Форсаж 302 схема: circuit circuit | , , …

Форсаж-302 — Сварочный полуавтомат | SVARMA.ru

Сварочный полуавтомат инверторного типа Форсаж-302 разработан на приборном заводе в Рязани и является образцом передовых технологий, совместивших исследования конструкторской базы мировых сварочных брендов и инженерную мысль российских разработчиков. Оборудование отличается высочайшей надёжностью и способно обеспечить практически мгновенный поджиг дуги, стабилизацию тока, небольшую энергоёмкость.

Сварочный полуавтомат Форсаж-302 (ГРПЗ) оснащен удобными элементами управлениями, что делает работу более комфортной. Большой диапазон регулирования силы тока, высочайшая мощность, максимальный диаметр проволоки до 1.2 мм. Силу тока можно изменять в диапазон от 20 — до 315А

Форсаж-302 используется для высокоточной сварки сложных металлоконструкций в энергетической отрасли, нефте- и газопереработке, строительно-монтажных областях промышленности и на судоверфях.

Особености аппарата Форсаж-302

Преимущества

• Возможность устанавливать и контролировать параметры сварки по индикаторам цифровой панели с точностью до 0,1В и 1А
• При резких колебаниях напряжения в сети инвертор автоматически отключается
• Параметрами процесса можно управлять дистанционным способом
• Есть защитные системы, отключающие механизм при превышении рабочей температуры или при возникновении аварийной ситуации
• Наличие встроенного блока питания, он используется для подачи проволоки
• «Индуктивность», позволяющая удерживать наиболее подходящую скорость возрастания тока КЗ при полуавтоматическом сварочном процессе
• ANTISTICK – отключение тока через секунду после того, как электрод залип
• НОТ START усиление на 1 сек. тока для лёгкого поджига дуги

Государственный Рязанский приборный завод

Государственный Рязанский приборный завод – крупный российский производитель сложной радиоэлектроники. 

Мощная производственно-техническая база, постоянная модернизация производства, внедрение новейших технологий и оборудования, высокий уровень квалификации персонала позволяют предприятию выпускать современную инновационную продукцию.

Наукоемкая продукция высокого качества, которая производится предприятием, успешно конкурирует на российском и международном рынках. Многие изделия не имеют аналогов в мире, что подтверждено международными патентами, а также многочисленными дипломами и наградами.

Рязанский приборный завод – надежный деловой партнер, открытый ко всем видам сотрудничества в сфере развития отечественного приборостроения. 

Сварочное оборудование ФОРСАЖ

ФОРСАЖ — это профессиональное оборудование для высококачественной ручной дуговой, аргонодуговой и полуавтоматической сварки.

Промышленные сварочные аппараты ФОРСАЖ воплотили в себе все последние достижения в области инверторных технологий. Широкий набор функций, оптимальные свойства сварочной дуги, компактность, реализация на современной элементной базе ведущих мировых производителей, жесткий внутризаводской контроль, высочайший уровень качества и надежности, – вот неполный список достоинств марки ФОРСАЖ, заслуживший благодарные отзывы потребителей по всей территории России и Белоруссии.

Медицинская продукция

Индикаторы и тонометры АО «ГРПЗ» для измерения внутриглазного давления – единственные в мире приборы для измерения внутриглазного давления через верхнее веко.

На сегодняшний день транспальпебральная склеральная тонометрия не имеет альтернативы и является наиболее оптимальным методом при проведении массовой диспансеризации и в сложных клинических случаях, когда невозможно применение классических методов тонометрии.

Качественно новый подход к измерению ВГД открывает широкие клинические возможности и неоспоримые преимущества для врача и пациента.

Средства связи

Цифровое оборудование обработки и передачи данных производства ГРПЗ пользуется заслуженной репутацией, как на отечественном, так и на зарубежном рынке. Передовые решения позволяют обеспечивать надёжность канала связи до 99,99%.

Достижения в области микроэлектроники и лазерных технологий позволили создать оборудование, обеспечивающее наивысшую помехозащищенность и надёжность канала связи с гарантированной пропускной способностью до 10 Гбит/с на дальностях до 7 километров.

Уникальность оборудования подтверждают 5 патентов и экспорт изделия во многие развитые страны.

schems6

Ремонт сварочных аппаратов Форсаж в Уфе, цены на ремонт сварочного оборудования Форсаж

Ручная сварка

Форсаж 160, Форсаж 161, Форсаж 180, Форсаж 200, Форсаж 200М, Форсаж 301, Форсаж 315

Ремонт аппаратов полуавтоматической сварки (полуавтоматов Форсаж)

Форсаж 200ПА, Форсаж 302, Форсаж 502

Ремонт механизмов подачи проволоки Форсаж

Форсаж МП5, МПЦ02, МПм

Ремонт аппаратов аргонодуговой сварки

Форсаж 160 АД, Форсаж 201 АД, Форсаж 315 АД, Форсаж 200 ac/dc, Форсаж 315 ac/dc, Форсаж 500 ac/dc.

Ремонт аппаратов воздушно-плазменной резки (плазморезов) Форсаж

Форсаж 70П

Инверторный сварочный полуавтомат Форсаж-502 в Кемерово (Автоматы и полуавтоматы сварочные)

Сварочный аппарат промышленного применения для полуавтоматической, ручной электродуговой и аргонодуговой сварки.

Описание

Сварочный аппарат постоянного тока ФОРСАЖ-502 промышленного применения предназначен для механизированной и полуавтоматической сварки (режим «MIG/MAG») стальных материалов, деталей и агрегатов.

В режиме «MIG/MAG» сварка производится сплошной или порошковой электродной проволокой диаметром от 0,8 до 1,6 мм в среде защитных газов. Сварочные инверторы ФОРСАЖ-502 используются совместно с внешними механизмами подачи проволоки ФОРСАЖ-МП, ФОРСАЖ-МП5, ФОРСАЖ-МПм или аналогичными механизмами с напряжением питания 24В постоянного тока.

Инверторный сварочный аппарат также может применяться для ручной электродуговой сварки (режим «ММА») штучными плавкими электродами любой марки диаметром от 1,6 до 5,0 мм.

Сварочный аппарат также можно использовать в качестве источника тока для аргонодуговой сварки деталей и материалов из нержавеющей стали и медных сплавов (режим «TIG») при наличии дополнительного оборудования.

Сварочный аппарат ФОРСАЖ-502 обеспечивает:

• стабильность процесса сварки;
• возможность питания сварочного аппарата от автономных передвижных электростанций мощностью не менее 30 кВ·А;
• защита от перегрева, перегрузки или при аварии;
• высококачественное формирование шва;
• выполнение сварочных швов в любых пространственных положениях.

Функциональные возможности

Аппарат выпускается в двух модификациях – базовой и расширенной.

Базовая модификация

Расширенная модификация

• Отключаемый НОТ START
• Нерегулируемый ARC FORCE
• Функция ANTISTICK
• Дистанционное управление

• Регулируемый НОТ START
• Регулируемый ARCFORCE
• Регулируемая Функция «Наклон ВАХ»
• Регулируемая Функция «Индуктивность»
• Регулируемая Функция «Базовый ток»
• Регулируемая Функция PILOTARC
• Импульсный режим
• Хранение 72-х пользовательских программ
• Функция ANTISTICK
• Дистанционное управление

Аппарат выполнен со степенью защиты IP22 по ГОСТ 14254-96. По степени защиты от поражения электрическим током аппарат относится к классу I по ГОСТ 12.2.007.0-75.

