Магнитными и электрическими полями не отклоняется: Какое из трех типов излучений –a-,b-,y- излучение не отклоняется магнитным и электрическими полями?

Содержание

Электрические отклоняющие поля — Справочник химика 21

Рассмотрим газ в цилиндре с поршнем (рис. 15-3) и допустим, что давление внутри цилиндра Рд утр больше постоянного внешнего атмосферного давления Р. Когда газ расширяется и перемешает поршень на бесконечно малое расстояние ( в, сила, действующая на поршень снаружи, остается постоянной и равной произведению давления Р на площадь А поршня. Выполненная газом работа, как указано в подписи к рис. 15-3, равна произведению приращения объема газа на внешнее давление, против которого осуществляется расширение = Р(1У. Поскольку в рассматриваемом случае преодолеваемое давление остается постоянным, выполненная работа связана с приращением объема газа (ДК) соотношением = РДК Хотя приведенные здесь соотношения получены для газа, расширяющегося в цилиндре, они справедливы в отношении любого процесса расширения газа. Работа, подобная описанной выше, часто называется работой расширения или работой типа РУ. Существуют и другие виды работы. Мы совершаем работу против силы тяжести, поднимая груз в положение, где он имеет большую потенциальную энергию и откуда он может упасть в исходное положение. Электрическая работа осуществляется при перемещении заряженных ионов или других заряженных тел в электрическом потенциальном поле. Мы можем выполнить магнитную работу, отклоняя иглу компаса от направления, куда она указывает в спокойном состоянии. Все эти виды работы включаются в обобщение, известное под названием первого закона термодинамики. [c.14]

В масс-спектрометре (рис. 5) молекулы в высоком вакууме бомбардируются потоком электронов, которые выбивают из них собственные электроны, превращая в положительно заряженные ионы. Пучок таких ионов далее ускоряется электрическим полем и попадает в магнитное поле. При этом за счет силы Лоренца ионы отклоняются от прямолинейного движения. Сила Лоренца зависит от заряда иона Q, скорости его движения, а ускорение, отклоняющее пучок ионов, определяется и массой ионов. В итоге угол отклонения зависит от отношения Q/m и оказывается разным для частиц разной массы. Если, например, в пучке имелись молекулы Ю2, и Ю2, [c.27]

Эти процессы обратимы. Фрезер (1932) обнаружил в камере Вильсона расщепление ядер азота нейтронами из бериллия. Из 130 снимков, в которых зафиксировано было соударение нейтронов с ядрами азота, на 30 можно было констатировать расщепление последних. Такой выход необычайно высок по сравнению с расщеплением протонами или а-частицами. Нейтроны не несут заряда и не отклоняются полем ядра. Это, вместе с малой массой, делает их идеальным орудием для расщепления ядер. До сих пор однако мощного потока нейтронов получить не удалось. Нельзя также получить искусственно поток быстрых нейтронов (как это делается для протонов), так как электрическое поле их не ускоряет. [c.116]

В результате реакции образуются ядро углерода и нейтро -г о -Нейтрон не отклоняется электрическим магнитным полем и не ионизирует воздух, поэтому его очень трудно заметить. Однако, сталкиваясь с ядром водорода, нейтрон сообщает ему энергию и заставляет его двигаться. Движение протона легко обнаружить, так как протон — заряженная частица. Поэтому нейтроны исследуют, направляя их на какое-либо соединение, содержащее водород (воду или парафин). Появление протонов и служит признаком, по которому можно судить о наличии нейтронов. [c.172]

Сам Плюккер и независимо от него Крукс показали, что такое отклонение существует. Оставалось решить еще один вопрос. Если катодные лучи представляют собой заряженные частицы, то электрическое поле также должно их отклонять. Однако доказать, что катодные лучи отклоняются в электрическом поле, удалось далеко не сразу. Только в 1897 г. английский физик Джозеф Джон Томсон (1850—1940), работая с трубками с очень глубоким вакуумом, сумел в конце концов показать, что катодные лучи отклоняются под действием электрического поля (рис. 20). Это было последним звеном в цепи доказательств, и теперь оставалось лишь согласиться с тем фактом, что катодные лучи представляют собой поток отрицательно заряженных частиц. Величина отклонения частицы в магнитном поле заданной напряженности определяется массой частицы и величиной ее электрического заряда. Томсону удалось измерить соотношение массы и заряда частицы, хотя измерить эти величины отдельно он не смог. [c.148]

Образец из баллона поступает через диафрагму в зону, где от катода (накаленная нить) к электронной ловушке (земля) идет ток электронов. Электроны выбивают из молекул орбитальные электроны и превращают молекулы в ионы. Ионы под действие все усиливающегося электрического поля, приложенного к сеткам ионной пушки , втягиваются в ионную пушку и ускоряются диаметр диафрагм сеток пушки увеличивается по ходу дви-жения ионов, поэтому ионы расходятся и образуется пучок, который попадает в магнитное поле. Нейтральные молекулы выводятся из трубки с помощью вакуумного насоса. Магнитное поле отклоняют ионы от прямолинейного движения, и они начинают дви- [c.35]

Весь прибор герметичен и присоединен к высоковакуумной установке. При столкновении молекул вещества с электронами образуются положительные ионы, которые попадают в электрическое поле между двумя пластинками, а затем в магнитное ноле. Положительные ионы отклоняются нри этом от своего пути в зависимости от их массы. Легкие ионы отклоняются сильнее, тяжелые слабее. [c.230]

