Магнето левого вращения: -1491 (-23) : 9 000₽ |

Магнето М-124Б двигателя УД-15 (левое вращение, контактн.) 45.3793

Купить Магнето М-124Б двигателя УД-15 (левое вращение, контактн.) 45.3793 — (фото, цена, описание, отзывы) Вы можете с доставкой в следущие города Антополь, Барановичи, Барань, Бегомль, Белицк, Белоозерск, Белыничи, Береза, Березино, Березовка, Бешенковичи, Бобр, Бобруйск, Богушевск, Болбасово, Большая Берестовица, Борисов, Боровуха, Браслав, Брест, Буда-Кошелево, Быхов, Василевичи, Верхнедвинск, Ветка, Ветрино, Вилейка, Витебск, Волковыск, Воложин, Вороново, Воропаево, Высокое, Ганцевичи, Глубокое, Глуск, Глуша, Гомель, Горки, Городея, Городище, Городок, Гродно, Давид-Городок, Дзержинск, Дисна, Добруш, Докшицы, Дрибин, Дрогичин, Дубровно, Дятлово, Езерище, Ельск, Жабинка, Желудок, Житковичи, Жлобин, Жодино, Заречье, Заславль, Зеленый Бор, Зельва, Иваново, Ивацевичи, Ивенец, Ивье, Калинковичи, Каменец, Кировск, Клецк, Климовичи, Кличев, Кобрин, Козловщина, Копаткевичи, Копыль, Кореличи, Корма, Коссово, Костюковичи, Коханово, Красная Слобода, Краснополье, Красносельский, Кривичи, Кричев, Круглое, Крупки, Лельчицы, Лепель, Лида, Лиозно, Логишин, Логойск, Лунинец, Любань, Любча, Ляховичи, Малорита, Марьина Горка (Пуховичи), Мачулищи, Микашевичи, Миоры, Мир, Могилев, Мозырь, Молодечно, Мосты, Мстиславль, Наровля, Негорелое, Несвиж, Новогрудок, Новоельня, Новолукомль, Новополоцк, Оболь, Озаричи, Октябрьский, Ореховск, Орша, Осиповичи, Острино, Островец, Ошмяны, Паричи, Петриков, Пинск, Плещеницы, Подсвилье, Полоцк, Порозово, Поставы, Правдинский, Пружаны, Радошковичи, Радунь, Речица, Рогачев, Россь, Руба, Руденск, Ружаны, Светлогорск,Свирь,
Свислочь, Сенно, Скидель, Славгород, Слоним, Слуцк, Смиловичи, Смолевичи, Сморгонь, Солигорск, Сопоцкин, Старобин, Старые Дороги, Столбцы, Столин, Стрешин, Сураж, Телеханы, Тереховка, Толочин, Туров, Уваровичи, Узда, Улла, Уречье, Ушачи, Фаниполь, Хойники, Чаусы, Чашники, Червень, Чериков, Чечерск, Шарковщина, Шерешево, Шклов, Шумилино, Щучин, Юратишки и другие. По вопросам доставки в конкретные города уточняйте у менеджеров магазина при заказе товара.

Магнето М-149

Магнето 13.

3728 (бесконтактное, электронное, двух искровое, левого вращения), УД-15, УД-25, СК-6, СК-12; ПД-15; ДУ-54

Магнето 13.3728 (бесконтактное, электронное, двух искровое, левого вращения), УД-15, УД-25, СК-6, СК-12; ПД-15; ДУ-54, АБ-4, Т-012

Магнето 13.3728 (бесконтактное, электронное, двух искровое, левого вращения), УД-15, УД-25, СК-6, СК-12; ПД-15; ДУ-54, АБ-4, Т-012

  Предлагаем вашему вниманию магнето производства ОАО «ЗАВОД МАГНЕТО» г. Самара,. Обозначение (маркировка) магнето 13.3728. Магнето представляет собой магнитоэлектрическую машину, преобразующая механическую энергию в электрическую. Конструктивно магнето 13.3728 является бесконтактным, электронным, двух искровым, левого вращения. Особенность магнето 13.3728 заключается в синхронном создании искры одновременно в двух цилиндрах магнето двухискровое. ДВУХ ИСКРОВОЕ МАГНЕТО МОЖЕТ ИСПОЛЬЗОВАТЬСЯ НА ОДНО ЦИЛИНДРОВЫХ ДВИГАТЕЛЯХ. В настоящее время применяется в системах зажигания для двигателей внутреннего сгорания. Электронное магнето выпускается по ГОСТ 3940-84, согласно ТУ 37.460.076-90. Магнето 1302.3728 может использоваться вместо снятых с производства магнето М137А (одно искровое магнето) и М151 (двух искровое магнето). Схема электронного магнето 13.3728 широко представлена в сети интернет. 

