Энциклопедия по машиностроению XXL. Формула зависимости сопротивления от температуры

Зависимость сопротивления от температуры

Поиск Лекций

Правила Киргофа

Первое правило

 

Сколько тока втекает в узел, столько из него и вытекает. i2 + i3 = i1 + i4

 

Первое правило Кирхгофа (правило токов Кирхгофа) гласит, что алгебраическая сумма токов в каждом узле любой цепи равна нулю. При этом втекающий в узел ток принято считать положительным, а вытекающий — отрицательным:

Иными словами, сколько тока втекает в узел, столько из него и вытекает. Это правило следует из фундаментального закона сохранения заряда.

Второе правило

Второе правило Кирхгофа (правило напряжений Кирхгофа) гласит, что алгебраическая сумма падений напряжений на всех ветвях, принадлежащих любому замкнутому контуру цепи, равна алгебраической сумме ЭДС ветвей этого контура. Если в контуре нет источников ЭДС (идеализированных генераторов напряжения), то суммарное падение напряжений равно нулю:

для постоянных напряжений

для переменных напряжений

 

Это правило вытекает из 3-го уравнения Максвелла, в частном случае стационарного магнитного поля.

 

Иными словами, при полном обходе контура потенциал, изменяясь, возвращается к исходному значению. Частным случаем второго правила для цепи, состоящей из одного контура, является закон Ома для этой цепи. При составлении уравнения напряжений для контура нужно выбрать положительное направление обхода контура. При этом падение напряжения на ветви считают положительным, если направление обхода данной ветви совпадает с ранее выбранным направлением тока ветви, и отрицательным — в противном случае (см. далее).

 

Правила Кирхгофа справедливы для линейных и нелинейных линеаризованных цепей при любом характере изменения во времени токов и напряжений.

Билет 3

Электри́ческое сопротивле́ние — физическая величина, характеризующая свойства проводника препятствовать прохождению электрического тока и равная отношению напряжения на концах проводника к силе тока, протекающего по нему. Сопротивление для цепей переменного тока и для переменных электромагнитных полей описывается понятиями импеданса и волнового сопротивления. Сопротивлением (резистором) также называют радиодеталь, предназначенную для введения в электрические цепи активного сопротивления.

Сопротивление (часто обозначается буквой R или r) считается, в определённых пределах, постоянной величиной для данного проводника; её можно рассчитать как

где

R — сопротивление;

U — разность электрических потенциалов на концах проводника;

I — сила тока, протекающего между концами проводника под действием разности потенциалов.

 

Электри́ческая проводи́мость (электропроводность, проводимость) — способность тела проводить электрический ток, а также физическая величина, характеризующая эту способность и обратная электрическому сопротивлению. В СИ единицей измерения электрической проводимости является сименс (называемая также в некоторых странах Мо)

Удельной проводимостью (удельной электропроводностью) называют меру способности вещества проводить электрический ток. Согласно закону Ома в линейном изотропном веществе удельная проводимость является коэффициентом пропорциональности между плотностью возникающего тока и величиной электрического поля в среде

Где

 

Зависимость сопротивления от температуры

Сопротивление R однородного проводника постоянного сечения зависит от свойств вещества проводника, его длины и сечения следующим образом:

где ρ — удельное сопротивление вещества проводника, L — длина проводника, а S — площадь сечения. Величина, обратная удельному сопротивлению называется удельной проводимостью. Эта величина связана с температурой формулой Нернст-Эйнштейна:

где

T — температура проводника;

D — коэффициент диффузии носителей заряда;

Z — количество электрических зарядов носителя;

e — элементарный электрический заряд;

C — Концентрация носителей заряда;

Кв — постоянная Больцмана.

 

Следовательно, сопротивление проводника связано с температурой следующим соотношением:

 

Сопротивление также может зависеть от параметров и , поскольку сечение и длина проводника также зависят от температуры.

Билет 4

Работа тока - это работа электрического поля по переносу электрических зарядов вдоль проводника;

 

Работа тока на участке цепи равна произведению силы тока, напряжения и времени, в течение которого работа совершалась.

