все данные, необходимые для оценки выводов в статье, присутствуют в статье и/или Дополнительных материалах. Дополнительные данные, относящиеся к этой статье, можно запросить у авторов или получить по записи в базе данных https://archive.materialscloud.org/2020.0034/v1.

COVID-19: Ключ к вакцине в Нью-Йорке

Главная страница

Ключ от Нью-Йорка

Требования к рабочему месту

Факты о вакцинах

Данные

Расширенные требования

Требования к подтверждению вакцинации против COVID-19 были расширены, чтобы включить детей младшего возраста и требовать полной вакцинации:

• Дети : Дети в возрасте от 5 до 11 лет теперь должны иметь справку о вакцинации для участия в общественных мероприятиях в помещении, описанных ниже. Они должны показать, что получили хотя бы одну дозу вакцины.
• Полная вакцинация : Люди в возрасте 12 лет и старше, участвующие в указанных ниже общественных мероприятиях в закрытых помещениях, теперь должны предъявить доказательство того, что они получили две дозы вакцины, за исключением тех, кто получил одну дозу вакцины Johnson & Johnson. Начиная с 29 января 2022 года дети в возрасте от 5 до 11 лет также должны предъявить документ, подтверждающий полную вакцинацию.

Узнайте о новых требованиях к вакцинации для предприятий частного сектора.

Лица в возрасте от 5 до 12 лет должны предъявить доказательство того, что они получили хотя бы одну дозу вакцины против COVID-19, а лица в возрасте 12 лет и старше должны предъявить доказательство получения двух доз (за исключением реципиентов Johnson & Johnson) для:

• Столовая в помещении
  • Включает в себя рестораны, залы общественного питания, банкетные залы гостиниц, бары, ночные клубы, кафетерии, кофейни, рестораны быстрого питания, продуктовые магазины с крытыми столовыми и другие крытые обеденные помещения.
• Фитнес в помещении
  • Включает в себя тренажерные залы, фитнес-центры, фитнес-классы, бассейны, танцевальные студии и другие крытые фитнес-студии, такие как йога или пилатес.
• Внутренние развлечения и некоторые помещения для встреч
  • Включает кинотеатры, музыкальные и концертные площадки, музеи, аквариумы и зоопарки, профессиональные спортивные арены, крытые стадионы, конференц-центры, выставочные залы, помещения для встреч и мероприятий в отелях, театры исполнительских искусств, боулинг, игровые автоматы, бильярдные и бильярдные залы, развлекательные игры. центры, развлечения для взрослых и игровые площадки в помещении

Лица в возрасте 18 лет и старше также должны предъявить удостоверение личности вместе с подтверждением вакцинации.Эти требования, называемые «Ключом к Нью-Йорку», также означают, что сотрудники, работающие в этих местах, должны быть вакцинированы.

Чтобы сообщить о месте, которое не соответствует этим требованиям, позвоните по номеру 311 .

Примечание : лица, у которых есть доказательства того, что они получили активную вакцину против COVID-19 во время клинических испытаний в США, также допускаются к вышеуказанным мероприятиям.

Подтверждение вакцинации

Для подтверждения вакцинации можно использовать:

• Карта вакцинации CDC.Также допускается цифровая фотография или ксерокопия этой карты.
• Справка о вакцинации г. Нью-Йорка или другая официальная справка о прививках, в том числе от вашего поставщика медицинских услуг. Также допускается цифровая фотография или ксерокопия этой карты. Если вы не можете получить эту запись, позвоните по номеру 311 .
• Приложение NYC COVID Safe : Android | iOS. Вы можете загрузить в это приложение фотографию своей карты прививок CDC или другой официальной записи вместе с вашим удостоверением личности с фотографией.
• CLEAR Health Pass : Android | iOS.Вы можете использовать цифровую карту прививок в приложении CLEAR, если вам 18 лет и больше, и вы полностью вакцинированы.
• Эксельсиор Пасс (или Эксельсиор Пасс Плюс). Чтобы использовать это приложение, вам понадобится номер телефона или адрес электронной почты, связанный с вашей записью о прививках в Нью-Йорке. Если вы не можете использовать это приложение, попробуйте один из других вариантов, перечисленных выше.

Жалобы на дискриминацию и разумные приспособления

В закрытых ресторанах, фитнес-центрах, развлекательных и конференц-залах должны приниматься действительные доказательства того, что вы получили по крайней мере одну дозу любой вакцины, разрешенной FDA или ВОЗ для экстренного использования.Это требование не может использоваться предприятиями в качестве предлога для дискриминации любого лица, имеющего действительное свидетельство о вакцинации.