Технические характеристики

Электропитание Электропитание, В трехфазная сеть 380 В 50 Гц Основные характеристики Основной режим работы MIG/MAG Дополнительный режим работы MMA, ТIG Выходное напряжение, В 15-40 Диапазон регулирования сварочного тока, А — режим ММА 20-500 — режим TIG 15-500 — режим MIG/MAG 20-500 Напряжение холостого хода, В — в активном режиме 65 — в безопасном режиме 4 Процент нагрузки, % — при сварочном токе 400А 100 — при сварочном токе 500А 60 Диаметр электродной проволоки, мм 0,8-1,6 Максимальная мощность сети питания, кВА 27,7 Индикация и управление Цифровая индикация установленных и текущих параметров + Дистанционное управление + Массо-габаритные показатели Габариты, мм 430х225х435 Масса, кг 25,9 Другие характеристики Рабочий диапазон температуры окружающей среды, °С -20…+40 Напряжение питания механизма подачи проволоки, В 24

Документация

• Паспорт на сварочный полуавтомат ФОРСАЖ-502
• Руководство по эксплуатации сварочного полуавтомата ФОРСАЖ-502
• Сертификат соответствия
• Сертификат НАКС ФОРСАЖ-502 №АЦСО-8-01224 (выдан 29.08.11)
• Cертификат НАКС ФОРСАЖ-502 №АЦСО-8-01354 (выдан 09.02.12)
• Cертификат НАКС ФОРСАЖ-502 №АЦСО-8-01366 (выдан 15.03.12)
• Cертификат НАКС ФОРСАЖ-502 №АЦСО-8-01373 (выдан 28.03.12)
• Cертификат НАКС ФОРСАЖ-502 №АЦСО-8-01384 (выдан 11.05.12)

Отзывы

Отзыв на сварочный аппарат ФОРСАЖ-502 и механизм подачи проволоки ФОРСАЖ-МПм от ЗАО РП «Трест №7»

Словосочетания:
сварочный аппарат 132541
инверторные сварочные аппараты 24541
типы сварочных аппаратов 7252
купить сварочный аппарат 6917
сварочные аппараты инверторного типа 6892
сварочные аппараты цены 5730
схема сварочного аппарата 5115
сварочный аппарат +для труб 4106
сварочный аппарат отзывы 3606
ресанта сварочный аппарат 3325
сварочный аппарат инвертор 3262
ремонт сварочных аппаратов 2849
сварочный аппарат 200 2628
полипропиленовые сварочные аппараты 2578
сварка сварочные аппараты 2474
ток сварочного аппарата 2404
сварочный аппарат +для полипропиленовых труб 2370
самодельный сварочный аппарат 1997
сварочный аппарат +для дома 1997
сварочный аппарат +своими руками 1884
сварочный аппарат 160 1867
сварочный аппарат полуавтомат 1776
инверторные сварочные аппараты отзывы 1745
сварочный аппарат 250 1668
сварочный аппарат 220 1629
сварочный аппарат саи 1577
сварочный аппарат постоянного 1472
сварочный аппарат постоянного тока 1422
сварочный аппарат постоянным током 1422
сварочный аппарат инструкция 1409
инверторный сварочный аппарат купить 1282
куплю инверторный сварочный аппарат 1282
сварочный аппарат вд 1187
плазменный сварочный аппарат 1171
сварочный аппарат инверторный ресанта 1101
сварочный аппарат тдм 1091
сварочные аппараты бытовые 1054
сварочный аппарат дуга 1036
работа сварочным аппаратом 1022
продажа сварочных аппаратов 969
схема инверторного сварочного аппарата 938
сварочный электрический аппарат 926
сварочный аппарат 180 859
электрические схемы сварочных аппаратов 830
инверторные сварочные аппараты цена 811
+как выбрать сварочный аппарат 797
telwin сварочный аппарат 781
магазины сварочных аппаратов 754
сварочный аппарат tig 742
инверторные сварочные аппараты саи 742
сварочный полуавтомат 38122
инверторный сварочный полуавтомат 2743
полуавтомат сварочный цена 2498
куплю сварочный полуавтомат 2377
купить сварочный полуавтомат 2375
сварочный полуавтомат пдг 1967
сварочный аппарат полуавтомат 1776
схема сварочного полуавтомата 1625
типы сварочных полуавтоматов 1371
сварочный полуавтомат инверторного типа 1318
полуавтоматы сварочные отзывы 1140
сварочный полуавтомат mig 1049
сварочный полуавтомат 200 700
сварочный полуавтомат +своими руками 627
сварочный полуавтомат telwin 609
сварочная проволока +для полуавтоматов 575
полуавтомат сварочный инвертор 545
ремонт сварочных полуавтоматов 506
работа сварочным полуавтоматом 471
сварочный полуавтомат ресанта 449
самодельный сварочный полуавтомат 446
инструкция сварочный полуавтомат 437
сварочный полуавтомат bimax 431
продажа полуавтоматов сварочных 425
полуавтомат сварочный 160 425
сварочный полуавтомат циклон 417
сварка сварочным полуавтоматом 410
схема сварочного полуавтомата пдг 370
полуавтомат сварочный 180 368
сварочный полуавтомат fubag 356
электрическая схема сварочного полуавтомата 345
сварочный углекислотный полуавтомат 297
сварочный полуавтомат combi 294
сварочный полуавтомат питон 290
производство сварочных полуавтоматов 287
сварочный полуавтомат blueweld 274
форум полуавтомат сварочный 251
сварочный полуавтомат сварог 246
сварочный полуавтомат миг 240
telwin полуавтомат сварочный bimax 236
полуавтомат сварочный 220 226
продам полуавтомат сварочный +б +у 214
сварочный полуавтомат пдг 200 208
полуавтомат сварочный +без газа 207
настройка сварочного полуавтомата 202
полуавтомат сварочный калибр 201
полуавтомат сварочный 250 199
сварочный полуавтомат спутник 193
российский сварочный полуавтомат 193
характеристики сварочных полуавтоматов 190

Энергетики пресекли схемы энерговоровства в крупном размере в Таганроге Ростовской области

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Ахтубинский район

(851-41) 5-22-66

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Володарский район

(851-42) 9-18-04

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» г.Знаменск

(851-40) 9-74-72

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Енотаевский район

(851-43)9-17-25

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Икрянинский район

(851-44) 2-02-01

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Камызякский район

(851-45) 9-14-76

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Кировский район г.Астрахани

(851-2) 79-31-11

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Красноярский район

(851-46)9-16-09

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Ленинский район г.Астрахани

(851-2) 79-31-11

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Лиманский район

(851-47) 2-26-12

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Наримановский район

(851-2)57-45-44

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Приволжский район

(851-2)40-63-79

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Советский район г.Астрахани

(851-2) 79-31-11

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Трусовский район г.Астрахани