 

Применяя формулу закона Ома для участка цепи, можно записать несколько вариантов формулы для расчета работы тока:

 

 

По закону сохранения энергии:

работа равна изменению энергии участка цепи, поэтому выделяемая проводником энергия

равна работе тока.

В системе СИ:

 

 

 

ЗАКОН ДЖОУЛЯ -ЛЕНЦА

 

При прохождениии тока по проводнику проводник нагревается, и происходит теплообмен с окружающей средой, т.е. проводник отдает теплоту окружающим его телам.

 

Количество теплоты, выделяемое проводником с током в окружающую среду, равно произведению квадрата силы тока, сопротивления проводника и времени прохождения тока по проводнику.

 

По закону сохранения энергии количество теплоты, выделяемое проводником численно равно работе, которую совершает протекающий по проводнику ток за это же время.

В системе СИ:

[Q] = 1 Дж

 

poisk-ru.ru

лабораторная работа 32

Рассмотрим классическую теорию.

Под действием внешнего электрического поля  электроны  будут совершать упорядоченное движение (см. рис. 3), т.к. на них  действует  электрическая сила Fе = еЕ , кроме того, на электрон со стороны поля кристаллической решетки  действует сила сопротивления Fс = -. Поэтому общая сила, действующая на электрон, равна

F = еЕ –.                                       (2)

 

По второму закону Ньютона

mа = еЕ –.                                    (3)

 

Дрейфовая скорость  будет увеличиваться до тех пор, пока Fе = Fс, а = 0, т.е. еЕ = , отсюда

u =.                                            (4).

 

Величина, равная b = , называется подвижностью электрона.

 

Смысл коэффициента следующий. Пусть Е = 0, тогда (3) запишется в

виде mа = –.Так как ускорение электрона определяется по формуле: 

 

, то

 

  ,      или      .             (5)

 

Из (5) следует, что u=. Если , то t = τ и  это время, за ко-

торое электрон  уменьшает дрейфовую скорость в  раз. За это время он пробегает расстояние, которое называется транспортным:

L = ,                                           (6)

где γ – число столкновений (рассеяния) электронов с дефектами; – средняя длина свободного пробега электрона между двумя последовательными столкновениями. За  время τ электрон испытывает γ число столкновений с дефектами кристаллической решетки и пробегает транспортное расстояние L.

С другой стороны, транспортное расстояние равно L=, так как электрон движется со средней скоростью.

С  учетом (6) получим

 или .                          (7)

 

Подставляя (7) в (4), найдем

u = .                                       (8)

 

Плотность тока равна

j = nеu,                                                          (9)

 

где n – концентрация электронов.

Подставляя (8) в (9), получим

j =.                                    (10)

 

Закон Ома в дифференциальной форме

j =.                                                (11)

 

Тогда с учетом (10) и (11) имеем

 и .                    (12)

 

Полученная, с точки зрения квантовой теории, формула удельного сопротивления  ρ имеет такой же вид, что и формулы (12). Но вместо  m, , , рассмотренные в классической теории, в квантовой теории вводятся: эффективная масса , фермиевская скорость   и длина свободного пробега . Учитывая эти изменения, формула (12) приобретет следующий вид (13):

.                                     (13)

 

Квантово-механические расчеты показывают, что при низких температурах число столкновений , а . Тогда удельное сопротивление ρ пропорционально и сопротивление металлов обусловлено рассеянием электронов проводимости на дефектах и ионах кристаллической решетки.

При высоких температурах сопротивление в основном обусловлено рассеянием электронов на тепловых ионах кристаллической решетки (фононах), а сопротивление, обусловленное рассеянием электронов на дефектах, пренебрежимо мало. Поэтому при высоких температурах  не зависит от Т, а . Тогда .

Расчет показывает, что при высоких температурах удельное сопротивление зависит от температуры:

 ,                                              (14)

где α – температурный коэффициент сопротивления;  – удельное сопротивление при температуре 0 °С; t – температура по шкале Цельсия.