  У нас магнето двухконтактное представлено следующими моделями 13.3728, M151, М135А, М149А1. На двухконтактное магнето цена зависит от различных факторов, том числе входной цены для предприятия и состояния (новое магнето или восстановленное). Мы предлагаем вам как новые так и восстановленные магнето с предоставлением гарантии качества. На ряду с покупной нового (восстановленного) изделия предлагаем вам проведения ремонта вашего магнето 13.3728 и его аналогов магнето М137А (одно искровое магнето) и М151 (двух искровое магнето). Ремонт магнето производится специалистами в кротчайшие сроки. Магнето левого вращения купить можно у нас позвонив нам по телефонам указанных в разделе контакты. Так же магнето двухискровое купить можно воспользовавшись обратной формой связи на сайте.

Применение магнето 13.3728

• УД-15 (СК-6)
• УД-25 (СК-12)
• ПД-15
• ДУ-54
• АБ-4
• Т-012 (КМЗ-012).

Характеристики и габаритно-присоединительные размеры магнето двухискровое левого вращения 13.3728 указанны ниже.

Рисунок 1. Характеристики и габаритно-присоединительные размеры магнето 13.3728.

  Материал сайта zapchastu.com.ua.

Ремонт магнето для мотоблока МТЗ 05, 06, 12. Магнето М 151, М 137, 13.3728, нет искры.

На мотоблок МТЗ в разный период времени устанавливались разные типы двигателей. Рассмотрим три основных варианта: УД 15, 25, Honda GX 270. В советское время на мотоблоки МТЗ устанавливались двигателя УД. На двигатель УД 15 устанавливались одноискровое магнето левого вращения М 137А с пусковым ускорителем, так же сегодня можно купить и установить магнето М 124Б.

На двигатель УД 25 устанавливалось двухискровое магнето левого вращения М 151 с пусковым ускорителем либо электронное магнето 13.3728.

Встречаются интересные варианты, двигатель УД 25 с экранированным зажиганием. Установлено магнето М135 и это ошибка, двигатель будет запускаться, но работать будет не устойчиво на одном цилиндре.

На УД 25 иногда можно встретить магнето М149А1, так же как и М135 на двухцилиндровом двигателе оно работать не будет. 

В дело в том, что эти две модели предназначены для двигателей где поршни первого и второго цилиндра на коленвале расположены в разных плоскостях, когда поршень первого цилиндра вверху, поршень второго соответственно внизу. В двигателях УД 25 поршни находятся в одной плоскости и ходят одновременно вверх и вниз. Магнето М135 и М149 будет работать на одноцилиндровом двигателе УД 15, для двигателя УД 25 они не пригодны.

Так же на одноцилиндровом УД 15 можно встретить магнето М25Б1 с интересной полумуфтой.

Не лишним будет напомнить, что в таких магнето важно регулярно обслуживать контакты и выставлять зазор.

На двигатель Хонда GX 270 установлен модуль зажигания.

Технически, самое простое решение, реализовано в двигателях Хонда и их аналогах. На маховике установлен магнит, во время вращения магнит проходит между полюсами модуля, тем самым вырабатывая электрический ток для создания искры между электродами запальной свечи, система стабильна и надежна.

Ремонтопригодность на высоте. Для замены модуля зажигания демонтируем ручной стартер и кожух маховика.

Модуль крепится двумя болтами. Маховик снимать необязательно.

Важно выставить правильный зазор между модулем и маховиком, проверьте в инструкции каким должен быть зазор в вашем двигателе.

Собираем все в обратной последовательности.

Часто спрашивают — можно ли на одноцилиндровый двигатель УД 15 установить электронную магнето 13. 3728. Да, на УД 15 можно установить электронное магнето 13.3728. Скажу больше, двигатель УД 15 комплектовался с завода магнето 13.3728. Важно, в один из выходов, вместо одного высоковольтного провода, поставить пружину и закрыть металлической заглушкой так, чтобы один из двух выходов был замкнут на корпус.