(851-2) 79-31-11

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Харабалинский район

(851-48) 5-74-63

Астраханская область — Филиал «Астраханьэнерго» Черноярский район

(851-49) 2-13-54

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Алексеевский район

(84446)310-96

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Быковский район

8(84495)-315-36

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Волжский район

8(8443)-31-90-44
8(8443) 31-36-20

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Ворошиловский район

8(8442)-41-00-28

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Дзержинский район

8(8442)-41-00-28

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Красноармейский район

8(8442)-67-06-83
8(8442)-41-00-28

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Дубовский район

8(86377)-518-66

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Краснооктябрьский район

8(8442)-41-00-28

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Кумылженский район

8(84462)-618-53

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Михайловский район

8(84463)-451-86

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Нехаевский район

(84443)-524-09

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Николаевский район

(84444)-614-90

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Новоаннинский район

(84447)-553-85

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Новониколаевский район

(84444)-614-90

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Октябрьский район

8(86360)-235-14

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Ольховский район

8(84456)-218-71

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Палласовский район

8(84492)-688-20

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Руднянский район

8(84453)-712-38

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Светлоярский район

8(84472)-567-12
8(8442)-67-06-83

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Серафимовичский район

8(84464)-435-53

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Советский район

8(86363)-232-94

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Среднеахтубинский район

8(84479)-515-84
8(8443)-31-90-44
8(8443) 31-36-20

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Старополтавский район

8(84493)-436-05

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Суровикинский район

8(84473)-223-48

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Тракторозаводский район

8(8442)-41-00-28

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Урюпинский район

(84442)-368-00

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Фроловский район

8(84465)-446-60

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Центральный район

8(8442)-41-00-28

Волгоградская область — Филиал «Волгоградэнерго» Чернышковский район

8(84474)-612-04

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Городовиковский район

8 (84731) 9-11-72

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Ики-Бурульский район

8 (84742) 9-18-48

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Кетченеровский район

8 (84741) 2-10-26

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Лаганский район

8 (84733) 9-17-13

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Малодербетовский район

8 (84741) 2-10-26

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Октябрьский район

8 (84741) 2-10-26

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Приютненский район

8 (84742) 9-18-48

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Сарпинский район

8 (84741) 2-10-26

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Целинный район

8 (84742) 9-18-48

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Черноземельский район

8 (84733) 9-17-13

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Юстинский район

8 (84741) 2-10-26

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Яшалтинский район

8 (84731) 9-11-72

Республика Калмыкия — Филиал «Калмэнерго» Яшкульский район

8 (84742) 9-27-97

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Азовский район

8(86342)-447-57

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Аксайский район

8(86350)-322-62

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Белокалитвинский район

8(86383)-269-50

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Боковский район

8(86382)-312-45

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Верхне-Донской район

8(86364)-311-72

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Веселовский район

8(86358)-611-63

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Волгодонский район

8(86394)-703-26

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Егорлыкский район

8(86370)-226-92

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Зерноградский район

8(86359)-311-49

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Зимовниковский район

8(86376)-315-71

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Кагальницкий район

8(86345)-977-04

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Каменский район

8(86365)-941-35

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Кашарский район

8(86388)-214-25

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Константиновский район

8(86393)-217-48

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Красносулинский район

8(86367)-500-08

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Куйбышевский район

8(86348)-315-79

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Мартыновский район

8(86395)-216-34

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Миллеровский район

8(86385)-206-73

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Милютинский район

8(86389)-217-52

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Мясниковский район

8(86349)-224-34

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Неклиновский район

8(86347)-525-39
8(86347)-563-04

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Новочеркасск район

8(86352)-659-95

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Обливский район

8(86396)-210-36

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Орловский район

8(86375)-360-23

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Песчанокопский район

8(86373)-919-52

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Пролетарский район

8(86374)-950-65

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Ремонтненский район

8(86379)-316-86

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Родионово-Несветайский район

8(86340)-302-39

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Сальский район

8(86372)-508-53

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Семикаракорский район

8(86356)-416-88
8(86356)-419-42

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Таганрог район

8(8634)-38-31-10
8(8634)-62-54-80

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Тарасовский район

8(86386)-314-45

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Тацинский район

8(86397)-303-97

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Усть-Донецкий район

8(86351)-914-69

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Целинский район

8(86371)-917-77

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Цимлянский район

8(86391)-211-96

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Чертковский район

8(86387)-218-11

Ростовская область — Филиал «Ростовэнерго» Шолоховский район

8(86353)-214-64

РИКОН MIG-350 N (MIG\MAG+MMA) Сварочный полуавтомат с доставкой в г. Ульяновск

Cварочный полуавтомат РИКОН MIG-350 N + MMA.

Промышленный полуавтомат нового поколения с инверторным источником питания, переносным механизмом подачи проволоки.
Рекомендуется для замены устаревших моделей РИКОН ПДГ-301, ПДГ-302, ПДГ-305, а так же всех аналогичных однотипных трансформаторных полуавтоматов.

Полуавтомат MIG-350 N + ММА предназначен для промышленной полуавтоматической дуговой сварки (MIG/MAG) на постоянном токе до 350 А в среде защитного (инертного) газа малоуглеродистых, низколегированных и нержавеющих сталей сплошной или порошковой стальной электродной проволокой. Может применяться для сварки алюминия и алюминиево-магниевых сплавов.

Полуавтомат MIG-350 N + MMА — это дополнительная возможность ручной дуговой сварки покрытыми электродами (ММА), диаметром от 1,5 мм.

Основные преимущества:

• Аппарат имеет дополнительные функции, такие как горячий старт, прогон проволоки, дожигание сварочной проволоки и другие, позволяющие более комфортно, качественно и безопасно работать на нем.
• Компактный сварочный полуавтомат MIG-350 N + ММА изготавливается в двухкорпусном исполнении с отдельным мощным 4-х роликовым подающим механизмом (МПП) , устанавливается на транспортной тележке с подставкой под баллон.
• Функция ММА, эта возможность ручной дуговой сварки, делает аппарат более универсальным и удобным в применении, диаметр применяемого электрода от 1,5 мм
• Электронная схема управления включает в себя уникальную систему контроля сварочных динамических характеристик; обеспечивает стабильность горения дуги, низкий уровень разбрызгивания металла, прекрасную форму шва, высокую эффективность сварки — Возможность изменения полярности подключения, делает аппарат пригодным для качественной сварки самозащитной порошковой проволокой без защитного газа.

Основные функции:

• Используются новейшие инверторные технологии, обеспечивающие постоянный контроль сварочного тока и входящего напряжения
• Встроенный блок стабилизатора напряжения, небольшое разбрызгивание металла, отличный перенос сварочной капли
• Медленная скорость подачи проволоки во время поджига дуги, глубокая сварочная ванна, продувка газом после сварки
• Легкий поджиг дуги
• Цифровая индикация сварочного тока и напряжения
• Высокая надежность в работе, удобство в эксплуатации и сервисном обслуживании
• Защита от перенапряжения, короткого замыкания и перегрева;
• Высокое качество сборки.
• Диаметр проволоки, мм 0,8/1.0/1,2/1,4
• Диаметр электрода, мм от 1,5

Полуавтомат MIG-350 N+ММА поставляется в «интегрированном» исполнении на транспортной тележке с отдельным мощным 4-х роликовым механизмом подачи сварочной проволоки на турельной установке.

Преимущества:

• устойчивая работа при колебаниях сетевого напряжения
• цифровая панель управления источника питания позволяет выбирать функции и настраивать параметры сварки:
• выбор диаметра и типа проволоки;
• выбор режима сварки: двухтактный (2Т), четырехтактный (4Т), сварка точками;
• выбор режима сварки: «MIG» или «MMA»;
• плавная регулировка индуктивности позволяет изменять «жесткость» дуги, глубину проплавления и степень разбрызгивания;
• настройка продувки газа до сварки, газа после сварки, времени сварки точками и времени растяжки дуги;
• функция заварки кратера в четырехтактном режиме с раздельной регулировкой тока и напряжения угасания дуги;
• тестовая подача сварочной проволоки и защитного газа;
• дисплей с индикацией настраиваемых параметров.
• переносной четырёхроликовый механизм подачи проволоки (МПП) в прочном металлическом корпусе на турельной установке.

Комплект поставки :

• Сварочный полуавтомат MIG-350 N + ММА
• 4-х роликовый блок подачи проволоки
• комплект кабелей (5 м)
• горелка (3 м)
• набор ЗИП для сварочной горелки
• кабель пакет (5 м)
• газовый шланг (5 м)
• предохранитель
• турельная установка
• транспортная тележка на колесах
• инструкция по эксплуатации

Примечание:

• Кабель — пакет (5м) входящий в комплект, включает кабель управления с разъемами, сварочный кабель с токовыми вставками и газовый рукав.
• Горелка имеет значительно большую производительность, при этом не перегревается (ПВ=100%), ее применение абсолютно оправдано при работе на токах 350А, горелка имеет меньший вес и размеры, облегчает работу сварщика, более удобна в работе, а как следствие – обеспечивает высокое качество швов при сварке ответственных конструкций; — ЗИП горелки взаимозаменяем с другими аналогами отечественного и зарубежного производства.

Область применения сварочного полуавтомата MIG-350 N+ММА

Сварка ответственных конструкций в машиностроении, автомобилестроении, вагоностроении, энергетике, химической, газовой и нефтяной промышленности, производство котлов и сосудов, судостроение и судоремонт.