Температурный коэффициент α равен относительному изменению удельного сопротивления при изменении температуры проводника на 1 градус:

, .

 

Для металлических изотропных проводников коэффициент  почти не зависит от температуры и примерно равен . Так как сопротивление металлических проводников зависит от  [см. формулу (1)], т.е. R~, то с учетом (14) сопротивление можно представить в виде

R = R0(1+).                                     (15)

 

Откуда можно найти :

  ,                                      (16)

 

где R­0 – сопротивление проводника при t = 0°С.

 

Для металлических проводников , т.е. с увеличением температуры сопротивление увеличивается. Поэтому эти проводники называются проводниками I рода. Для электролитов, графита и других , т.е. с увеличением температуры сопротивление проводника уменьшается. Они называются проводниками II рода.

 

Ход работы

 

Схема установки приведена на рис. 4. Исследуемый проводник помещается в колбу, заполненную непроводящей жидкостью (масло, глицерин, дистиллированная вода). Температура измеряется термометром.

Для равномерного нагревания жидкость перемешивается мешалкой. Исследуемый проводник R подключается в качестве неизвестного сопротивления к клеммам измерительного моста. Измеряют сопротивление исследуемого проводника при комнатной температуре.

Включают нагреватель и непрерывно перемешивают жидкость мешалкой.

phys-bsu.narod.ru

Зависимость сопротивления от температуры - Энциклопедия по машиностроению XXL

Зависимость сопротивления от температуры для платинового термометра сопротивления  [c.201]

Эти формулы впервые были получены Каллендаром и хорошо знакомы всем, кто пользуется платиновыми термометрами сопротивления [13]. Они не теряют своего значения и по сей день, поскольку а и б показывают для каждого термометра сопротивления соответственно средний наклон кривой зависимости сопротивления от температуры в интервале от 0 до 100 °С и отклонение от линейной зависимости в этом интервале.  [c.202]

В разд. 5.2 было показано, что учет равновесной концентрации дефектов решетки в платине приводит к появлению дополнительного члена в уравнении, описывающем зависимость сопротивления от температуры. Для реального термометра уравнение (5.5) может быть записано в виде [10]  [c.215]

Значительные усилия были направлены на выработку международного стандарта, адекватно описывающего зависимость сопротивления от температуры для серийных приборов в диапазоне от —200 до 850°С, охватывающем больщинство практических приложений. Нижняя граница (—200°С) определяется нуждами ставших теперь важными отраслей, занимаю-  [c.222]

В разд. 5.1 показано, как влияет на свойства полупроводника введение небольшого количества примеси. Зависимость сопротивления от температуры чрезвычайно чувствительна к количеству и качеству вводимой примеси, что может использоваться для получения желаемых характеристик. Из рис. 5.7 видно, что для термометрических целей более всего интересны области III и IV. Хотя наклоном кривой и абсолютным значением удельного сопротивления можно в какой-то степени управлять, высокая чувствительность обоих этих параметров к малым изменениям концентрации примеси мешает получать  [c.235]

Зависимость сопротивления от температуры для стекло-углеродных термометров отличается от характеристик обычных углеродных термометров их чувствительность выше, а сопро-  [c.249]

Зависимость сопротивления от температуры  [c.107]

Терморезистор — резистор, у которого используется зависимость сопротивления от температуры для измерения или регулирования температуры или связанных с нею величин различают терморезисторы проволочные и полупроводниковые (термисторы), а также терморезисторы с подогревом и без него [4, 91.  [c.155]

Линейная зависимость сопротивления от температуры в области высоких температур находится в хорошем согласии с опытом.  [c.158]

Зависимость сопротивления от температуры получена в специально поставленных опытах. Сопротивление измерялось между потенциальными концами, выведенными от трубки. Потенциальный конец у сплошного конуса (фиг. 3) отводился от тонкой нержавеющей шайбы, зажатой между крепящей трубку гайкой и верхней частью конусного наконечника трубки. Провод для отбора напряжения от другого конца трубки представлял собой нихромовую ленту 1X0,1, охватывающую начало утолщенного цилиндрического наконечника трубки. Лента помещалась в специально выточенной канавке.  [c.14]