Вы имеете право не подвергаться дискриминации или преследованиям. Если вы считаете, что подверглись дискриминации из-за того, кем вы являетесь, в том числе из-за вашей расы, национального происхождения или инвалидности, обратитесь в Комиссию по правам человека г. Нью-Йорка.

По вопросам о разумных приспособлениях, в том числе по состоянию здоровья, см.:

Информация для предприятий

Если на ваш бизнес распространяется это требование, вы должны проверить статус вакцинации всех сотрудников и клиентов в возрасте 5 лет и старше.Вы не можете разрешить въезд лицам в возрасте от 5 до 12 лет, которые не получили хотя бы одну дозу вакцины против COVID-19 (или лицам в возрасте 12 лет и старше, которые не получили две дозы или одну дозу вакцины Johnson & Johnson), за исключением случаев, когда применяется исключение из исполнительного распоряжения о ключе от Нью-Йорка или приведенного ниже документа с часто задаваемыми вопросами.

Компании, которые не соблюдают эту политику, будут оштрафованы.

Для реализации этой политики:

• Разместите плакат о необходимости вакцинации для предприятий (PDF) в месте, которое будет хорошо видно людям, прежде чем они войдут в ваше предприятие.
• Ознакомьтесь с перечисленными выше принятыми доказательствами вакцинации.
• Разработайте письменный план реализации, который будет доступен для проверки. Это должно включать в себя то, как вы будете проверять статус вакцинации сотрудников и клиентов до того, как они войдут — или сразу после того, как они войдут — в ваш бизнес.
• Помогите своему персоналу пройти вакцинацию: повесьте плакаты о вакцинах против COVID-19 в комнатах отдыха и предоставьте информацию о том, где можно пройти вакцинацию.

Если вы представляете малый бизнес и у вас есть вопросы об этой политике, позвоните на горячую линию NYC Department of Small Business Services по номеру 888-SBS-4NYC (888-727-4692).

Сообщить о поддельной записи

Если вы подозреваете, что кто-то пытается использовать поддельные доказательства вакцинации, вы можете:

Руководство по услугам для малого бизнеса

Дополнительные ресурсы для бизнеса

Нестационарные фототоки на модифицированных катализатором фотоэлектродах n-Si: выводы из фотоэлектрохимии с двумя рабочими электродами

rsc.org/schema/rscart38″> Полупроводниковые фотоэлектроды, покрытые электрокатализаторами, являются важным компонентом водорасщепляющих элементов, преобразующих и хранящих солнечную энергию.Поверхностные состояния светопоглощающих полупроводников могут функционировать как центры рекомбинации и снижать производительность систем разделения воды. Чтобы охарактеризовать наличие и влияние поверхностных состояний на полупроводники, покрытые катализатором, часто исследуют переходное фотоэлектрохимическое поведение. Эти эксперименты обычно предполагают, что заполнение/освобождение поверхностных состояний на границе раздела полупроводников вызывает переходные процессы всякий раз, когда нарушается интенсивность падающего освещения. Затем анализ переходных процессов может выявить плотность поверхностных состояний и их влияние на рекомбинацию носителей.Однако переходный метод не измеряет напрямую происхождение переходного поведения, и полезность эксперимента требует предположения о лежащем в его основе процессе. Здесь мы используем метод двойного рабочего электрода, применяемый к Ni-защищенным фотоанодам n-Si, покрытым катализатором Ni (Fe) (окси) гидроксида, для изучения переходного поведения фотоэлектродов, покрытых катализатором. Мы обнаружили, что наиболее выраженные переходные процессы обусловлены окислительно-восстановительной активностью катализатора. Непосредственно измеряя окислительно-восстановительное состояние катализатора, мы подтверждаем, что переходные процессы связаны либо с окислением катализатора до оксигидроксида Ni(Fe), либо с восстановлением до гидроксида Ni(Fe).Мы также обнаружили, что окислительно-восстановительный катализатор снижает скорость релаксации обедненной области и электростатических потенциалов Гельмгольца после каждого возмущения освещения. Результаты показывают, что окислительно-восстановительный катализатор может служить «параллельным конденсатором», влияющим как на время затухания, так и на форму переходных процессов. Эти данные показывают, что переходы фототока на катализируемых фотоанодах зависят от окислительно-восстановительной активности катализатора, а не основаны исключительно на загрузке/освобождении состояния поверхности.

У вас есть доступ к этой статье

Подождите, пока мы загрузим ваш контент…

Что-то пошло не так. Попробуй снова?