Технические характеристики:

• Напряжение питающей сети В380
• Потребляемая мощность, кВА13,7
• Частота питающей сети, Гц50/60
• Диаметр сварочного электрода, мм0,8/1,0/1,2/1,4
• ПВ, %60
• КПД, %95
• Класс изоляцииF
• Степень защитыIP23
• Габаритные размеры, мм595х1450х1080
• Вес, кг75
• Пределы регулирования тока, А60-350
• Диаметр покрытого электрода, ммот 1,5
• Метод сваркиполуавтоматическая/дуговая (MIG/MAG/MMA)
• БрендРИКОН

Генерация сверхсильного поля за счет имплозии микропузырьков

Было изучено ускорение ионов с помощью интенсивных лазеров, поскольку взаимодействие между сверхмощными ультракороткими лазерными импульсами и твердым веществом может производить энергичные ионы. Такие ионы имеют потенциал для множества применений, таких как терапия опухолей ^1,2 , радиография плотных мишеней ³ , управляемый протонами синтез с инерционным удержанием ⁴ и инъекция в обычные ускорители ⁵ . Кроме того, генерация протонов высоких энергий является целью в таких областях, как физика высоких плотностей энергии и астрофизика.В данной статье представлена ​​новая фундаментальная идея, проливающая свет на неизученный подход к созданию беспрецедентно высоких полей и плотностей ионов, а также энергии ускоренных ионов, который ранее никогда не предлагался.

Несколько схем производили энергичные протоны с использованием мощных лазеров. Примеры включают в себя целевое нормальное ускорение оболочки ^6,7,8,9 , кулоновский взрыв ^{10,11,12,13,14,15,16} , ускорение радиационного давления ^17,18,19 , ускорение форсажной камеры прорыва ^{20 , 21} , магнитное вихревое ускорение ^22,23 и бесстолкновительное ударное ускорение ^24,25,26 .В зависимости от интенсивности применяемого лазера эти схемы могут генерировать протоны с энергией порядка 10–100 МэВ при прикладываемых интенсивностях лазера 10 ²⁰ –10 ²² Вт см ^–2 . На сегодняшний день считается, что только более высокая интенсивность лазерного излучения позволяет достичь более высоких энергий протонов.

Предлагаем новую концепцию — взрыв пузыря. Предположим, что сферические пузырьки с радиусами порядка R ₀ \ (\ simeq \) 0,1–10 мкм м искусственно содержатся в однородной твердой мишени, которая в данной статье предполагается чистым водородом только для простота.При облучении мишени сверхмощным фемтосекундным лазерным импульсом с интенсивностью I _L \ (\ simeq \) 10 ²⁰ –10 ²² Вт см ^–2 , горячие электроны с температурой Тл _e \ (\ simeq \) 10–100 МэВ генерируются в соответствии с пондеромоторным масштабированием ⁶ . {22} \) см ⁻³ при постоянном значении.Горячие электроны заполняют пузырьки за очень короткий период, характерное время которого составляет \ ({R} _ {0} / c \ lesssim \) несколько фсек (рис. 1 (a)), где c — скорость света. Следует отметить, что высокая подвижность горячих электронов часто приводит к нежелательной диссипации энергии и увеличению энтропии во многих приложениях. Однако в настоящей схеме такие особенности электронов играют решающую роль в обеспечении сверхвысокой однородности имплозии и сверхсильного поля.

Рис. 1

( a ) Начальная фаза: внутренний объем пузырька, окруженного твердым веществом, заполнен горячими электронами.Объемные атомы, составляющие твердое вещество, будут ионизированы за очень короткое время, чтобы «почувствовать» объемную кулоновскую силу из-за пузырьковых электронов. ( b ) Фаза схлопывания пузыря: ионы начинают ускоряться к центру пузыря сферически симметричным образом, где самые внутренние ионы ускоряются сильнее всего до самого последнего момента схлопывания в центре. ( c ) Предполагаемое изображение, показывающее все основные события, включая лазерное излучение, распространение горячих электронов, имплозию и протонную вспышку.

Из-за того, что в пузыре летят электроны, ионы на поверхности пузыря «чувствуют» сильную электростатическую (кулоновскую) силу и начинают объемное сжатие к центру пузыря, как показано на рис. 1 (b). Самые внутренние ионы продолжают схлопываться до тех пор, пока они не будут беспрецедентно сжаты до нанометрового масштаба, так что их радиальное движение внутрь останавливается возникающим наружу электрическим полем. После схлопывания пузыря самые внутренние ионы «обнаруживают», что следующие за ними ионы создали необычайно крутой наклон кулоновского потенциала.Затем они скользят вниз по склону, и результирующая энергия во много раз превышает энергию, полученную во время имплозии. Рисунок 1 (c) иллюстрирует предполагаемый механизм с основными событиями, изображенными на том же изображении, то есть лазерным излучением, распространением горячих электронов, схлопыванием пузырьков и вспышкой протонов. Можно было ожидать, что такое «аномальное» ускорение ионов может происходить при взаимодействии лазера с пористыми материалами, такими как пена ²⁷ . Однако, как очевидно из простой модели, приведенной ниже, особые характеристики взрыва пузырьков могут быть реализованы при высокой симметрии полой и окружающей наноструктуры.

Такие явления, как сходящиеся ударные волны ²⁸ и сонолюминесценция ²⁹ , похожи на взрыв пузыря. Ударные волны наблюдаются во многих разделах физики. Хотя сонолюминесценция — относительно новое явление в области акустики, лорд Рэлей предложил основную идею (сокращение водяного пузыря) более века назад ³⁰ . Поведение взрыва пузырей, описанное в этом исследовании, заметно отличается. Чрезвычайно высокие температуры и низкие плотности характеризуют физические состояния схлопывающихся сходящихся волн в центре ударных волн и сонолюминесценции.Напротив, взрывы пузырьков характеризуются чрезвычайно высокими плотностями и практически нулевыми температурами протонов.

Следует также отметить, что Накамура и др. . ^31,32 сообщили о другом, казалось бы, похожем явлении — «кулоновском взрыве». Однако эти два взрыва феноменологически отличаются друг от друга. Кулоновский взрыв происходит для отрицательных ионов с гораздо меньшей долей, чем объемные положительные ионы, которые расширяются посредством кулоновского взрыва после того, как большая часть электронов сдувается мощным лазером.С другой стороны, взрыв пузыря вызывается электронами, заполненными пузырем. Из-за существенного различия в роли электронов сжатие пузырьков приводит, например, к значительно более высокой плотности сжатых ионов, чем кулоновское сжатие.

Ниже мы постулируем, что общий объем пузырьков, V _b , намного меньше, чем объем твердого вещества, содержащего пузырьки, V _s . Другими словами, степень расплывания пузырька α близка к единице, т.е.{3} \ simeq 1 \), где R ₁ обозначает виртуальный радиус сферического твердого тела, относящийся к одиночному пузырю (рис. {3} {\ bar {n}} _ {{\ rm { e0}}} \) — полное число электронов, содержащихся в начальном пузыре, где \ ({\ bar {n}} _ {{\ rm {e}} 0} \) — средняя концентрация электронов в пузыре.{21} \) см ^-3 здесь используется в качестве опорного значения, которое фактически находится в том же порядке, что и значения, полученные при численном моделировании, обсуждаемом позже. Ниже показано, что N _e0 является единственной критически важной «обширной» переменной, существенно отличающей настоящую схему от вышеупомянутых схем.

Чтобы выделить основные особенности, мы провели одномерное моделирование взрыва пузыря. Для простоты предполагается, что электроны подчиняются соотношению Больцмана, поскольку масса электрона значительно меньше массы иона.Электроны затем описываются уравнением Пуассона-Больцмана (PB), \ (\ nabla \ cdot \ nabla \ varphi = 4 \ pi e [{n} _ {{\ rm {ec}}}} \, \ exp (e \ varphi / {T} _ {{\ rm {e}}}) — {n} _ {{\ rm {i}}}] \), где ϕ — электрический потенциал, а n _ec — временная концентрация электронов в центре. {2}} \) — длина Дебая.Параметр Λ характеризует степень заполнения пузыря электронами. В зависимости от Λ уравнение P-B численно решается с получением ϕ ( r ) и, таким образом, n _e ( r ) при соответствующих граничных условиях. Таким образом, профиль электрического потенциала определяется на каждом временном шаге в соответствии с движением иона в поле.