Если частице, не обладающей магнитными свойствами, сообщить электрический заряд д путем ее облучения [уравнение (Х.ЗО)] или ионной диффузии [уравнение (Х.36)], а затем поместить частицу в поле магнита напряженностью Н А/м, то на нее будет действовать сила, направленная под прямым углом к направлению поля и к направлению движения частицы, в связи с чем она отклонится от своей первоначальной траектории. Уравнение для частицы в вакууме запишется в виде [c.545]

Индуцированная поляризация проявляется и для веществ с постоянным дипольным моментом. Для последних надо, однако, принять во внимание, что макроскопическая поляризация постоянных диполей зависит от температуры, так как из-за теплового движения диполи отклоняются от направления, заданного электрическим полем. Для среднего момента постоянных диполей справедливо следующее выражение [c.100]

ГАММА-ЛУЧИ (v-лучи) — электромагнитное излучение с о чень короткими длинами волн (до 1 А), испускаемое атомными ядрами при радиоактивных превращениях и ядерных реакциях. Г.-л., в отличие от а- и р-лучей, не отклоняются в электрических и магнитных полях и имеют большую проникающую способность. Г.-л. используются для обнаружения внутренних дефектов изделий (гамма-дефектоскопия), в медицине для гамма-терапии злокачественных опухолей, в пищевой промышленности для консервирования продуктов и др. В химии Г.-л. применяют для инициирования радиационно-химических реакций. Источником Y-лучей служат радиоактивные изотопы Со, и др. Способы индикации Г.-л. сходны с рентгеновским излучением. .) [c.65]

В сторону какого электрода отклоняется пламя, помещенное в электрическое поле [c.29]

Появление э. д. с. Холла объясняется действием магнитного поля. Известно, что на движущийся со скоростью и в магнитном поле заряд действует сила f// = q vH sin а. Если а = 90°, то Fh = qz,vH. Под действием этой силы носители заряда, в зависимости от знака, будут отклоняться так, как показано на рис. 27, что приводит к возникновению поперечного электрического поля с напряженностью . Это поле действует на электрический заряд с силой fjj = q Ey . [c.123]

Если в стеклянную трубку впаять металлические электроды, выкачать из трубки воздух и к электродам подвести электрический ток высокого напряжения, то от катода начинают распространяться лучи, которые были названы катодными. Экспериментально было установлено (лучи приводили в движение имеющуюся на их пути легкую вертушку, отклонялись в электрическом и магнитном поле), что это поток отрицательно заряженных частиц. [c.38]

Заметим, что масса электронов намного меньше массы а-частиц, поэтому в электрическом поле р-частицы отклоняются сильнее -частиц (см, рис. 3). [c.32]

Под действием электрического и магнитного полей входящие в состав положительных лучей ионы отклоняются от прямолинейного пути. Отклонение это при постоянных полях тем больше, чем меньше скорость иона и чем больше характерное для него отношение заряда к массе. Если оба поля расположить определенным образом (перпендикулярно к направлению луча), то все ионы, имеющие различные скорости, но характеризующиеся одним и тем же отношением заряда к массе [elm), в своей совокупности дают на фотографической пластинке ветвь параболы. Изменив направление обоих полей на обратное, можно заснять и вторую ветвь той же параболы. Получаемые по методу парабол (Томсон, 1913 г.) фотографии имеют вид, показанный на рис. XVI-6. [c.500]

Позже электроны были также обнаружены в излучении, которое возникает при радиоактивном распаде тяжелых атомов (уран, радий и др.). Было найдено, что поток электронов, вылетающих из атомов радиоактивных элементов, отклоняется подобно электрическому току от прямолинейного движения под влиянием магнитного и электрического полей. По величине таких отклонений нашли заряд и массу электрона. Последняя оказалась приблизительно в 1800 раз меньше массы атома водорода (равной около 9-10 г). [c.144]

Разделение происходит потому, что электрическое и магнитное поля отклоняют движущуюся частицу с массой (т), зарядом (е) и скоро- [c.41]

Исследование радиоактивного излучения пока зало, что оно является сложным. Если радиоактивный препарат, заключенный в непроницаемую для его лучей свинцовую капсулу с отверстием наверху, поместить в электрическое поле, то излучение распадается на три составные части, так называемые альфа-(а), бета-( ) и гамма-(у) лучи (рис. И1-3). Первые отклоняются к отрицательному полюсу они представляют собой поток частиц сравнительно большой массы, заряженных положительно. Вторые сильнее отклоняются к положительному полюсу они слагаются из частиц очень малой массы, заряженных отрицательно. Наконец, улучи представляют собой волны, подобные световым, но гораздо более короткие. Аналогичное расщепляющее действие на радиоактивное излучение оказывает магнитное поле (рис. П1-4). Все три вида лучей действуют на фотографическую пластинку, вызывают свечение некоторых веществ и т. д. [c.67]