Зависимость сопротивления от температуры где Ri — значения сопротивления проводника при конечной температуре t и начальной /(, а — температурный коэффициент (см. табл. 2).  [c.220]

Для пояснения этого положения на рис. 8-12,а зависимость сопротивления от температуры построена в полулогарифмических координатах. Как видно из графика, каких-либо характерных точек в интервале от 50 до 175° С (0,01—200 Мом) не существует. Перегиб в верхней части кривой на уровне нескольких сотен мегом является следствием достижения верхнего предела чувствительности прибора и, таким образом, не связан с физической сущностью процесса. Перестроение кривой в предлагаемых методикой линейных координатах дает кажущийся перегиб, однако место расположения последнего зависит от выбранного масштаба и при 10-кратном изменении последнего сдвигается на 30° С (рис. 8-12,6). Таким образом, описанная методика дает условную температуру точки росы, абсолютное значение которой зависит от выбранного на графике масштаба сопротивлений.  [c.226]

Терморезисторы имеют экспоненциальную зависимость сопротивления от температуры, падающую с ростом температуры. Цепочка на R2 и R4, включенная параллельно правому плечу делителя, выбирается таким образом, чтобы результирующее активное сопротивление этого плеча с повышением температуры несколько снижалось, тем самым снижалось регулируемое напряжение. При изменении температуры от -1-20 до +70°С напряжение уменьшается на 0,2... 0,4 В.  [c.10]

Одной из характеристик образцовых катушек сопротивления является их температурный коэффициент - ТКР, отражающий зависимость сопротивления от температуры окружающей среды. Определяется он путем измерения R катушек с изменением температуры Т в рабочем диапазоне температур для данной катушки. На основании каких измерений определяется ТКР  [c.45]

Перед тарировкой вольфрамовая нить хорошо отжигалась. Было замечено, что в процессе отжига устанавливается не только сопротивление нити при высокой температуре, но также и сопротивление прй 0°С. Нить считалась отожженной, когда ее сопротивление при 0°С и при высокой температуре воспроизводилось при повторном нагревании и охлаждении. Тарировочная кривая зависимости сопротивления от температуры совпадала с данными Форсайта [Л. 112]. Схема измерения сопротивления нити при проведении эксперимента приведена на рис. 6-9. Измерения производились с помощью потенциометра 1-го класса типа ПСМ-48,  [c.207]

Существование металлов с настолько слабо выраженной зависимостью сопротивления от температуры, что ею можно пренебречь (для константана она примерно в 100 раз меньше, чем для платины, серебра и меди), позволяет реализовать эффективный абсолютный инструмент для прецизионных измерений, включая метрологические. Значительным вкладом в повышение чувствительности таких приборов явилось применение полупроводников. Температурный коэффициент полупроводниковых элементов на порядок выше, чем коэффициент чистых металлов. В 1948 г. фирма Дженерал электрик (США) выпустила первую партию таких приборов, назвав их термисторами.  [c.13]

Несмотря на большую нелинейность зависимости сопротивления от температуры, германиевые ТС находят широкое применение для измерений в диапазоне от 0,5 до 12 К, поскольку другие виды ТС имеют еще большую нелинейность.  [c.162]

Однако удалось показать [11, 12], что для многих термисторов наблюдаемая зависимость сопротивления от температуры в интервале температур в несколько сот градусов подчиняется более простой полуэмпирической формуле не хуже, чем приведенной  [c.165]

СИЛЬНО изменяется. Между 77 и 297° К зависимость сопротивления от температуры может быть выражена формулой к = аТ", где п — отрицательная величина. Зависимость сопротивления от температуры ниже 77° К оказывается более сложной.  [c.168]