Так выглядит родная заглушка с пружинкой.

Только в этом случае на втором выходе будет искра. Если один из выходов в вашем магнето замкнут на корпус, но искры нет, тогда возможно нет привода с шестерни регулятора через промежуточную муфту на ротор магнето, соответственно ротор не вращается. Демонтируйте магнето и проверьте ее отдельно от двигателя.

Если искра есть, но слабая, либо двигатель запускается, но после прогрева глохнет, вероятно не исправен электронный блок. Так же проверьте болты которые прижимают электронный блок и катушку, они обеспечивают массу, без массы двигатель будет работать неустойчиво. Искры может не быть по нескольким причинам. В данном магнето вышел из строя зарядный трансформатор (катушка),  обмотка катушки проверяется тестером.

Катушка клиента отправляется в перемотку, и потребитель получает услугу по привлекательной цене в день обращения.

При сборке магнето важно обеспечить надежное соединение всех деталей с корпусом, трансформатор и электронный блок должны быть надежно прижаты штатными болтами.

Клемма остановки двигателя должна пройти сквозь корпус через диэлектрик, внутри пластмассовая втулка, снаружи текстолитовая шайба.

Когда разбираете магнето обязательно зарисовывайте либо фотографируйте схемы подключения проводов.

Собираем магнето, проверяем искру. Замкните один из выходов, во второй установите высоковольтный провод, вращайте ротор в левую сторону, проверьте искру на обоих выводах.

Магнето М151 немного сложнее чем 13. 3728. Рассмотрим на конкретном примере. Симптомы — плохой запуск, неустойчивая работа. Причиной плохого запуска является муфта установленная на роторе, заводом здесь предусмотрен ускоритель. Пусковой ускоритель предназначен для того чтобы придать ротору магнето большую скорость вращения при запуске двигателя. С помощью ускорителя обеспечивается достаточно мощная искра от магнето при медленном вращении коленвала.

Проверяйте наличие шпонки на роторе, правильно установите ускоритель.

Проверяем магнето внутри, смотрим стоит ли шестерня на шпонке, правильно ли выставлены метки, смотрим зазор и состояние контактов.

Зазор великоват, выставляем зазор, чистим контакты, проверяем искру на катушке.

Искра отличная. Проверяем бегунок и крышку. Все в порядке.

Собираем, проверяем искру.

Устанавливаем магнето на двигатель. Для этого выставляем поршни в ВМТ. 

Если нет возможности на маховике увидеть метки, тогда выкрутите свечу и вращая за шкив поднимите поршни в ВМТ. Устанавливаем промежуточную муфту на шестерню регулятора.

На роторе магнето выставляем муфту отверстием вверх.

На магнето с ускорителем, вращаем муфту ускорителя влево до щелчка.

Устанавливаем магнето в корпус регулятора оборотов, важно точно попасть в паз на промежуточной муфте. Не прилагайте чрезмерное усилие, если все сделать правильно, установка магнето не займет много времени. Прижимаем магнето тремя гайками через шайбу. 

На электронном магнето 13.3728 порядок установки высоковольтных проводов не имеет значение. На магнето М151 нужно правильно установить высоковольтный провод для первого и второго цилиндра, проще всего установить провода в произвольном порядке, если двигатель не запускается поменяйте провода местами.

Всем Удачи.

Автор — Василий Мартысевич.

Magnetos: Советы по установке | Плюсы авиации

Магнето — это полностью самодостаточный
содержит устройство зажигания. Магнето
существуют с начала 1900-х годов и совершенствовались в течение последних 100 лет, чтобы дать нам надежность, которую мы привыкли ожидать от авиационных магнето. Как специалистам по обслуживанию важно, чтобы мы понимали, что заставляет магнето работать. В этой статье мы обсудим магнито-теорию
операция, а также необходимые предметы
подготовить магнето к установке.

Теория работы

Изменения магнитных полей производят электричество. Чем быстрее изменяется магнитное поле, тем больше вырабатывается электричества. Вращающееся движение намагниченного ротора вызывает небольшое напряжение менее 100 вольт в первичных обмотках катушки. Это напряжение превращает железный сердечник в центре катушки в электромагнит, как если бы гвоздь обматывали медной проволокой и прикрепляли его к батарее, как мы это делали в детстве.