Эксперименты на пикосекундной временной шкале и более короткой требуют других подходов. Световая вспышка, вызывающая возбуждение или фотолиз молекул исследуемого вещества, генерируется лазером с пассивной синхронизацией мод, оснащенным системой выделения одиночного импульса из цуга. Хотя пикосекундная импульсная спектроскопия опирается на методику двух вспышек — возбуждающей и зондирую -щей,— импульс зондирующего света обычно получается за счет преобразования части света возбуждающей вспышки, а необходимая короткая временная задержка легко достигается благодаря конечной скорости света. Зондирующий световой пучок направляется по варьируемому более длинному оптическому пути. Для абсорбционных экспериментов спектр этого излучения может быть уширен (например, ССЬ преобразует малую часть излучения лазера на неодимовом стекле с длиной волны 1060 нм в излучение в широком спектральном диапазоне). Для других диагностических методик, например КАСКР, это излучение может быть преобразовано в излучение другой частоты. Существует также ряд специализированных методик для изучения испускания света в пикосекундном диапазоне. Одна из них связана с электронным вариантом стрик-камеры. Для регистрации временной зависимости интенсивности сфокусированного пучка или светового пятна в механическом варианте стрик-камеры используется быстро движущаяся фотопленка. В электронном варианте изображение вначале попадает на фотокатод специального фотоумножителя типа передающей телевизионной трубки. Под действием линейно изменяющегося напряжения, прилагаемого к пластинам внутри трубки, образующиеся фотоэлектроны отклоняются тем сильнее, чем позже они вылетели из фотокатода. Для регистрации мест попадания отклоненных электронов может использоваться фосфоресцирующий экран с относительно длинным послесвечением, изображение на котором фотографируется или преобразуется с помощью электроники для последующего анализа. Этот метод носит название электронно-оптической хроноскопии. В альтернативном методе для изучения флуоресценции с пикосекундным временным разрешением Используется затвор, основанный на эффекте Керра (вращение плоскости поляризации света в электрическом поле), индуцируемом открывающим лазерным импульсом. В еще одном методе (флуоресцентная корреляционная спектроскопия) часть света возбуждающего импульса проходит через оптическую линию задержки и смешивается с испускаемой флуоресценцией в нелинейном кристалле (см. конец разд. 7.2.3), давая на выходе [c.203]

Летящий электрон отклоняется от прямолинейного пути и электрическим и магнитным полями. Изучение характера этих отклонений позволило установить величину отношения заряда электрона к его массе (е/т). Зная заряд, можно было затем найти и массу электрона она равна 9,11-10-2 g Радиус электрона оценивается в [c.71]

Р-Лучи состоят из электронов (ничтожная масса, заряд е ). у-Лучи не отклоняются ни электрическими, ни магнитными полями. Они являются электромагнитным излучением очень коротких длин волн (10″ —10″ см) и, следовательно, больших энергий. Их проникающая способность велика чтобы задержать их, требуется свинцовая пластинка толщиной несколько сантиметров. Их энергия намного больше энергии р-лучей, она превышает даже энергию а-частиц. Закон Содди — Фаянса показывает, как изменяется элемент при радиоактивном распаде. [c.44]

В 1895 г. Рентген открыл лучи, которые генерируются на антикатоде под действием пучка электронов, вылетающих из катода. Они обладают большой проникающей способностью, вызывают ионизацию газов, не отклоняются электрическим и магнитным полями. Эти лучи впоследствии получили название рентгеновских. Они представляют собой электромагнитные колебания, аналогичные световым, но обладающие очень короткой длиной волны. [c.28]

Поток излучаемой при радиоактивном распаде радия энергии неоднороден, и его можно разделить электрическим или магнитным полем по методу Томсона. На рис. 6 показан препарат радия, помешенный в изолирующую свинцовую ампулу с тонким отверстием, через которое выходит излучение. Это общее излучение, попадая в конденсатор, разделяется в нем на три части 7-лучи не отклоняются ни электрическим, ни магнитным полем, 3-лучи отклоняются к положительной пластине конденсатора очень сильно, а а-лу-чи отклоняются немного к отрицательной пластине конденсатора, [c.30]

На рис. П1-5 показана схема установки, применяемой для изучения катодных лучей. В стеклянном сосуде, из которого выкачан воздух, впаяны анод А и катод К. При разряде между ними от катода распространяются катодные лучи, которые частично проходят сквозь узкое отверстие в аноде, затем между двумя металлическими пластинками Е и, наконец, попадают в пространство М, где могут быть обнаружены фотографированием или иным способом. Если между пластинками Е создать электрическое поле, то лучи отклоняются в сторону пластинки, заряженной положительно. Это показывает, что сами лучи заряжены отрицательно. Изменяя условия (силу поля и др.), можно изучить различные свойства этих лучей. [c.58]

Поступающий из центральной части аппарата К в пространство между обоими полудисками ( дуантами ) циклотрона пучок заряженных частиц под действием магнитного поля приходит в круговое движение. Частота переменного электрического поля подбирается при этом таким образом, чтобы каждый раз, когда частицы находятся между обоими полудисками, они получали ускорение. Благодаря наличию последовательного его нарастания общий путь пучка приобретает форму спирали. В конце этого пути поток частиц отклоняется отрицательно заряженной пластиной П и выходит из аппарата с отвечающей заданным условиям скоростью. [c.514]

Электрическая энергия — это энергия упорядоченного движения электронов. В электрическом токе электроны и ионы участвуют в тепловом движении, и поэтому их движение не полностью упорядоченно. Вследствие этого заряженные частицы движутся не томно вдоль силовых линий электрического поля, а временами отклоняются от них, хотя в среднем перемещаются в определенном направлении. [c.245]