Отображение тока фото (PCM)

Фотоиндуцированные электрические свойства описывают большой класс явлений, в которых взаимодействие света и материи может быть использовано для использования электричества. Внешний фотоэффект был впервые описан в 1887 году и с тех пор интенсивно изучается. В настоящее время это исследование и связанный с ним внутренний фотоэлектрический эффект породили огромную отрасль технологий, начиная от полупроводников в повседневных электронных устройствах и заканчивая фотоэлектрическими приложениями. Для продвижения миниатюризации современных устройств оптоэлектроники необходимо исследовать проводимость фотоактивных полупроводников вплоть до наномасштаба. Для фотоактивных полупроводников, используемых в оптоэлектронных приложениях, таких как солнечные элементы, локальная проводимость сильно зависит от освещения.Такие полупроводники будут поглощать свет, если энергия фотона больше, чем ширина запрещенной зоны поглотителя. В этом случае электрон переходит из связанного состояния в валентной зоне в зону проводимости, где он действует как свободный носитель заряда и, таким образом, увеличивает проводимость материала. Следовательно, поглощающие свойства фотоактивного полупроводника можно измерить по изменению проводимости.

Рисунок 1. Схема экспериментальной установки для PCM с крупным планом внешнего лазера PCM, спроецированного на положение контакта наконечника с образцом.Контроллер обратной связи обеспечивает стабильное усилие контакта зонда с образцом, в то время как усилитель измеряет ток между зондом и образцом при заданном смещении образца и оптическом возбуждении.

Компания Park Systems дополнила кондуктивную атомно-силовую микроскопию регулируемым лазером, который обеспечивает сфокусированное оптическое возбуждение при измерении локальных токов под иглой с разрешением в наномасштабе, а также временным разрешением до десятков микросекунд.
Этот режим картирования фототока (PCM) отображает фотоиндуцированный ток в поточечном подходе и может фиксировать длину затухания тока или другие зависящие от времени оптоэлектрические свойства данного образца.Чтобы полностью настроить эксперимент для большого количества образцов, режим PCM можно проводить с тремя разными монохромными лазерами с длиной волны 785 нм,
635 нм и 450 нм. Кроме того, программное обеспечение Park Systems SmartScanTM позволяет легко контролировать параметры лазерного воздействия и условия картирования, а также позволяет проводить измерения так называемого «темнового C-AFM» с отключенной обратной связью SLD.
На рис. 1 показана принципиальная схема установки ИКМ. Здесь внешний лазер PCM фокусируется на области контакта между наконечником и образцом.Лазерный модуль наклонен по отношению к поверхности, чтобы избежать каких-либо аппаратных помех или эффекта затенения от кантилевера и, таким образом, обеспечить беспрепятственный путь луча.
На рис. 2 показан типичный набор данных при проведении однократного измерения фототока в заданном пикселе. Каждое измерение может быть адаптировано к соответствующим требованиям с возможностью применения короткого отрицательного импульса смещения для удаления всех остаточных зарядов (A) перед измерением, настраиваемой продолжительности приложения смещения (C) и освещения (E), а также гибкие периоды между приложением смещения (B) и освещением (D). Зеленая кривая отображает примененное смещение образца, а желтая линия представляет изменение освещенности во времени. Ток с временным разрешением показан красной кривой.
При подаче отрицательного импульса смещения (А) между наконечником и образцом протекает отрицательный ток. Соответственно, при подаче положительного смещения (С) регистрируется положительный ток. Во время лазерного импульса (Е) образец поглощает фотоны, а электроны продвигаются в зону проводимости, создавая больше свободных носителей заряда и, таким образом, увеличивая проводимость.Следовательно, повышенный ток измеряется при освещении. После выключения лазера
количество фотовозбужденных носителей заряда
уменьшается со временем, что отражается на
зависящий от времени фототок затухает до тех пор, пока
ток достигает своего начального уровня до того, как лазер
пульс.

Рис. 2. Отображает типичное измерение фототока для одного пикселя. Зеленая кривая отображает примененное
смещения образца, желтая кривая отображает лазерное освещение, а красная кривая изображает соответствующее
измеряемый ток во времени. На увеличенном графике отображается изменение тока при освещении и
затухающий ток после.