Ротор вращается достаточно быстро, чтобы произвести около 100 вольт на первичных обмотках катушки, чего недостаточно для зажигания свечи зажигания. Чтобы повысить это напряжение до уровня выше 14000 вольт, мы используем две составные части магнето.

Помните, мы упоминали, что скорость изменения магнитного поля напрямую зависит от выходного напряжения. Если мы можем мгновенно отключить напряжение, протекающее через обмотки первичной катушки, выходное напряжение будет намного выше.Мы «отсоединяем» это напряжение от первичных обмоток катушки, размыкая точки прерывания в магнето. Это мгновенно разрушает магнитное поле, которое мы создали в железном сердечнике катушки. Это первый метод повышения напряжения.

Второй способ повышения напряжения — с помощью вторичной катушки. Обмотки первичной обмотки примерно в 100 раз больше, чем обмотки вторичной обмотки. Мгновенный коллапс магнитного поля при открытии точек создает очень высокое напряжение во вторичных обмотках катушки. Это напряжение, при котором зажигаются свечи зажигания.

Конденсатор

Чтобы перепрыгнуть через зазор свечи зажигания, требуется от 8000 до 12000 вольт. Однако, если два куска металла соприкасаются, а затем раздвигаются, как точки контакта магнето, для преодоления образовавшегося промежутка требуется менее 20 вольт.

Если разрешить скачок напряжения,
зазор между точками, наше магнитное поле схлопнется гораздо медленнее и значительно снизит выходное напряжение, а также быстро разрушит грани точек.Таким образом, конденсатор действует как губка, впитывая около 100 вольт из первичной катушки, пока точки не будут достаточно далеко друг от друга, чтобы предотвратить скачок тока через зазор между точками. Если конденсатор вышел из строя, это приведет к сильному падению магнитного поля и серьезной точечной эрозии. Оборудование для точного тестирования конденсаторов сложное и дорогое.

Подготовка магнето к
Установка

Вернемся к основам. Большинство IA, вероятно, установили несколько магнето.Однако, если вы имеете дело в основном с турбинными или реактивными двигателями, этот процесс может быть вам незнаком.

Из-за неправильной установки на завод возвращается более чем в два раза больше магнето, чем все другие гарантийные претензии вместе взятые. При устранении неполадок с зажиганием проверьте как минимум дважды правильность установки магнето. В таких ситуациях всегда помогает вторая пара глаз. В надежде устранить некоторые из этих проблем с установкой, давайте рассмотрим основы.
установки магнето Slick.

Во-первых, давайте установим привод магнето или ведущую шестерню из старых магазинов на новые и затянем гайку с усилием от 120 до 320 дюймов на фунт. Используйте поставляемый шплинт, чтобы закрепить зубчатую гайку длинной ножкой вверх к концу вала. На магнето с импульсной муфтой осевой люфт шестерни должен составлять от 0,010 до 0,020 дюйма. Это нормально и не повод для беспокойства.

Затем подготовьте магнето к установке, настроив его на зажигание No. 1 цилиндр. Во всех магнето Slick, которые были произведены за последние 25 лет, используется небольшой штифт, который вставляется через блок распределителя и соответствующее отверстие в шестерне распределителя. Когда штифт установлен правильно, магнето готов к установке на самолет.

Сначала снимаем белую пластиковую крышку распределителя и сохраняем винты. Установите синхронизирующий штифт T-116 в отверстие на распределительном блоке, помеченное «L» или «R», в зависимости от вращения магазина.Посмотрите на табличку с данными магнето, чтобы определить направление вращения, как показано на фотографии на противоположной странице.

Неважно, в каком направлении вращается ваш двигатель — посмотрите на табличку с данными магнито, чтобы определить, куда поставить штифт.

Штрафной значок

Штифт должен быть вставлен в правильное отверстие и вставлен полностью, иначе магазин просто не будет работать. Для этого поверните первичный вал магнето, чтобы совместить отверстие под штифт в блоке распределителя и шестерне распределителя. Магнито импульсной муфты следует повернуть назад, чтобы предотвратить нарастание напряжения на пружине импульсной муфты при установке штифта.