В левой части рисунка показана камера, в которой под действием электрического разряда образуются положительные ионы и затем под влиянием электрического поля с определенным ускорением движутся вправо. Ионы, проходящие через первую щель, обладают различной скоростью в следующей части установки (селекторе скоростей) выделяется пучок ионов с примерно равными скоростями, тогда как ионы с другими скоростями задерживаются при проходе через вторую щель. (Здесь не будет описана конструкция устройства, позволяющего отобрать ионы, обладающие определенной скоростью.) После второй щели ионы движутся между двумя металлическими пластинами, из которых одна заряжена положительно, другая отрицательно. Ионы получают ускорение в направлении отрицательной пластины и отклоняются от прямолинейного пути А, по которому они двигались бы, если бы пластины не были заряжены, [c.86]

Но вот произошло открытие рентгеновских лучей и радиоактивности. В 1895 г. Вильгельм Рентген (1845-1923) проводил опыты с сильно ваку-умированными круксовыми трубками (см. рис. 1-11), что позволяло катодным лучам соударяться с анодом без препятствий, создаваемых молекулами газа. Рентген обнаружил, что при этих условиях анод испускает новое излучение, обладающее большой проникающей способностью. Это излучение, названное им х-лучами (впоследствии его стали также называть рентгеновскими лучами), легко проходит через бумагу, дерево и мышечные ткани, но поглощается более тяжелыми веществами, например костными тканями и металлами. Рентген обнаружил, что х-лучи не отклоняются в электрическом и магнитном полях и, следовательно, не являются пучками заряженных частиц. Другие ученые предположили, что эти лучи могут представлять собой электромагнитное излучение, подобное свету, но с меньшей длиной волны. Немецкий физик Макс фон Лауэ доказал эту гипотезу спустя 18 лет, когда ему удалось наблюдать дифракцию рентгеновских лучей на кристаллах. [c.329]

Так как трудно получить монодисперсные кап. необходимого размера, имеется очень мало исследований электровязкостных эффектов в эмульсиях. Ван дер Ваарден (1954) определил вязкости ряда эмульсий М/В, стабилизированных сульфонатами натрия, в которых величина не превышала 0,205 мкм (табл. 1 МЗ). Максимальная концентрация примененного эмульгатора была необычно большой, так как составляла — 12% общего веса эмульсии. При более высоких концентрациях эмульгатора 11отн существенно отклонялась от теоретических значений, вычисленных по уравнению (IV.206). Увеличение было также намного большим, чем предсказывалось уравнениями (IV.249) и (IV.250). Поэтому сделано заключение, что расхождение не могло быть результатом искажения диффузного двойного слоя вокруг капель. Полагали, что сильно ионизированный эмульгатор, адсорбированный на поверхностп капель, создает электрическое поле высокого напряжения 10 —10 в см и слой молекул воды прочно связан с ним. Толщина слоя воды, как показано кажущимся увеличением Дг была 0,0014—0,0037 мкм, досиггая почти устойчивого значения при более высоких концентрациях эмульгатора. [c.296]

Из рие. V.9 следует, что при больших концентрациях зависимость электрической проводимости растворов сильных электролитов (h3SO4, КОН, NaOH) отклоняется от вышеописанной закономерности при увеличении концентрации раствора она понижается. Это объясняется тем, что переносчики электрических зарядов (ионы) в растворе перемещаются в электрическом поле во взаимно противоположных направлениях, создавая тем самым друг другу помехи. При малых концентрациях эти помехи незначительны и почти не сказываются на электрической проводимости растворов — зависимости G — f (с) почти линейны. По мере увеличения концентрации раствора помехи возрастают, что и отражается на зависимостях G = / (с) в виде отклонения от линейности. По достижении же некоторой критической концентрации эти помехи становятся настолько большими и действенными, что дальнейшее увеличение концентрации раствора не приводит к повышению его электрической проводимости, а напротив, ведет к ее снижению. Зависимость электрической проводимости раствора сильного электролита от его концентрации на этом участке проходит через максимум. [c.260]

БЕТА-ЛУЧИ (Р-лучи) — излучение, состоящее из электронов (или позитронов) и образующееся при -распаде радиоактивных изотопов. При наличии электрических зарядов Б.-л. под действием электрического и магнитного полей отклоняются от прямолинейного направления, что используется для определения отношения заряда частиц к их массе. Скорость частиц Б.-л. близка к скорости света. Б.-л. ио.чизируют газы, вызывают химические реакции, люминесценцию, действуют на фотопластинки и т. д. [c.44]

Дальнейшие исследования показали, что радиоактивное излучение распадается на три категории лучей, которые были названы буквами греческого алфавита а-, Р-, -лучи. В электрическом поле (рис. 1) а-лучи отклоняются к отрицательно заряженному,. электроду и прёдставдяют собой поток положительно заряженных ядер гелия Р-лучи отклоняются к положит ьно заряжерноМХ электроду и пдедставляют со .й пото электронов . — , — [c.11]

Сопротивление образца изменяется благодаря максвеллов-кому распределению скоростей электронов если поле Холла компенсирует отклонение магнитным полем для электронов некоторой средней скорости, то электроны со скоростью меньше средней будут отклоняться в сторону электрической силы Холла еЕу, а электроны со скоростью больше средней будут отклоняться в сторону магнитной силы Лоренца еУхН с. Это ведет к уменьшению длины свободного пробега и тех, и других электронов в направлении внешнего электрического поля Е , а следовательно, и к росту сопротивления. [c.331]

Можно ли воздействовать на свет электрическим полем? / Хабр

Оказывается, можно. И ниже я расскажу, как. Этот пост родился из моего ответа на

вопрос

, заданный на сайте Quora.