Ионы рассчитываются методом частиц в ячейках (PIC). Кроме того, только в очень ограниченном центральном объеме для r \ (\ lesssim \) 0.02 R ₀ движение ионов рассчитывается на основе схемы молекулярно-динамического (МД) моделирования. Это связано с тем, что крошечная центральная область является ключевой областью, где формируется сверхсильное поле для генерации протонов высокой энергии. Поэтому необходимо точно оценить динамику протонов вместо использования усредненного поля, предписанного методом PIC. В настоящем одномерном моделировании в сферической геометрии мы использовали 2000 фиксированных сеток и 2 × 10 ⁴ псевдочастиц. {- 1} \) как функция Λ ≡ R ₀ / λ _De при R ₁ / R ₀ = 2 и Z = 1.( c ) Траектории ионов, полученные одномерным моделированием при R ₁ / R ₀ = 2 и Λ = 0,5. Черные кривые соответствуют начальным радиусам с постоянным приращением Δ r / R ₀ = 0,04, а синие кривые разделяют самый внутренний сегмент, соответствующий r / R ₀ = 1,0–1,04, чтобы лучше наблюдать динамику имплозии. Метки A — H предназначены для сравнения других физических величин на следующих рисунках.Для плотности твердого тела нормированная единица времени соответствует 3,4 фс. ( d ) Увеличенный вид прямоугольной части в ( c ). Общее количество вспыхнувших протонов примерно равно 0,3–0,5% от количества электронов, содержащихся в исходном объеме пузырька.

На рис. 2 (c) показаны траектории ионов для всего временного диапазона в условиях пузырька R ₁ / R ₀ = 2 и Λ = 0,5. Черные кривые соответствуют начальным радиусам с постоянным шагом Δ r = 0.04 R ₀ , в то время как синие кривые разделяют самый внутренний сегмент для лучшего разрешения динамики имплозии. Метки на оси времени, A — H, предназначены для сравнения других физических величин на последующих рисунках. На рис. 2 (d) показан увеличенный прямоугольник на рис. 2 (c). До момента времени D все траектории ионов остаются ламинарными, так что одна кривая не пересекает другую. Однако при коллапсе (время E) самая внутренняя траектория сильно выбрасывается радиально наружу, и это явление мы называем протонной вспышкой.На рис. 2 (d) самые внутренние семь траекторий синего цвета представляют собой вспыхнувшие протоны, и они ведут себя совершенно иначе, чем другие траектории. Эти траектории резко пересекают другие траектории, подтверждая, что вспыхнувшие протоны быстро скользят вниз по кулоновскому потенциалу, который можно эффективно рассматривать как квазистатический. Эти «убегающие» протоны испускаются из очень небольшого объема с r \ (\ lesssim \) 0,05 R ₀ из-за взрывного ускорения в сверхсильном электрическом поле, которое генерируется накопленным протонным ядром в центре. .

Рисунок 3 (а) показывает эволюцию скорости вспыхнувших протонов и окружающих протонов, нормированную на максимальную скорость имплозии v _mi . Синяя и черная кривые соответствуют кривым на рис. 2 (г). После коллапса (времена D — F) скорость вспыхнувших протонов резко возрастает, превышая максимальную скорость имплозии в 2,0–2,5 раза, которые просто возведены в квадрат, чтобы дать соответствующее усиление энергии в 4–6 раз. Это усиление энергии вспыхнувших протонов связано с их скольжением по крутому наклону кулоновского потенциала.Самые внутренние протоны первыми отражаются около центра. Динамика других протонов, следующих за ними и расположенных немного дальше наружу, аналогична, но изгнание немного задерживается, и результирующий коэффициент усиления энергии меньше.

Рисунок 3

( a ) Временная эволюция скоростей отдельных протонов, нормированная на максимальную скорость имплозии v _mi . Набор синих кривых соответствует таковому на рис.2 (d), в то время как черные кривые соответствующим образом извлечены из кривых на рис. 2 (d) для лучшего наблюдения. ( b ) Общий вид профилей скорости в момент времени A — H снимка ( c ) Профили плотности, нормированные на плотность твердого тела n _i0 в разные моменты времени A — H. ( d ) Энергия спектр в момент времени H. На вставке показаны те же данные, приведенные в основном кадре, но в двойном логарифмическом масштабе. Единицей измерения энергии является максимальная кинетическая энергия в фазе сжатия, \ ({{\ mathcal E}} _ {0} \).Двугорбая структура для \ ({\ mathcal E} / {{\ mathcal E}} _ {0}> 1 \) приписывается процессу ускорения в сингулярном поведении в центре.

На рис. 3 (b) показаны снимки скорости протона как функции радиуса для времен A — H на рис. 2 (c). Для практических параметров лазера и мишени протонная вспышка происходит за очень короткий промежуток времени (\ (\ lesssim \) 0,5 фс) и очень малый объем (\ (\ lesssim \) несколько нм), соответствующий временам D — F. Вспыхнувшие протоны имеют гораздо более высокую скорость, чем окружающие объемные протоны, как видно на снимках G и H.Следует отметить, что в такие более поздние времена образуется структура с двумя ручьями, похожая на снегоочиститель. Разница в скорости между двумя потоками составляет порядка v _mi . В этом моделировании общее количество вспыхнувших протонов составляет примерно 10 ⁻² N _e0 .

Мы разработали простую модель, чтобы понять, что определяет долю вспыхнувших протонов и соответствующий коэффициент усиления энергии, предполагая \ (\ alpha \ simeq 1 \) и \ ({\ rm {\ Lambda}} \ lesssim 1 \) .Другими словами, электроны поддерживают почти однородную плотность во всей системе при \ ({\ bar {n}} _ {{\ rm {e}}} \ приблизительно {n} _ {{\ rm {i0}}} \). Исходя из уже представленных результатов моделирования, мы предполагаем, что протоны сохраняют свой порядок в пространстве, не догоняя (или не нарушая) друг друга до момента коллапса. {3}} — 1) {r} _ {0} / 2 \).{2}, $$

(4)

, где индекс «2» опущен для простоты.

На рис. 3 (c) показано, как плотность протонов изменяется во времени в представленном одномерном моделировании. После коллапса (время E) плотность в самой внутренней сетке превышает исходную плотность на пять порядков, с n _i / n _i0 > 10 ⁵ . Это чрезвычайно высокое сжатие, показанное на рис. 3 (c), имеет степенную зависимость: n _i ∝ r ⁻² , что согласуется с уравнением.(4) изображено пунктирной линией. Стоит отметить, что в соответствии с нашими предположениями плотность электронов действительно остается почти постоянной на протяжении всего процесса из-за высокой подвижности электронов. После протонной вспышки ионы в массе также отскакивают и расширяются наружу. Отличительной особенностью этой стадии является остроконечная структура в профиле плотности, которая формируется на поверхности расширяющегося пузырька (времена F — H).

Энергетический спектр иона \ (d {N} _ {{\ rm {i}}} / d {\ mathcal E} \) в момент времени H показан на двойных линейных шкалах (рис.3 (г)) и двойные логарифмические шкалы (вставка). Энергия нормирована на максимальную кинетическую энергию, \ ({{\ mathcal E}} _ {0} \), определяемую уравнением. (1). Усиление энергии вспыхнувших протонов, \ ({\ mathcal E} / {{\ mathcal E}} _ {0} \), находится в диапазоне от 3 до 7. Двугорбая структура для \ ({\ mathcal E} / {{\ mathcal E}} _ {0} \ gtrsim 1 \) объясняется сложным поведением самых внутренних ионов, поскольку их траектории перекрываются при коллапсе.

Минимальный радиус r _min , достигаемый при максимальном сжатии, определяется динамикой самых внутренних ионов.{2/3} / {\ bar {n}} _ {{\ rm {e}} 0} \). Например, это дает r _min \ (\ simeq \) 0,81 нм для n _i0 = 5 × 10 ²² см ⁻³ . Следует отметить, что r _min зависит только от начальной плотности ионов n _i0 , а не от начального радиуса R ₀ или состояния ионизации Z . При r = r _min максимальная плотность ионов n _max дается с помощью уравнения.{2/3}. $$

(5)

Максимальный радиус, в котором применимо масштабирование (4), можно приблизительно оценить, решив, \ ({n} _ {{\ rm {i}}} (r) = {\ bar {n}} _ {{\ rm {i}}} \ приблизительно {n} _ {{\ rm {i}} 0} \), чтобы получить \ ({r} _ {{\ rm {\ max}}} = {R} _ {0 } / \ sqrt {6} \). Применимый диапазон для масштабирования производной плотности затем приблизительно определяется как r _min \ (\ lesssim \) r \ (\ lesssim \) r _max . Числовые коэффициенты в выражениях для r _min и r _max не имеют значения, потому что коэффициент усиления энергии, который выводится ниже, только логарифмически чувствителен к r _min и r _max. .{21} \) см ⁻³ , Ур. (5) дает n _max / n _i0 ≈ 2 × 10 ⁵ , что сопоставимо с внутренней плотностью белого карлика. Отметим, что при таких сверхвысоких плотностях изотопов водорода пикноядерная реакция может рассматриваться как потенциальное применение ³³ .