Между блоком распределителя и шестерней распределителя есть электрод, который может касаться синхронизирующего штифта, когда вы пытаетесь его установить. Не дайте себя обмануть этим электродом. Возможно, вам придется поднять штифт примерно на дюйма, продолжая вращать вал магнето, чтобы он очистил электрод, ровно настолько, чтобы опустить штифт и полностью установить его.Убедитесь, что штифт полностью вошел. При правильной установке штифт будет доходить до первого плеча.

Подготовка двигателя

Я не знаю, сколько раз я слышал, что магнето устанавливают в верхней мертвой точке такта выпуска, и механики клянутся на стопке библий, что он находится на такте сжатия. Никому не рассказывай, но я сам это сделал. Вот как проверить готовность двигателя.

Сначала снимите верхние свечи зажигания со всех цилиндров. Затем поверните пропеллер в обычном направлении вращения, надавливая большим пальцем на отверстие для свечи зажигания на цилиндре № 1. Когда давление воздуха в цилиндре № 1 начинает нарастать и пытается оторвать большой палец от отверстия, медленно продолжайте поворачивать винт до тех пор, пока отметка времени, указанная на табличке с техническими данными двигателя, не совпадет точно с разделительной линией наверху. картера двигателя Lycoming или разделительной линии в нижней части картера двигателей Continental. Обычно метки синхронизации двигателя Lycoming расположены на зубчатом венце стартера, а метки синхронизации двигателя Continental расположены на фланце гребного винта.Для двигателей Continental настоятельно рекомендуется использовать градусное колесо. Я провел шесть месяцев в сборочном цехе компании Teledyne Continental Motors. За это время эти профессиональные монтажники ни разу не установили магнето без использования градусного колеса. Для механика, который устанавливает магнето один или два раза в месяц, было бы довольно высокомерно предполагать, что он или она может точно установить магнето на двигатель Continental без использования градусного колеса.

Двигатель будет на такте сжатия No.1 цилиндр, и теперь вы готовы к установке магнето.

Синхронизация высоковольтного магнето с двигателем

При замене магнето на авиационных двигателях необходимо учитывать два фактора:

1. Внутренняя синхронизация магнето, включая регулировку точки прерывания, которая должна быть правильной для получения максимального потенциального напряжения от магнето.
2. Положение коленчатого вала двигателя, при котором возникает искра. Двигатель обычно синхронизируется с использованием цилиндра № 1 на такте сжатия.

Магнито необходимо синхронизировать, сначала отрегулировав или проверив внутреннюю синхронизацию при отключенном магнето от двигателя. Это делается путем проверки и регулировки точек зажигания для открытия в положении E-зазора. Зуб с фаской должен выровняться (контрольная метка времени для магнето) в середине временного окна. Магнето запускает цилиндр №1. Снимите наиболее доступную свечу зажигания с цилиндра №1. Вытяните пропеллер в направлении вращения, пока не появится отметка No.1 поршень поднимается на такте сжатия. Это можно определить, удерживая большим пальцем отверстие для свечи зажигания, пока не почувствуется сжатый воздух. Установите коленчатый вал двигателя на предписанное количество градусов впереди истинной верхней мертвой точки, как указано в соответствующих инструкциях производителя, обычно используя установочные метки на двигателе. Когда двигатель установлен на заданное число градусов впереди истинной верхней мертвой точки на такте сжатия, а конечное движение двигателя остановлено в направлении нормального вращения, на двигатель можно установить магнето.[Рисунок 4-46] Рисунок 4-46. Метки времени совмещены.

Удерживая привод магнето в положении зажигания для цилиндра № 1, как показано совмещением контрольных меток для магнето, установите привод магнето в привод двигателя. Он должен быть установлен в середине его шлицевого фланца, чтобы обеспечить точную синхронизацию магнето с двигателем. Присоедините индикатор времени к обоим магнето. Когда двигатель все еще находится в положении запуска, следует синхронизировать магнето, перемещая их в пазах фланца до тех пор, пока не откроются точки прерывателя в магнето.Если прорези в монтажном фланце магнето не допускают достаточного движения, чтобы вызвать размыкание точки прерывания для цилиндра № 1, переместите магнето из положения достаточно далеко, чтобы можно было повернуть вал привода магнето. Затем снова установите магнето и повторите предыдущую проверку на открытие точки.