Речь пойдёт о квантовом вакууме. Так он выглядит в представлении художника.

Сredit: lactamme.polytechnique.fr

Откуда вопрос?

Вопрос в оригинале звучит так:

Light is an electromagnetic particle. Can we deviate its path by applying electric or magnetic fields to it?

Или в переводе:

Свет — это электромагнитная частица. Можем ли мы изменить его траекторию, приложив электрическое или магнитное поле?

Вообще говоря, и на это указано в ответах на Quora, вопрос не совсем корректно сформулирован. Свет — это не частица, а волна или (корпускулярно-волновой дуализм!) поток частиц, квантов света — фотонов. Однако эта некорректность не отменяет самого вопроса. Действительно, если свет имеет электромагнитную природу, то почему бы нельзя было воздействовать на него электромагнитными полями?

Приблизительно так обычно изображается электромагнитная волна в учебных курсах.

Почему мне захотелось ответить на этот вопрос, так это потому, что он, на самом деле, имеет двойное дно. Есть ответ очевидный и ответ, который можно дать, только обладая определёнными знаниями, выходящими за рамки школьной программы.

Но сначала договоримся, что дальше речь пойдёт только о вакууме, поскольку на распространение света в среде можно оказывать влияние электрическим или магнитным полем опосредованно через воздействие на эту среду.

Очевидный ответ

Так вот, очевидный ответ: нет, нельзя. Почему нельзя, можно объяснять по-разному в зависимости от того, как представлять свет.

Если описывать свет как электромагнитную волну, то невозможность воздействовать на него электромагнитными полями следует из линейности уравнений Максвелла, которые собственно и описывают все электромагнитные явления в классической физике. Электромагнитная волна — это одно из решений этих уравнений, а внешнее поле — это другое решение. В силу свойства линейности, их сумма также является решением уравнений Максвелла, и потому они никак друг другу «не мешают» и не оказывают друг на друга никакого воздействия.

Уравнения Максвелла в вакууме в системе СИ

Если же описывать свет как поток частиц — фотонов — то ответ объясняется тем, что фотоны не обладают электрическим зарядом, а электромагнитные поля действуют только на заряженные частицы. Интересно, что эта ситуация уникальна для электромагнитного взаимодействия. Переносчики двух других фундаментальных взаимодействий, слабого и сильного, сами также могут принимать участие в переносимом ими взаимодействии.

Кто с кем взаимодействует в Стандартной модели.

Credit: Труш Виталий // Wikimedia Commons // CC-BY-SA 3.0

Например, согласно квантовой хромодинамике, сильное взаимодействие переносится глюонами. Они осуществляют взаимодействие между частицами, обладающими так называемым цветным зарядом — аналогом электрического заряда для сильного взаимодействия. При этом глюоны и сами обладают цветным зарядом и потому взаимодействуют и между собой, и с другими частицами с цветным зарядом.

Возвратимся, однако, к нашим ~~баранам~~ фотонам.

Неочевидный ответ

Выше я уже отметил, что очевидный ответ — это лишь первый слой. Давайте снимем и второй. Так вот, неочевидный ответ — да, на свет можно воздействовать внешними полями.

Эта возможность связана с тем, что согласно квантовой электродинамике вакуум, его ещё называют квантовым вакуумом, не является абсолютной пустотой. Более того, она наполнен так называемыми виртуальными частицами, известными также как квантовые флуктуации. Их можно представлять себе как рождающиеся на короткий промежуток времени и тут же аннигилирующие пары частицы и античастицы, в первую очередь электрона и позитрона.

Картинка, поясняющая идею квантовых флуктуаций.

Credit: universe-review.ca

Если продолжить описывать квантовый вакуум в виде образов, то во внешнем электрическом (и магнитном, но остановимся только на электрическом) поле виртуальные пары начинают жить чуть дольше, поскольку электрическая сила их слегка «растаскивает». Это приводит к тому, что у вакуума появляется поляризация. А там, где есть поляризация, там есть и диэлектрическая проницаемость!

Если вы помните школьный курс оптики, то дальнейшие рассуждения для вас должны быть очевидны. Действительно, мы знаем, что изменение диэлектрической проницаемости приводит к изменению коэффициента преломления и скорости света, а это, в свою очередь, приводит к преломлению и отражению света.

Этот эффект, конечно, очень слаб, и для его наблюдения требуются совершенно фантастические по величине поля. Кроме того, наблюдать преломление света в таких полях было бы очень сложно из-за его незначительности. Несмотря на это, сейчас уже всерьёз говорят о том, чтобы лет через 10–20 наблюдать влияние поляризации вакуума на распространение света в лаборатории.

Для генерации сверхсильных полей при этом предполагается использовать лазеры сверхвысокой пиковой мощности. На данный момент построены лазеры мощностью более 1 петаватта (пета- означает множитель 10¹⁵), с их помощью было получено излучение, электрическое поле в котором достигает величины порядка 10¹⁴–10¹⁵ вольт на метр. Это всего в 1000 раз меньше так называемого швингеровского предела, при котором и становятся заметны эффекты квантовой электродинамики в вакууме.