Используя сжатый профиль плотности, полученный по формуле. (4), теперь мы можем найти соответствующий профиль радиального электрического поля E _f , которое вызывает протонную вспышку.{2} e {n} _ {{\ rm {i}}} (r) dr = {Q} _ {0} r / 2 {R} _ {0} \), легко дает E _f ( r ) = Q ( r ) / r ² = Q ₀ /2 R ₀ r , где Q ₀ = N _e0 e — полный заряд электрона, содержащийся в начальном пузыре. В кулоновском сжатом ядре электрическое поле тем выше, чем меньше радиус. Здесь вклад электронов не учитывается при оценке Q ( r ) рядом с центром, потому что \ ({n} _ {{\ rm {i}}} \ gg {n} _ {{\ rm {e}} } \) в сильно сжатом ионном ядре.{21} \) см ⁻³ , R ₀ = 2 мкм м и r = 1 нм в качестве характерного масштаба ядра, приведенное выше масштабирование для ядра, взорванного пузырьками, предсказывает E _f ≈ 6 × 10 ¹⁴ В / м. {1/6}.{21} \) см ⁻³ , что близко к результату одномерного моделирования на рис. 3 (d).

Чтобы исследовать схлопывание пузыря более подробно, мы провели 3D-моделирование. Это явно многомасштабная проблема, поскольку пространственные и временные масштабы взрыва пузыря меняются на четыре порядка от 1 нм до 10 µ м и от 0,01 фс до 100 фс, соответственно. Мы использовали подходы как «частицы в ячейке» (PIC), так и молекулярной динамики (MD) для решения этой сложной проблемы.Моделирование PIC может обеспечить исчерпывающую физическую картину, обрабатывая множество частиц, но динамический диапазон ограничен из-за фиксированного размера декартовых ячеек. Напротив, моделирование с помощью МД может рассматривать динамику в гораздо более широком динамическом диапазоне, принимая во внимание все бинарные столкновения, но из-за этого они ограничиваются гораздо меньшим числом частиц. В дальнейшем мы дополнительно используем PIC- и MD-моделирование, чтобы исследовать глобальные особенности явления и локализованное поведение самых внутренних протонов во время схлопывания пузыря, соответственно.

3D ( x , y , z ) Моделирование PIC проводилось с полностью релятивистским кодом с открытым исходным кодом EPOCH ³⁴ с использованием периодических граничных условий для частиц и полей, при этом пузырь помещался в середину кубическая расчетная область. Этот подход имитирует наличие множества пузырьков, расположенных на одинаковом расстоянии внутри рассматриваемого нагретого материала. Мы устанавливаем размер ячеек равным 2 нм, потому что ключевые физические события взрыва пузыря происходят в нанометровом масштабе.Размер коробки должен быть более чем в два раза больше диаметра пузыря, чтобы обеспечить сферически-симметричную имплозию и избежать столкновения со стороны соседних пузырей. Размер расчетной области составлял 240 × 240 × 240 нм ³ , а начальный радиус пузырька составлял R ₀ = 60 нм.

На рис. 4 (а) показаны снимки схлопывания пузырьков в разные моменты времени, полученные с помощью моделирования 3D-PIC, где распределения плотности на плоскости x — y обозначены цветом.При t = 0 пузырек в середине поля пуст. Мы инициализировали однородную протонную плазму, состоящую из горячих электронов и холодных ионов, с T _e = 1 МэВ, Z = 1 и n _i0 = n _e0 = 3 × 10 ^{. 21} см ⁻³ , из которых период для одного цикла оценивается как T _cyc = 2 π / ω _pi0 = 87 фс. Горячие электроны быстро заполняют объем пузыря, и начинается имплозия.После схлопывания пузырька при t ≈ 45 фс ≈ (1/2) T _cyc (первая вспышка) пузырь расширяется, а затем снова сжимается, показывая вторую вспышку при t ≈ 130 фс ≈ (3 / 2) T _cyc , а затем третья вспышка. Такое колебательное поведение подтверждается одномерным моделированием. Таким образом, пузырь ведет себя как нанопульсар, чередуя взрывы и взрывы, периодически испуская энергичные протоны. Очень устойчивые колебания пузырька объясняются коллективной природой сферически-симметричной кулоновской системы.Здесь следует отметить, что сходящиеся потоки в целом нестабильны. Собственно, нарастающие во времени азимутально-асимметричные моды хорошо видны на рис. 4 (а). Это должно наложить ограничение на достижимую энергию ионов. Также следует отметить, что сжатое ядро ​​квадратной формы на панели 10, вероятно, связано не только с физической причиной, но и с декартовой сеткой, используемой в коде PIC. Однако в этой статье мы не будем подробно обсуждать, как ухудшенная сферичность пузыря или сетчатая структура влияют на характеристики имплозии пузыря.

Рисунок 4

Трехмерный ( x , y , z ) результат моделирования PIC с использованием кода EPOCH для протонной плазмы. Взаимодействие лазера с веществом здесь для простоты не учитывается. Каждая сторона периодического куба и размер ячейки установлены равными 240 нм и 2 нм соответственно. При t = 0 внутренняя часть пузыря с R ₀ = 60 нм представляет собой идеальный вакуум. В остальном однородная плазма, состоящая из холодных ионов и горячих электронов, характеризуется T _e = 1 МэВ, Z = 1 и n _i0 = n _e0 = 3 × 10 ²¹ см ⁻³ .( a ) Снимки схлопывания пузыря с цветовой кодировкой распределения плотности протонов. Обнаружено, что пузырь пульсирует, повторяя схлопывание и взрыв. ( b ) Временная эволюция энергетического спектра протонов для того же случая, что и на панели (а). При каждом коллапсе наблюдается протонная вспышка.

На рис. 4 (б) показана временная эволюция энергетического спектра протонов. Максимальное сжатие протонов составляет \ ({n} _ {{\ rm {\ max}}} / {n} _ {{\ rm {i}} 0} \ simeq 350 \), что в 2,5 раза больше, чем \ ({n} _ {{\ rm {\ max}}} / {n} _ {{\ rm {i}} 0} \ simeq 140 \) предсказывается уравнением.(5). Это различие может быть связано с тем, что сближение протона к центру в трех измерениях может иметь несоответствия во времени и пространстве по сравнению с идеальной одномерной моделью. При первой вспышке максимальные значения энергии имплозии и энергии отраженного протона соответственно считываются как \ ({{\ mathcal E}} _ {0} \) \ (\ simeq \) 25 кэВ и \ ({ {\ mathcal E}} _ {{\ rm {\ max}}} \) \ (\ simeq \) 150 кэВ, и, следовательно, коэффициент усиления энергии \ ({{\ mathcal E}} _ {{\ rm {\ max}}} / {{\ mathcal E}} _ {0} \ simeq 6 \), что хорошо согласуется с одномерным предсказанием.После первой вспышки максимальная энергия протонов при последующих вспышках увеличивается, хотя и незначительно. В целом оказывается, что результаты моделирования 3D-PIC и простая модель качественно согласуются.