Установите гайки крепления магнето на шпильки и слегка затяните. Гайки не должны быть достаточно затянуты, чтобы предотвратить перемещение узла магнето, когда монтажный фланец магнето постукивается молотком.Снова подсоедините индикатор времени к точкам магнето и прерывателя. Включив выключатель света и зажигания, поверните блок магнето сначала в направлении вращения, а затем в противоположном направлении. Это делается для определения того, что точки только что открылись. После завершения регулировки затяните крепежные гайки. Переместите гребной винт на одну лопасть, противоположную направлению вращения, а затем, наблюдая за индикатором синхронизации, перемещайте гребной винт в направлении вращения до тех пор, пока не будет достигнуто заданное количество градусов перед верхней мертвой точкой.Убедитесь, что огни для обоих наборов точек загораются на открытых точках в пределах предписанного временного положения.

И правая, и левая группы точек прерывателя должны размыкаться в один и тот же момент, существует правильная синхронизация между магнето и двигателем, и все фазы работы магнето синхронизированы. Некоторые ранние двигатели имели то, что называлось шахматной синхронизацией, когда одно магнето срабатывало под разным числом градусов до верхней мертвой точки на такте сжатия. В этом случае каждый магнето нужно было синхронизировать отдельно.

В следующем примере индикатор синхронизации используется для синхронизации магнето с двигателем. Индикатор таймера сконструирован таким образом, что при открытии точек загорается один из двух индикаторов. Лампа таймера включает в себя две лампочки. При подключении таймерной лампы к магнето провода должны быть подключены так, чтобы свет на правой стороне коробки представлял точки прерывателя на правом магнето, а свет на левой стороне представлял точки левого прерывателя магнето. Черный провод или провод заземления должен быть прикреплен к двигателю или надежному заземлению.При использовании индикатора времени для проверки магнето в полной системе зажигания, установленной на самолете, переключатель зажигания двигателя должен быть повернут в оба положения. В противном случае световые индикаторы не указывают на размыкание точки прерывателя.

Летный механик рекомендует

Магнето для самолетов Обзор | QAA

Магнито — это автономный электрический генератор, который использует магниты для создания тока высокого напряжения, который зажигает свечи зажигания двигателя. Так как
Благодаря своей простой конструкции, магнето компактны, а поскольку для работы им не требуется внешний источник электроэнергии, они надежны.

Магнито для самолета состоит из вращающегося магнита в непосредственной близости от катушки с высокой выходной мощностью. Когда магнит вращается, он вырабатывает электричество.
пока он не достигнет всплеска от 20 000 до 30 000 вольт. Когда достигается этот скачок напряжения, распределитель передает усиленный ток на
свеча зажигания, которая воспламеняет топливно-воздушную смесь для зажигания поршней.

Резервирование зажигания

Поршневые двигатели самолетов имеют две независимые системы зажигания, то есть две свечи зажигания на цилиндр.Точно так же там
два магнето, левый и правый. Магнито левого самолета зажигает одну свечу на цилиндр, а магнето правого самолета зажигает другую.
Эта резервная система гарантирует, что зажигание будет продолжать искру, даже если одно из магнето выйдет из строя.

Типы авиационных магнето

Существуют различные типы и марки авиационных магнето, поэтому очень важно выбрать подходящий для вашего летательного аппарата. Преобладающий
Типы авиационных магнето: Slick Magnetos, Bendix двойные магнето и одиночные Bendix.

Гладкие магнето

В настоящее время эти магнето производит Champion Aerospace. Линия Slick Magneto была приобретена Champion в 1990-х годах. Гладкие магнето
предлагают меньшую и легкую конструкцию по сравнению с другими авиационными магнето. Небольшой вес детали упрощает установку.
изящного магнето. Подавление шума магнето также является функцией, которая позволяет исключить магнито-фильтры на
Гладкие магнето.

Детали для Slick-магнето спроектированы с учетом сбалансированного износа, что позволяет прогнозировать износ детали и время для обслуживания. Другой
Преимущество Slick Magnetos заключается в простоте обслуживания благодаря новым деталям, используемым для обслуживания. Все ремонтные работы для Slick Magneto
заполняется в соответствии с инструкцией Champion L1363.

Двойные магниты Bendix

Двойной магнето — это устройство, в котором левый авиационный магнето и правый авиационный магнето содержатся в одном корпусе и
приводится в действие одним магнитным ротором и двигателем.