Однако для наблюдения эффекта необязательно достигать предела, достаточно полей в десятки раз слабее. А это значит, что уже через одно-два поколения сверхмощных лазеров — при мощностях порядка 100 петаватт — в лаборатории смогут изменить направление распространения света с помощью другого света, то есть с помощью электромагнитных полей. Измерять при этом, правда, будут не направление распространения, а поляризацию света. Дело в том, что вакуум в сверхсильном поле действует как двулучепреломляющая среда. Скорости волн с разной поляризацией в такой среде различны, поэтому при распространении в ней произвольно поляризованной волны, её поляризация будет изменяться и вот это изменение измерить значительно легче.

Гамма-излучение

ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ

_{Gamma-radiation}

Гамма-излучение
(γ-излучение) – электромагнитное излучение, принадлежащее наиболее
высокочастотной (коротковолновой) части спектра электромагнитных волн. Приведем
классификацию электромагнитных волн:

Название	Длина волны, м	Частота, Гц
радиоволны	3·10⁵ — 3	10³ — 10⁸
микроволны	3 — 3·10^-3	10⁸ — 10¹¹
инфракрасное излучение	3·10^-3 — 8·10^-7	10¹¹ — 4^.10¹⁴
видимый свет	8·10^-7 — 4·10^-7	4·10¹⁴ — 8·10¹⁴
ультрафиолетовое излучение	4·10^-7 — 3·10^-9	8·10¹⁴ — 10¹⁷
рентгеновское излучение	3·10^-9 — 10^-10	10¹⁷ — 3·10¹⁸
гамма-излучение	< 10^-10	> 3·10¹⁸

На шкале электромагнитных волн гамма-излучение соседствует
с рентгеновскими лучами, но имеет более короткую длину волны. Первоначально
термин “гамма-излучение” относился к тому типу излучения радиоактивных ядер,
который не отклонялся при прохождении через магнитное поле, в отличие от
α- и β-излучений.
Условно верхней границей длин волн гамма-излучения, отделяющей
его от рентгеновского излучения, можно считать величину 10^-10
м. При столь малых длинах волн первостепенное значение имеют корпускулярные
свойства излучения. Гамма-излучение представляет собой поток частиц — гамма-квантов
или фотонов, с энергиями Е = hν (h – постоянная Планка, равная 4.14·10^-15
эВ^.сек, ν – частота электромагнитных колебаний).
Фотоны с энергиями Е > 10 кэВ относят к гамма-квантам. Между длиной волны
λ гамма-излучения и его частотой ν существует то же соотношение, что и для
других типов электромагнитных волн:

ν·λ = с (с – скорость света).

    Частота гамма-излучения (> 3·10¹⁸ Гц) отвечает
скоростям электромагнитных процессов, протекающих внутри атомных ядер и
с участием элементарных частиц. Поэтому источниками гамма-излучения могут
быть атомные ядра и частицы, а также ядерные реакции и реакции между частицами,
в частности аннигиляция пар частица-античастица. И наоборот, гамма-излучение
может поглощаться атомными ядрами и способно вызывать превращения частиц.
Изучение спектров ядерного гамма-излучения и гамма-излучения, возникающего
в процессах взаимодействия частиц, дает важную информацию о структуре этих
микрообъектов.
    Гамма-излучение может также возникать при торможении быстрых
заряженных частиц в среде (тормозное гамма-излучение) или при их движении
в сильных магнитных полях (синхротронное излучение).
    Источниками гамма-излучения являются также процессы в космическом
пространстве. Космические гамма-лучи приходят от пульсаров, радиогалактик,
квазаров, сверхновых звёзд.
    Гамма-излучение ядер испускается при переходах ядра из состояния
с большей энергией в состояние с меньшей энергией, и энергия испускаемого
гамма-кванта с точностью до незначительной энергии отдачи ядра равна разности
энергий этих состояний (уровней) ядра. Энергия ядерного гамма-излучения
обычно лежит в интервале от нескольких кэВ до нескольких МэВ и спектр этого
излучения линейчатый, т. е. состоит из ряда дискретных линий. Изучение спектров
ядерного гамма-излучения позволяет определить энергии состояний (уровней)
ядра.
    При распадах частиц и реакциях с их участием обычно испускаются
гамма-кванты с бoльшими энергиями — десятки-сотни МэВ.
    Гамма-излучение, образующееся при прохождении быстрых заряженных
частиц через вещество, вызывается их торможением в кулоновском поле ядер
вещества. Тормозное гамма-излучение имеет сплошной, спадающий с ростом энергии
спектр, верхняя граница которого совпадает с кинетической энергией заряженной
частицы. На ускорителях заряженных частиц получают тормозное гамма-излучение
с энергиями до нескольких десятков ГэВ и более.
    Гамма-излучение можно получить при соударении электронов большой
энергии от ускорителей с интенсивными пучками видимого света, создаваемых
лазерами. При этом электрон передает свою энергию световому фотону, который
превращается в гамма-квант. Аналогичное явление может иметь место и в космическом
пространстве в результате соударений фотонов с большой длиной волны с быстрыми
электронами, ускоренными электромагнитными полями космических объектов.