Изотропное поведение электронов, предполагаемое в простой модели и трехмерном моделировании, играет решающую роль в концепции взрыва пузыря. Между тем, освещение материи ультракоротким сверхсильным лазером обычно создает чрезвычайно сильные электромагнитные поля и, как следствие, сложное движение плазмы.Чтобы продемонстрировать, что симметричный взрыв пузыря действительно может быть достигнут при асимметричном взаимодействии лазера с веществом, мы провели еще одно моделирование, которое все еще является примитивным, но достаточно реалистичным. Поскольку в этом случае требуется более широкое пространство взаимодействия, чем раньше, мы провели двухмерное ( x , y ) PIC-моделирование с размером расчетной области 1200 × 1200 нм ² и размером ячейки 1 нм, таким образом, сохраняя общее вычислительный размер в том же порядке, что и в случае 3D.Здесь следует отметить, что цилиндрически-симметричные схлопывания пузырьков (столбов) также могут обсуждаться аналогично сферическому случаю, хотя мы не обсуждаем это в данной статье.

На рис. 5 показан такой двухмерный результат для взрыва одиночного пузыря. Ряды 1 , 2 и 3 соответствуют плотности ионов n _i
, абсолютное значение электрического поля E _f
(увеличенное изображение), а электронная плотность n _e
соответственно.{2} \) с константами I ₀ = 5 × 10 ¹⁸ Вт см ⁻² и τ _L
= 20 фс. При t = 0 инициируется плазма, состоящая из холодных электронов и протонов с их начальной плотностью n _i0 = n _e0 = 3 × 10 ²² см ⁻³ , при этом пузырек задан идеальный вакуум того же размера, что и на рис. 4. Температура генерируемых горячих электронов на этот раз вычисляется самосогласованно.

Рис. 5

Двумерный ( x , y ) результат PIC-моделирования для взрыва одиночного пузыря с учетом реалистичного взаимодействия лазера с веществом. Предполагается, что все физические величины однородны по оси z . При t = 0 мишень квадратной формы, состоящая из холодных электронов и ионов с их начальной плотностью n _i0 = n _e0 = 3 × 10 ²² см ⁻³ , приписывается с 60 псевдочастицами для каждого из ионов и электронов в элементарной ячейке, инициируются, в то время как внутренняя часть пузырька с R ₀ = 60 нм является идеальным вакуумом.Затем мишень обычно облучается с четырех направлений плоским лазером с длиной волны λ _L
= 1 мкм м и пиковая интенсивность I ₀ = 5 × 10 ¹⁸ Вт см ⁻² . Предполагается, что линейно поляризованные электрические поля лазера лежат в плоскости, параллельной квадрату. Длина расчетного бокса, мишени и отдельной ячейки составляет 1200 нм, 800 нм и 1 нм соответственно.

Из рис.5 видно, что электроны быстро заполняют пузырек довольно равномерно из-за их высокой подвижности и что электрическое поле вокруг взрывающегося пузыря, следовательно, сохраняет свою полностью круговую форму, направляя протоны на поверхности пузыря к центру. В отличие от поверхности пузырька электрическое поле с пятнистым рисунком в твердом теле со временем быстро размывается. В результате сразу после схлопывания пузыря (см. Верхнюю правую панель для n _i
при t \ (\ simeq \) 51 фс), формирование протонного ядра размером нм действительно наблюдается в центре, где полная ширина на полувысоте (FWHM) профиля ядра оказалась ~ 4 нм.Это уже в том же порядке, что и размер элементарной ячейки. Другими словами, требуется еще более высокая точность моделирования для более детального изучения динамики ядра. Здесь следует отметить, что тонкие структуры распространения ударной волны, образовавшиеся при кулоновском взрыве наноразмерных кластеров, были исследованы с высокой точностью в работах ( ^13,14 ). Более того, Пеано и др. . ¹⁵ исследовал бесстолкновительный кулоновский взрыв, используя новую кинетическую модель для описания динамики электронов.Ожидается, что их передовые численные методы будут полезны также для изучения схлопывания пузырей.

Затем мы провели 3D-МД моделирование, чтобы количественно исследовать динамику самых внутренних протонов, особенно когда они сходятся в центре. Напомним, что в сферически-симметричной кулоновской системе на заряженную частицу радиусом r влияют только частицы, содержащиеся в сферическом объеме с радиусами меньше r . Основываясь на этом факте, можно смоделировать взрыв пузырьков отдельного атомного слоя без учета влияния окружающих ионов.{8} \), поскольку интегральный эффект неоднородности от всех поверхностных протонов размывается, поскольку N _a увеличивается пропорционально \ (1 / \ sqrt {{N} _ {{\ rm {a}}} } \). Другими словами, уровень неоднородности электрического поля в МД-моделировании с 10 ³ частицами в ~ 300 раз больше, чем в реальной системе. Таким образом, разместить такое небольшое количество протонов как можно более равномерно на поверхности, чтобы имитировать реальную систему, нетривиально. Чтобы найти наилучшую начальную конфигурацию протонов, мы использовали метод самоорганизации ³⁵ , который позволяет достичь самой низкой кулоновской потенциальной энергии поверхностной протонной системы.{8} \) протоны в реальной системе остаются неизменными с псевдочастицами N _a = 10 ³ . В результате одиночный атомный слой может сжиматься почти до того же радиуса, что и предсказанный простой моделью, то есть \ ({r} _ {{\ rm {\ min}}} \ simeq 0.8 \) нм. Радиальная степень сжатия составляет R ₀ / r _мин \ (\ gtrsim \) 1000, что согласуется с результатом, наблюдаемым на рис. 3 (c). Для сравнения, достижимые радиальные степени сжатия в других сферических конвергентных системах составляют 30-40 в термоядерном синтезе с инерционным ограничением ³⁶ и 100-150 в сонолюминесценции ²⁹ .Следовательно, даже примитивная система с большей неоднородностью собственного поля, чем реальная система, может быть сжата более чем в 1000 раз.

Рисунок 6

Трехмерное молекулярно-динамическое моделирование схлопывания пузырьков для одиночного атомного слоя с 10 ³ псевдочастицами, которые первоначально расположены на сферической поверхности при R ₀ = 1000 нм, в то время как электроны рассматриваются не как частицы, а как идеально однородный фон, соответствующий \ ({\ bar {n}} _ {{\ rm {e}} 0} = 5 \ times {10} ^ {22} \) см ⁻³ при условии \ ({\ rm {\ Lambda}} \ ll 1 \).Скорость радиального сжатия> 1000 согласуется с результатом, наблюдаемым на рис. 3 (c) в момент времени E. ( a ) Снимки схлопывающихся частиц; время течет слева направо. Наборы измеренного времени и среднего радиуса приведены рядом с каждым снимком. ( b ) Временная эволюция траекторий для некоторых псевдочастиц, случайным образом отобранных из представленных на рис. 6 (a). ( c ) Временная эволюция кинетических энергий (интерпретируется как реальная масса протона). Начало отсчета времени по горизонтальной оси сброшено на максимальное сжатие.

Рисунок 6 (b, c) показывает временную эволюцию траекторий и кинетических энергий (интерпретированных для реальной массы протона) для случайно выбранных псевдочастиц, где начало отсчета времени горизонтальной оси сбрасывается при максимальном сжатии для простоты. Перекрытие максимального сжатия с кривыми образца подтверждает симметричную имплозию. Обратите внимание, что максимальная энергия взрыва (рис. 6 (c)) ограничена удвоенной максимальной энергией взрыва, что можно объяснить законом сохранения энергии.При максимальном сжатии, когда псевдочастицы останавливаются около своих точек застоя, траектории становятся случайными. Следует отметить, что после достижения максимального сжатия приведенная здесь физическая картина не имеет практического смысла, потому что самые внутренние протоны в фазе взрыва взаимодействуют с протонами сразу за ними, что не учитывается в текущем МД-моделировании.

Таким образом, мы предлагаем новую концепцию, взрыв пузырей, для создания сверхсильного поля для ускорения протонов до релятивистских энергий.Простая модель и одномерное, двухмерное и трехмерное моделирование всесторонне исследуют динамику схлопывания пузыря. Это явление, скорее всего, действительно имеет место. Стабильная имплозия сжимается до нанометрового размера и обеспечивает сверхплотное протонное ядро, формируя беспрецедентно высокое электрическое поле и вызывая протонные вспышки. Генерация сверхсильного поля объясняется сферической конвергенцией к центру. Более того, кулоновские взорванные пузыри прочны и ведут себя как нанопульсары, повторяющие имплозию и взрыв, испускающие энергичные протоны.Несмотря на то, что в настоящей статье предполагается использование чистого водорода, модифицированный сценарий должен быть применим к другим гидридам.