Благодаря тому, что оба магнето находятся вместе, это значительно снижает вес и место, занимаемое двойным магнето по сравнению с одиночным.
магнето. Кроме того, однокорпусная конструкция позволяет проводить более регулярное обслуживание системы зажигания.

Двойные магнето производились Teledyne Continental Motors до октября 2010 года, когда линия была закрыта. Есть две серии
Доступны двойные магнето, D2000 и D3000, которые различаются в основном конструкцией корпуса.

Одиночные магниты Bendix

Одиночный магнето Bendix, обычно называемый «Bendix Mag», представляет собой особый тип авиационного магнето, производимый Teledyne Continental.
Моторы. Одиночные магнето Bendix непрерывно производятся компанией TCM с 1947 года. Они известны своим легким весом и компактностью.
дизайн, надежность и высокая производительность.Существует несколько моделей магнето Bendix для различных типов летательных аппаратов.

Магнито Bendix серии S-20 может быть с импульсной связью или прямым приводом. В этой серии будет сквозной конденсатор, который фильтрует
радиошум от магнето. «Короткая крышка» магнето Bendix, которую легко отличить по задней контактной крышке, — это
вариация этой серии. В магнето Bendix серии S-200 для запуска используется зажигательный вибратор вместе с блоком прерывателя замедления.
двигатель.Последняя серия — С-1200. Эти магнето Bendix могут иметь импульсную связь или использовать блок контактов прерывателя задержки.
Эта серия Bendix Magneto способна достигать более высоких напряжений, чтобы обеспечить большую высоту полета.

Слик, Бендикс,

и двойной

Детали магнето

и услуги

Купить сейчас

Часто задаваемые вопросы о Магнето для самолетов

Возникли проблемы с магнето вашего самолета? Ознакомьтесь с нашим Руководством по поиску и устранению неисправностей авиационного магнето!

Зачем самолету магнито?

В авиационных двигателях важно поддерживать систему зажигания, независимую от электрической системы, чтобы двигатель продолжал работать.
для работы в случае неисправности генератора или аккумулятора.Кроме того, авиационные магнето представляют собой компактное и надежное средство зажигания.
свечи зажигания.

Подключен ли Aircraft Magneto к остальной электрической системе?

Нет, магнитная система зажигания самолета является автономной и независимой от электрической системы самолета. В случае электрического
В случае отказа механический магнето самолета будет продолжать подавать искру в двигатель.

Что приводит в действие авиационное магнето?

Авиационный магнето представляет собой автономный генератор, который состоит из магнита, вращающегося в непосредственной близости от катушки с высокой выходной мощностью.Как магнит
вращается, он создает магнитное поле. Колебания в этом поле создают электрический ток. В конце концов, ток, генерируемый магнитным
флюс испытывает скачок напряжения, достаточный для зажигания свечи зажигания.

Почему два авиационных магнето?

Двойное расположение авиационных магнето обеспечивает более плавное и полное сгорание топливной смеси. Также предусмотрено зажигание
резервирование, чтобы двигатель продолжал работать в случае неисправности одного из магнето.

При выходе из строя одного авиационного магнето нужно ли мне обслуживать оба магнето?

Не требуется обслуживать оба авиационных магнето одновременно, но это хороший
идея держать пару магнето в одном графике обслуживания, чтобы избежать дополнительных простоев в будущем.

В чем разница между воздушным магнето под давлением и без давления?

Авиационные магнето под давлением обычно используются в двигателях с турбонаддувом.Воздух отводится от системы наддува и направляется по магистрали.
к штуцеру, установленному в магнето самолета. Магнито самолета также имеет отверстие в нижней части корпуса, позволяющее
небольшая утечка воздуха. Это отверстие обеспечивает постоянный поток воздуха через магнето самолета, чтобы избежать ионизации внутреннего воздуха.

Как установить авиационное магнето?

Установка авиационного магнето — простой, но тонкий процесс.Неправильная установка может привести к повреждению магнето. Монтаж
с ними следует обращаться в соответствии со спецификациями и процедурами производителя, хотя для опытных механиков эти советы могут оказаться полезными.

Как рассчитать время для авиационного магнето?

Простые изменения синхронизации магнето вашего самолета могут повысить эффективность зажигания и оптимизировать расход топлива. Щелкните здесь, чтобы получить полезный обзор.

Как восстановить магнето самолета?