    Гамма-излучение обладает большой проникающей способностью, т.
е. может проходить сквозь большие толщи вещества. Интенсивность узкого пучка
моноэнергетических гамма-квантов падает экспоненциально с ростом проходимого
им в веществе расстояния. Основные процессы взаимодействия гамма-излучения
с веществом — фотоэлектрическое поглощение (фотоэффект), комптоновское рассеяние
(комптон-эффект) и образование пар электрон-позитрон. При фотоэффекте гамма-квант
выбивает из атома один из его электронов, а сам исчезает. При комптон-эффекте
гамма-квант рассеивается на одном из слабо связанных с атомом или свободных
электронов вещества. Если энергия гамма-кванта превышает 1.02 МэВ, то возможно
его превращение в электрическом поле ядер в пару электрон-позитрон (процесс
обратный аннигиляции).

Рис. Зависимость полного коэффициента поглощения гамма-излучения
в свинце и алюминии от энергии (сплошные линии). Поглощение за счёт фотоэффекта
в алюминии пренебрежимо мало при рассматриваемых энергиях. Пунктирные линии
− отдельные вклады, вносимые в полный коэффициент поглощения фотоэффектом,
комптоновским рассеянием, рождением пар для свинца.

Гамма-излучение используется в технике (напр., дефектоскопия),
радиационной химии (для инициирования химических превращений, напр., при
полимеризации), сельском хозяйстве и пищевой промышленности (мутации для
генерации хозяйственно-полезных форм, стерилизация продуктов), в медицине
(стерилизация помещений, предметов, лучевая терапия) и др.

1_Макет МР_Основы безопасности при проведении магнитно-резонансной томографии

%PDF-1.5 %
1 0 obj >/OCGs[53 0 R]>>/Pages 3 0 R/Type/Catalog>> endobj 2 0 obj >stream
2020-04-09T11:38:37+04:002020-04-09T11:38:38+03:002020-04-09T11:38:38+03:00Adobe Illustrator CC 23.0 (Windows)

25632JPEG/9j/4AAQSkZJRgABAgEASABIAAD/7QAsUGhvdG9zaG9wIDMuMAA4QklNA+0AAAAAABAASAAAAAEA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×4
1+fEUr4YbK0rBECBABwA4he1OlMCqX1GzEglECCRQoDBQDRPsjbw7YSVXtbwNIJGjVpBSjEAnY1G
C1Q+p3BsNJvLm3jTlbQSzRxtVULIpcA8QSAT1oMVYP8Alx5t8y+YNRvI9X07T7S1SIOq2pleUS1X
kshccTQ18Nxja09DYEggGhPcdR9+KpXrVxPZQRT2tt6zLITIEEnPjQu9FhhuCxYLSlBU0oeVMNqu
1Ua41xAlgLdrRjS8WeMuSp6hSJEpt4q2BVC41TUINZW0h0x3tpZUEt4o+EKUFXY+1AuWAAjmxs2m
pCSS8XiqYviR24ndgVqu5I2JHTK7ZLJHt7G0klkb07W3QuQFHGOONdwqqOgAxJtUDoOq6Lr+nR6n
YzW99FKVJmiXoyHmiuGqyunIGjbg4bK0mgUAkivxGpqSe1Nq9OmBUMlteC9kme8ZrZuPp2vCMBSA
Q1XpyINQfoxVSl1nSbW2uJJ76NlsOKXr8lZo2anESKn2Wao2p8hhKhS0fXNL1uOS40y7klhQoCfS
aNdiT8PqxqWDUoafRQ5GMwWU4GPNC+a/NEmgrZlLI3n1uUxGjlOHTc/C/jglKkwiDdmk1sJZJ7dJ
nLKW5AxkqaHkR1Cr0pky1g2iHUspAYoT+0KVh4gjAlygitWLVNd6be22KtMrN0crsRtTv33B6YVQ
es6vbaRYNeXKvJGrKgVOHNnc8VUcmRasxAArudhgKrNK1T9IqZBDc2tAkojuFRSUkU0A4l9tq9eu
G1THAqyON0pylaT4VX4uPUVq3whd2rv28AMJKFzqWAAYoag1FK0BqRuD16HAEpXp/mLS7rVbnSIJ
3lvbUO83JCoAEnFlDUUHgWA+Xc743aeEgIyK3vAZvVuy3Mv6QRETgrU4/a58mWnX36YQUKUOiabD
dG6jjZbhqc5PUkq3Hpyq3xU98QaFJkb5oHzTq1/pOntd2g9eQEsImXlUbAAKvEnc/wAw+fbAShHa
LfvqOk294w4PMpJ4ggVBIqA4rvSoriqNVSOrFunWnb5AYq5gTSjEUNTSm/tuMVYzovmPVbnR9Snu
oUW9slMkIPJY3UxclrUBtnDKxp22xtNI7y9e6rfQyyX1EoxERjjKAhJZFP2zJWqqoO+G2KcSRpIj
RyKHjcFXRhUEHYgg4EsH8xWfmPStUWbyvYwKssUaXEqWsRdqzseLOnpnjGh+Ee5JqcNqu1HVPzHN
7oenWMNrCNSsPVvb+e1uJVt7qLh66uY3WOPksv7kNXkysD03AVkc2vWVtqn6OkS9e4lKFGSxu5Ld
edFA+sxwmACu7cn+HetB0VU5xrttdm+vdWsYNCtvWmuozavHIIQjFed09y0aCP7Tt6W9P2cVdoXm
/wApa47waJrthq80CBpls7qC4dVO3J1hZuNT7Yqmkkbty4yslaUoFNKfNT174bVzxytGqrKyMOrg
KSfoIpgVuNHUKGkaQgUJYKKnx2AwqxKfzfqEfme+0gxqIYLqzhikCOzcLlYi1WHwihc9ciDuyMaA
80w07zLqNxFcS3GkXECwyzIqcJfUkSKMyB0V40HxEcBVhU9NqYi+or42sgOhv7Ev8ufoS91DU0h8
t3untqX+lX8+pW1IppUZeA+OR91LcgoAHU4bYppqF95T8n6c15cLFpllLIEZ4YWPKRuTAFYVZj0P
bAIgcmUpGXNI9S8+flxqGkx399f89MlkmtkYw3icisatKhVVVjRWG5WnhvkgWBCVeY/zi8v+WbPS
Rpdm+o2GoxGS1m5yx0X1GSpEkbufiU9cCWZWvm3SZprW1M6rfXUUMyWpVwQsyhtm48T9rpgsXTLh
NX0QEP5h6TPrEmlpa3QmhvDYvKyxen6gcJUUl5canrxr7YWKC0j8yv0i0iJZQmVI5JFWK8jlLGOD
1uIVFJ3+z38cVV9Q1efUrN7bUtHAgZiVjeaVQzQTBftCND74kApBIVPL+qn05UsNKSAIfTb9/NIO
MbMi7rC7fsnt9OKGQaXdXtzbCW6gFtIesQLt1AI3dYm2qQfhxVGYq7FXYq7FXYqsnt4LiFobiNZo
XFHjkUMrDwIOxxVfirsVdiqj9Ss/Tli9CP05wROnBeLgjiQ4p8Xw7b4qut7a2t0KW8SQoSWKxqFB
ZtyaCm5xVUxV2KuxVS+qWv1r656Mf1sR+iLjiPU9Mnlw505ceW9MVbuba3ureW2uYkntp0aOeCRQ
6OjjiyOrVDKwNCDiqD07y55e0y4kudN0u0sriZBHLNbQRRO6KSVVmRVJAJJAOKphirsVdiqAfQtJ
e9e+a3h2qR45JJQWBZoaemSAafDxGK2j8VWTwQTxNFPGssTU5RuAymhqKg7dcVSy58saXJb+jZh9
KBdXkk04i1d+Csqq7RgclAbpiqhp3kzSbbTxZX7Ta6iyPKk2sMt7KnNQpVWkXZaL0xVS1b8vfJ+q
/VheacvGzX07aOCSW2RF5FqBIHjXqa9MVWt5JtU1a21CznNq1qkEKIqly0EBX907OxqCE69e++KN
/g638k2cOpTXwkUvNeG9I9JQwYuh58q/5PXFKGsvy8s7SKdYZIIpJlkVZorOCN0L231aoIH+yp0J
64qvtPIUSNMt5qEt5byV4wmOKMqWZWJDIoP2gT9PtiqbaD5b0zQ0mSxDgTtzk5ty35M230ucVTTF
Uqu5fNCXkn1Kzsp7TYxtNdywyh5RUFFtpgPirvyOAkpFJohcopcBXoOQU1APehIFfuwhS3ih3Kux
V2KuxV2KuxV2KuxV2KuxV2KuxV2KuxV2KuxV2KuxV//Z