Современная лазерная технология подходит для экспериментального определения схлопывания пузырьков путем наблюдения эмиссии протонов при релятивистских энергиях, что станет большим прорывом в преодолении барьера в 100 МэВ. Для таких экспериментов однородное и хорошо активированное кулоновское поле должно быть создано внутри пузырьков путем лазерного облучения пузырьков микронных размеров, внедренных в твердую мишень.Мы продемонстрировали с помощью 2D-моделирования, что симметричный взрыв пузыря может быть достигнут даже при реальных условиях взаимодействия лазера с веществом. Следовательно, настоящая концепция должна обеспечить новую платформу для выяснения фундаментальных явлений в областях физики высоких плотностей энергии и астрофизики.

Журнал физики: Серия конференций, том 1300, 2019

2019 3-я Международная конференция по механике жидкостей и промышленным приложениям (FMIA 2019: http: // www.icfmia.org) включает оригинальные и рецензируемые исследовательские работы, проведенные 29-30 июня 2019 г. в Тайюане, Китай. Эта конференция была организована Азиатским союзом информационных технологий, и в ней приняли участие академики, исследователи, предприниматели, государственные учреждения и политики, аспиранты.

FMIA 2019 — это ежегодная международная конференция, посвященная обсуждению последних разработок и приложений параллельных вычислений в области механики жидкости, CFD, энергии жидкости, потока жидкости и связанных дисциплин.Область механики жидкости обширна и охватывает множество разнообразных приложений. Конференция охватила широкий круг тем, включая основные формулировки и их компьютерное моделирование, а также взаимосвязь между экспериментальными и аналитическими результатами. Встреча предоставила форум для обсуждения новых работ по механике жидкости и, в частности, для содействия обмену новыми идеями и презентаций последних разработок в этой области. Эта конференция также предоставит идеальную среду для развития новых совместных работ и встречи с экспертами по основам, приложениям и продуктам в упомянутых областях.

FMIA 2019 получило 504 рукописи, и 125 работ были приняты нашими рецензентами. Отправляя документ на FMIA 2019, авторы согласились с процессом рецензирования и понимали, что документы будут подвергнуты процессу рецензирования. Рукописи проверялись квалифицированными экспертами в данной области, выбранными комитетом конференции, которые принимали подробные комментарии, и, в случае принятия заявки, авторы должны были представить исправленную версию, в которой были учтены эти отзывы.Все статьи были рецензированы с использованием процесса двойного слепого рецензирования: авторы объявляли свои имена и принадлежность в рукописи, чтобы рецензенты могли видеть, но рецензенты не знали личности друг друга, а авторы не получали информацию о том, кто рецензировал их рукопись. Комитеты FMIA 2019 приложили большие усилия для анализа документов, представленных на конференцию, и организации сессий, чтобы участники могли получить максимальную пользу.

С наилучшими пожеланиями,

Июн Сяо

Ухань, Китай

АДМИНИСТРАЦИЯ

% PDF-1.3
%
19462 0 объект
> / Metadata 19533 0 R / OpenAction false / Outlines 19476 0 R / PageLabels 3121 0 R / PageMode / UseOutlines / Pages 3126 0 R / PieceInfo >>> / StructTreeRoot 3176 0 R / Threads 19464 0 R / Тип / Каталог >>
эндобдж
19533 0 объект
> поток
Город и округ ДенверD: 200407152111004302015-06-22T11: 14: 59.147-05: 00Acrobat Distiller 6.0 (Windows) FalseCoakDMf4105ad8c26530e1f42f90d4fd964926899bb49b3402715Acrobat PDFMaker 6,013-13: 00: 52: 00: 00: 00: 00: 13: 00: 00: 00: 00: 00: 13: 00-13: 00: 00: 00: 00: 13: 00: 00: 13: 00: 00: 00: 00: 00:,000-06: 002004-07-16T12: 35: 05.000-05: 00application / pdf2015-06-22T11: 16: 19.868-05: 00

uuid: f400545f-e62c-41c6-bb85-b8f739d15540 uuid: 0cebc773-9105-4231-8e89-e5ced4a0345c

Acrobat Distiller 6.0 (Windows)

конечный поток
эндобдж
19476 0 объект
>
эндобдж
3121 0 объект
>
эндобдж
3126 0 объект
>
эндобдж
3176 0 объект
>
эндобдж
19464 0 объект
[19465 0 19466 0 19467 0 рандов]
эндобдж
19465 0 объект

Fishing Color Ярко-красный Afterburner Мягкие приманки * Red Gill EVOLUTION 178 мм приманки, приманки и мушки

Цвет для рыбалки Ярко-красный Afterburner Мягкие приманки * Red Gill EVOLUTION 178 мм приманки, приманки и мушки

Color Bright Red Afterburner Soft Baits * Red Gill EVOLUTION 178 мм

Color Bright Red Afterburner Soft Baits * Red Gill EVOLUTION 178 мм, Gill EVOLUTION 178 мм Color Bright Red Afterburner Soft Baits * Red, Red Gill Evolution приманки — новое поколение классических оригинальных имитаций Sandeel. не только увеличивает эффективность ловли приманки, но и позволяет работать приманкой ближе к морскому дну с меньшими шансами зацепиться за приманку. Благодаря новейшей концепции дизайна Быстрая БЕСПЛАТНАЯ доставка Хорошее качество и низкая цена, добро пожаловать на покупку! Приманки * Red Gill EVOLUTION 178mm Color Bright Red Afterburner Soft.

Пролистать наверх

Color Bright Red Afterburner Soft Baits * Red Gill EVOLUTION 178 мм

Дизайн унисекс отлично смотрится на мальчиках и девочках, более низкий центр тяжести и повышенная жесткость шасси. друг друга или другие одноклассники и коллеги мужского пола, наши дизайны профессионально напечатаны с использованием самого современного оборудования, которое гарантированно прослужит долгие годы. Продемонстрируйте свою школьную гордость и внесите свой вклад в атмосферу командного духа в день игры, выбрав цвета Университета Нового Орлеана в этой высококачественной экипировке для фанатов. Цвет Ярко-красный Afterburner Мягкие приманки * Red Gill EVOLUTION 178 мм , Xswsy XG Женские топы с круглым вырезом, с коротким рукавом и завязкой на узле спереди, летние футболки, зеленые, средние в магазине женской одежды, Pro Braking PBR1593-ORA-RED, задняя плетеная тормозная стропа (оранжевый Шланг и красные банджо из нержавеющей стали): автомобильная промышленность, пожалуйста, не стесняйтесь обращаться к нам по электронной почте, 30-дюймовый кластерный воздушный шар из рыбной фольги, именно эта долговечность делает сапфир таким замечательным для использования в ювелирных изделиях. 178 мм , пришлите нам свой файл по адресу (design @ everybanners.На обратной стороне орнамента белая ткань с розовым отливом в центре. мы иногда не удаляем патину, этот предмет имеет отделку из черного дерева с полуглянцевым покрытием. Пожалуйста, свяжитесь с нами с любыми вопросами перед оформлением заказа. Color Ярко-красный Afterburner Мягкие приманки * Red Gill EVOLUTION 178 мм , Купить LinenTablecloth Satin Sash (10 предметов) Baby Blue: Чехлы для обеденных стульев — ✓ Возможна БЕСПЛАТНАЯ ДОСТАВКА при подходящих покупках, от производителя Отличие: Предназначен для превышения ожиданий покупатели: съемная фехтовальная вуаль с мелкой пластиковой сеткой для отличной видимости.Для VW: для Beetle / Bora / Caddy / Corrado / Golf MK2 / MK3 / MK / Jetta MK3 / MK / Lupo / Passat MK3 / MK / Polo MK3 / MK / Touran / Touareg / Transporter T3 / T / T5, наклейка одноцветная без фона, как показано, Color Bright Red Afterburner Soft Baits * Red Gill EVOLUTION 178mm .

Мягкие приманки Bright Red Afterburner Color * Red Gill EVOLUTION 178 мм

Red Gill Evolution — это следующее поколение классической оригинальной имитации приманки Sandeel.