Температуры, измеренные всеми этими термометрами, воспроизводились с точностью до 0,001° К в процессе измерений во всей гелиевой области температур. Некоторые из этих термометров имели подобную воспроизводимость при повторных охлаждениях и нагревах в течение нескольких месяцев. Если наблюдалось изменение сопротивления термометра, то оно обычно соответствовало параллельному смещению кривой зависимости сопротивления от температуры. Причиной этого явления могут оказаться мелкие трещины на поверхности германия, и, действительно, было установлено, что период стабильности таких термометров увеличивается после медленного охлаждения. Важным источником нестабильности могут быть также поверхностные напряжения, возникающие при пайке электрических контактов. Следует отметить, что менее однородные образцы, имеющие при комнатной температуре такое же сопротивление, как и описанные выше термометры, всегда менее устойчивы при повторных охлаждениях.  [c.169]

Скотт [34] исследовал возможность использования германия с аналогичным содержанием примесей (1,5-10 центров/см ) для термометрии в области температур жидкого гелия и жидкого водорода. Результаты измерений в гелиевой области температур совпадают с приведенными выше. Скотт соединил плавной кривой точки, соответствующие значениям электросопротивлений германиевого термометра для области температур жидкого водорода и жидкого гелия, и предположил, что такими термометрами можно пользоваться в интервале от 4,2 до —10° К. Основное ограничение применения таких термометров в этом интервале температур состоит в том, что в настоящее время нет простого математического выражения для кривой зависимости сопротивления от температуры.  [c.171]

Полупроводниковые термометры сопротивления обладают нелинейной зависимостью сопротивления от температуры, приближенно подчиняющейся экспоненциальному закону  [c.201]

У гигроскопичных материалов объемная проводимость возрастает при нахождении их во влажном воздухе за счет поглощения влаги, которое происходит тем сильней, чем больше относительная влажность воздуха. Это явление обратимое при удалении гигроскопической воды сушкой сопротивление восстанавливается. У диэлектриков, не обладающих объемной гигроскопичностью, например у плотной керамики, объемная проводимость практически не зависит от влажности окружающего воздуха. У влажных диэлектриков на практике часто наблюдается зависимость сопротивления от температуры аналогично представленной на рис. 2-23. Максимум в графике зависимости сопротивления от температуры 5 67  [c.67]

То, что а и б являются характеристиками термометра, естественно следует из теории, обсуждавшейся ранее. Согласно (5.1), наклон кривой зависимости сопротивления от температуры обратно пропорционален полному времени релаксации т. Основная часть т — это вклад элоктрон-фононных взаимодействий, который обратно пропорционален температуре, однако сюда входят также времена релаксации для взаимодействий электронов с примесями, вакансиями и границами зерен. Все эти вклады зависят также от температуры, и поэтому величина а должна служить и служит чувствительным показателем чистоты проволоки и качества ее отжига. Отклонение от линейности б является функцией коэффициентов при Р и членах более вы-  [c.202]

Принятие МПТШ-68 внесло изменения, касающиеся описания зависимости сопротивления от температуры для платинового термометра сопротивления, в частности в области низких  [c.204]

Характеристику железородиевого термометра в весьма широком диапазоне температур можно аппроксимировать полиномами разумного порядка [46]. В диапазоне от 0,5 до 20 К полином восьмой степени обеспечивает стандартное отклонение не более 0,2 мК в диапазоне от 0,5 до 27 К для той же точности достаточен полином одиннадцатой степени. Эти полиномы описывают температуру как функцию сопротивления. Менее точные данные в диапазоне от 27 до 273 К могут быть аппроксимированы с точностью до 1 мК полиномом, в котором в качестве независимой переменной принимается lпZ, где Z представляет собой отношение (7 т— 4,2)/( 273,16— 4,2)- Сложности возникают при попытках аппроксимировать диапазоны, включающие температуру 28 К, поскольку в этой точке низкотемпературное сопротивление, обусловленное примесными явлениями, уступает место высокотемпературному сопротивлению, обусловленному рассеянием на фононах, и кривая зависимости сопротивления от температуры проходит через точку перегиба.  [c.235]