На рис. 3 показан набор
измерения на перовските галогенида свинца,
который используется в качестве материала, поглощающего фотоны
для тонкопленочных солнечных элементов. Начальный, масштабный
топография и изображения C-AFM на рисунке
3 (а) и (б) были записаны одновременно
с приложенным смещением образца 2 В, чтобы идентифицировать
интересующие области для последующего ПКМ
измерение.ПКМ был проведен в
выделенная область с размером изображения 0,5×
0,5 мкм2 и 16 × 16 пикселей. Рисунок 3 (с)
сопоставление текущего объемного изображения
без фотовозбуждения и фототока
объемное изображение с фотовозбуждением.
Здесь смещение напряжения, лазерная подсветка и
ток измеряется во времени для каждого пикселя
топографического 2D изображения. При отображении
оба объемных изображения в одинаковой цветовой гамме
диапазоне становится очевидным, что освещение
с лазером PCM приводит к отчетливому увеличению
в обнаруженном текущем уровне по сравнению с
текущее объемное изображение без подсветки. Набор спектроскопических данных, представленных в
Рисунок 3 (d) показывает увеличение тока на ~
70 нА при воздействии лазером PCM на пиксель
обозначены зеленым цветом.
Рисунок 4 (следующая страница) показывает другой пример.
измерения фототока на
фотоактивный перовскитовый материал. Здесь вместо
использования режима PCM, фототок
исследовали путем изменения интенсивности
Светодиодная подсветка от оптической ПЗС-камеры
без внешнего лазера. При смещении выборки
1 В, текущее изображение измеряется без
Светодиодная подсветка привела к среднему току
~ 0.3 нА (рис. 4, б). Для последующего
измерения, светодиодная подсветка была
постепенно увеличивается с шагом 20 % от 0 до
до 80 % от максимальной силы света. На 80%
интенсивности максимальный ток составлял ~1,2 нА при
Смещение образца 1 В дает общее увеличение
около 0,9 В (рис. 4, в).

Рис. 3. (а) Высота и
(б) текущие изображения
C-АСМ измерение
на перовскитном материале
с органическим покрытием
слоя при смещении образца 2 В. ПКМ был проведен в
выделенная область. (с)
Текущие объемные изображения
без и фототок
изображение с подсветкой,
(d) смещение напряжения, лазер
интенсивность и фототок
с течением времени, измеряемое в
указанный пиксель.

Рис. 4. Измерение фототока при различной интенсивности светодиодного освещения, проведенное на фотоактивном
материал перовскит. (а) Высота и (б) текущее изображение при смещении образца 1 В без светодиодного освещения.с)
текущее изображение в той же области с интенсивностью светодиодного освещения 0 ~ 80 %.

Обнаружение заряда изображения — SIMION 2020 Supplemental Documentation

Электростатическая индукция – это эффект
плата за перераспределяемый объект
при размещении другого заряда рядом с ним.
Обычно этот объект представляет собой проводящий электрод.
поддерживается постоянным потенциалом, и в этом случае
заряды электронов могут свободно перемещаться по
поверхность электрода, но только таким образом, чтобы
удерживает электродный потенциал постоянным, заданным
меняется на ближайший заряд.

Заряд изображения — индуцированный заряд на электроде.
Изменения в заряде изображения с течением времени, как из-за изменений
рядом зарядить, вызвать изображение тока .
(«Ток изображения» может также использоваться в смысле
«метод изображений», при котором заряды изображений не являются реальными
заряды, но это не совсем то, что здесь обсуждается.)

Обнаружение заряда изображения (или Обнаружение тока изображения )
это метод обнаружения наличия заряда (или тока)
в космосе путем измерения заряда (или тока), индуцированного на
соседний электрод.Это обычно используется в FT-ICR (ловушка Пеннинга), где
циклотронное движение захваченных частиц вызывает
ток изображения на детекторных пластинах.
Этот текущий образ, как функция времени,
можно провести через преобразование Фурье
определяют циклотронные частоты частиц, которые, в свою очередь,
связаны с m/z, что позволяет
прибор для работы в качестве масс-анализатора.

Специально для SIMION

Электростатическая индукция обычно происходит в SIMION
как косвенное следствие
Уравнение Лапласа, используемое в Refine.Обычно мы не задумываемся об этом
потому что, в отличие от закона Кулона,
уравнение Лапласа и в меньшей степени
даже уравнение Пуассона выражается
с точки зрения (постоянных) потенциалов, а не зарядов.
Однако мы можем легко связать поверхностный заряд электрода
плотности к электрическому полю E
непосредственно над участком поверхности электрода через
через уравнение

. [1]

В целом, наблюдая ток изображения, не менее
для больших токов с эффектом пространственного заряда,
может потребоваться вызов решателя Пуассона в SIMION
интегрирование по всей траектории (медленное).Однако для меньших токов
существуют эффективные методы (например, взаимность) для измерения изображения
ток в SIMION за счет движения заряженных частиц,
как показано в SIMION Пример: электростатическая_индукция [8.1], с
ICR как типичное приложение, где это используется.