uuid:e1f2c2cf-3168-4bad-b0ab-0a4ad3b9cd52xmp. did:e83b3cf1-ff0b-be47-86c2-8a8ea23bace4xmp.did:1836970e-879c-b340-8405-1f7aca61788bproof:pdfuuid:2e8d242d-6d7e-44c3-ac29-d50465223aa3xmp.id:0f21dfd1-63b5-d844-8cda-1908df0912bfxmp.did:e83b3cf1-ff0b-be47-86c2-8a8ea23bace4proof:pdf

convertedfrom application/x-indesign to application/pdfAdobe InDesign CC 14.0 (Windows)/2020-01-09T10:02:41+03:00

savedxmp.iid:1836970e-879c-b340-8405-1f7aca61788b2020-04-09T11:38:30+03:00Adobe Illustrator CC 23.0 (Windows)/

EmbedByReferenceC:\Работка_2019\НПКЦ\2020\Методические рекомендации\Методические рекомендации\МР_с_обложками\archive20-04-09\1.1_Макет МР_Основы безопасности при проведении магнитно-резонансной томографии.pdfxmp.id:0f21dfd1-63b5-d844-8cda-1908df0912bfuuid:2e8d242d-6d7e-44c3-ac29-d50465223aa3

EmbedByReferenceC:\Работка_2019\НПКЦ\2020\Методические рекомендации\Методические рекомендации\МР_с_обложками\archive20-04-09\1.

1_Макет МР_Основы безопасности при проведении магнитно-резонансной томографии.pdfxmp.id:0f21dfd1-63b5-d844-8cda-1908df0912bfuuid:2e8d242d-6d7e-44c3-ac29-d50465223aa3

EmbedByReferenceC:\Работка_2019\НПКЦ\2020\Методические рекомендации\Методические рекомендации\МР_с_обложками\archive20-04-09\1.

C:\Работка_2019\НПКЦ\2020\Методические рекомендации\Методические рекомендации\МР_с_обложками\archive20-04-09\1.1_Макет МР_Основы безопасности при проведении магнитно-резонансной томографии.pdfxmp.id:0f21dfd1-63b5-d844-8cda-1908df0912bfuuid:2e8d242d-6d7e-44c3-ac29-d50465223aa3