При обсуждении теории процессов проводимости в легированном германии был рассмотрен ряд аналитических выражений для проводимости или удельного сопротивления, в которые входят атомные константы, концентрация или свойства примесных атомов, а также температура. Было отмечено, что, несмотря на достаточно хорошее качественное согласие с экперимен-том, эти выражения нельзя применять для количественного описания характеристик конкретных материалов реальные процессы проводимости слишком сложны. Поэтому экспериментальные данные по зависимости сопротивления от температуры приходится аппроксимировать эмпирическим путем, не слишком полагаясь на физическую теорию, как, впрочем, и в случае платиновых термометров. Однако для германиевых термометров сопротивления эта задача оказывается намного сложнее по двум причинам. Во-первых, зависимость сопротивления от температуры меняется от образца к образцу гораздо сильнее, чем в случае платины, даже если эти образцы изготовлены лю одной технологии. Дело в том, что удельное сопротивление легированного германия очень чувствительно к количеству и свойствам примеси. Во-вторых, удельное сопротивление экспоненциально зависит от температуры, т. е. изменяется с температурой гораздо быстрее, чем удельное сопротивление платины.  [c.240]

Поскольку аходящийся на стенке чувствительный элемент (плевка) будет показывать свою собственную температуру, то основной задачей являлось получение достаточного и значительного утонения измерительного элемента в соответствии с результатами, отмеченными выше. Пленка должна отвечать ряду требований, а именно находиться в хорошем контакте с подложкой, быть прочной в условиях сверхзвукового обтекания, не изменять своим присутствием на теле условий теплообмена вблизи поверхности, не создавать Бозмущевий в области измерения, не оказывать каталитического действия на реакции, протекающие вблизи стенки, а также иметь линейную зависимость сопротивления от температуры.  [c.508]

Градуировка датчиков проводилась стациоларным споообом в термостате по ртутному термометру иа мосту сопротивления МБЛ-47 с точностью до 0,5° С. Пленочные датчики обладали линейной зависимостью сопротивления от температуры в диапазоне от 10 до 200° С (рис. 3).  [c.509]

Проводящие покрытия. Для облегчения зажигания ламп (люминесцентных, импульсных) производится покрытие наружной по1ве рхности колб проводящими лаками. Зажигающая полоса должна иметь небольшое электрическое сорротивление, незначительную зависимость сопротивления от температуры. В качестве клеящей основы могут быть использованы нитроцеллюлозные лаки, бакелитовый лак и кремнийорганические лаки до рабочей температуры 150 °С. Так, в качестве проводящей основы используется посеребренный медный порошок (разме р зерна 20—30 мкм). Серебрение порошка проводится из раствора азотнокислого серебра. Перед сб ребрением медный порошок обезжиривают и очищают от окислов обработкой в серной кислоте или хлористом аммонии и высушивают. Для нанесения используется состав 45 см бакелитового лака (вязкость 1,75—  [c.257]

ТС обладают хорошими термометрическими свойствами. Типичные виды зависимости сопротивления от температуры представлены на рис. 7.1. Как видно из рисунка, ТКС сравнительно невелик (0,3... 0,6 % К и, как правило, положителен для металлов (кривая 2). Для полупроводников а в среднем на порядок больше, чем для металлов, отрицателен для термисторов (кривая 4 и положителен для позисторов (кривая /). Электролиты (кривая 5) характеризуются ступенчатым  [c.132]

Материал Х27К50ТМ, разработанный на основе твердого раствора дисилицидов титана и хрома, предназначен для изготовления резистивных пленочных элементов интегральных схем методом испарения в вакууме либо катодного распыления в среде инертных газов. Сплав обладает рядом уникальных свойств позволяет перекрыть широкий диапазон удельных сопротивлений при низких ТКС пленочные элементы на его основе имеют линейную зависимость сопротивления от температуры в диапазоне 400—4,2 К допускают удельную мощность рассеяния до 2кВт/см , что на порядок выше удельной мощности, допустимой для других известных материалов. Свойства пленочных элементов из сплава Х27К50ТМ приведены в табл. 52.  [c.170]

Удельное сопротивление полупроводников является величиной изменчивой, зависящей от наличия примесей в материале и от технологии изготовления (многие полупроводники изготовляются посредством измельчения, смешения, прессования составных частей и последующего обжига, т. е. приемами керамической технологии (см. гл. 8). Как уже упоминалось, сопротивление полупроводников зависит от температуры в некоторых апучаях эта зависимость выражена весьма заметно, и такие полупроводники могут применяться в качестве элементов электрических устройств, для которых важна зависимость сопротивления от температуры ( т е р м о с о п р о т и в л е н и я ), В ряде случаев сопротивление полупроводников сильно зависит от освещенности, уменьшаясь при повышении последней такие полупроводники используются в качестве фотосопротивлений. Некоторые материалы типа полупроводников резко изменяют сопротивление в зависимости от величины приложенного напряжения, являясь нелинейными сопротивлениями . Полупроводники используются в качестве электронагревательных элемен-  [c.193]

США установило шкалу, простираюшуюся до 20° К [30], но она основана исключительно на градуировке группы термометров сопротивления по газовому термометру и не предполагает наличия общей зависимости сопротивления от температуры в простой аналитической форме. В Национальной физической лаборатории (Англия) проводились систематические исследования в этой области температур при этом применялся ряд образцов платины с различными значениями Яюо1Яо. Измерения в этой области температур с платиновым термометро.м сопротивления проводились также в лаборатории Камерлинг-Оннеса (Лейден) и в Пенсильванском университете (США) ). Надо надеяться, что через некоторое время появится возможность расширить область МШТ вниз до точки кипения водорода.  [c.29]

Пленки больщинства металлов (например, благородных металлов и неферромагнитных металлов переходной группы) толщиной в несколько сот ангстрем имеют удельное электросопротивление, величина которого изменяется с изменением температуры так же, как и у сплошных металлов. Однако пленки этих металлов толщиной в несколько ангстрем имеют большое удельное электросопротивление и большой отрицательный температурный коэффициент. Зависи.мость сопротивления этих пленок от те.мпературы в широком интервале температур описывается уравнением, характерным для примесных полупроводников. Энергия активации в сильной степени зависит от состава пленок и их толщины. Для пленок значительной толщины, но еще не настолько толстых, чтобы появились типичные металлические свойства, зависимость сопротивления от температуры оказывается более сложной. Характеристики этих пленок и воспроизводимость их свойств сильно зависят от способа приготовления пленки, от присутствия сорбируе.мых газов, а в некоторых случаях — от старения и отжига.  [c.181]

Несколько позже Бэббит и Мендельсон [45] исследовали большое количество проволок из фосфористой бронзы, также поставленной фирмой Гартман и Браун , и получили аналогичные результаты для отдельных образцов проволоки. Для других проволок из фосфористой бронзы почти такого же состава, изготовленных фирмой Томас Болтон , подобная зависимость сопротивления от температуры не была обнаружена.  [c.200]

Хромо-никелевые сплавы (н и х р о м ы) используются для изготовления нагревательных элементов, электрических печей, плиток, паяльников и т. л. Из этих сплавов изготовляют проволоку диаметром от 0,02 мм и выше и ленту сечением от 0,1 X 1,0ясми выше. Зависимость сопротивления от температуры для хромо-никелевого сплава показана на рис. 149.  [c.275]

При обработке уксусной кислотой (количество замещенных гидроксильных групп может доходить до 70%) происходит значительное изменение поверхностных свойств мицелл и капиллярных свойств пор бумаги. В результате понижается влагопоглощаемость бумаги (у кабельной бумаги, например, она падает с 10,5% до 5%), на 2—4 порядка повышается удельное сопротивление и снижается зависимость сопротивления от температуры.  [c.174]

mash-xxl.info

---

• 
  Ибп apc back ups
• 
  Холодные батареи в квартире горячая линия
• 
  Оперативно технические мероприятия это
• 
  Конденсатор как обозначается
• 
  Smart розетка
• 
  Маркировка розеток и выключателей в помещении
• 
  Какое заземление бывает
• 
  Показание счетчиков газ
• 
  Льготы по жкх
• 
  Ультразвуковые датчики уровня жидкости в резервуаре
• 
  Стабилитрона схема