Из-за своей простой и надежной конструкции авиационные магнето часто можно ремонтировать или перестраивать, а не заменять.Капитальный ремонт магнето
просто включает в себя его разборку и замену деталей по мере необходимости, в то время как магнето должно быть приведено в соответствие с новыми заводскими стандартами, как определено
изготовителем, чтобы считаться восстановленным. Обе операции должны выполняться в соответствии со спецификациями производителя. (Видеть
наше руководство для получения дополнительной информации о капитальном ремонте и восстановлении магнитов Slick.)

Как проверить авиационное магнето?

При проверке магнето особенно важно знать, что именно вы ищете.Полезный анализ рутинного магнитотеста
можно найти здесь.

Глоссарий авиационных деталей Magneto

Жгут зажигания самолета: Экранирует высокое напряжение и передает его на свечи зажигания, часто связанные вместе. Провода
экранированы или заключены в металлическую оплетку или кабелепровод для защиты радио от высокочастотных помех воспламенения.

Aircraft Magneto: Деталь системы зажигания большинства поршневых авиационных двигателей.Эта часть представляет собой автономную единицу, которая
приводится в действие двигателем и вырабатывает электрический ток для двигателя без внешнего источника тока.

Bendix Magneto: Деталь системы зажигания большинства поршневых авиационных двигателей. Эта часть представляет собой автономную единицу, которая
вырабатывает электрический ток для двигателя без внешнего источника тока.

Импульсная пружина кулачка: Пружина внутри импульса, создающего напряжение, когда импульсная муфта вращается до магнето.
готов к стрельбе.

Кулачок: Вращающаяся или скользящая деталь в механической связке, используемая, в частности, для преобразования вращательного движения в линейное.
движение или наоборот.

Конденсатор (конденсатор): Компонент в самолетном магнето, который используется для временного хранения электроэнергии в
электрическое поле. Это пассивный двухконтактный электрический компонент.

Катушка: Деталь авиационного магнето, создающая ток высокого напряжения, необходимый для зажигания свечи зажигания. Деталь сделана
сердечника из мягкого железа с двумя витками проволоки вокруг него.

Узел распределительной шестерни: Принимает электрический ток высокого напряжения от катушки и распределяет его по четырем электродам.
в распределительном блоке.

Двойной магнето: Магнито для самолета, которое содержит один приводной источник для питания обоих магнето и, следовательно, зажигает всю искру.
свечи и цилиндры для двигателя.

Ferrule: Сочетает в себе особые электрические свойства спирального проводника для заземляющего экрана и уменьшения радиопомех.
вмешательство. Механически закрепляет провод на колпачке ремня безопасности. Эта деталь находится в оконечных концах жгута проводов зажигания самолета.
ведет.

Рама (корпус): Рама магнето представляет собой корпус из алюминиевого сплава, в котором находится большинство компонентов Bendix Magneto.

Гайка ремня безопасности: Небольшой металлический хомут, обычно шестиугольной формы. Гайка используется для крепления провода зажигания к
свеча зажигания жгута зажигания самолета.

Проволока зажигания: Спиральный провод из нержавеющей стали с медным покрытием, заключенный в силикон и стекловолокно и обшитый тканью.
металлическая тесьма, пропитанная силиконом. Провод в проводке зажигания самолета, несущий заряд от магнето самолета.
цилиндр для зажигания.

Узел импульсной муфты: Позволяет магнето производить достаточную искру для запуска двигателя. Обычно устанавливается на
только левый Bendix Magneto, состоит из основного корпуса, кулачковой пластины, большой витой пружины и грузиков, которые поворачиваются на штифтах, приваренных к
кулачковая пластина.

Магнито: Электрический генератор, который создает периодические импульсы переменного тока с помощью постоянных магнитов.

Капитальный ремонт: Деталь, которая разбирается и проверяется, детали заменяются по мере необходимости в соответствии с капитальным ремонтом производителя.
руководство по эксплуатации.

точек (прерыватель контактов): Электрический выключатель, который используется для прерывания тока, протекающего в первичной цепи.
Он находится на стороне распределителя авиационных магнитов.

Башмаки: Состоят из тонких пластин из мягкого железа, соединенных вместе.Они позволяют передавать магнитный поток от ротора.
к железному сердечнику катушки в авиационных магнето.

Rebuild: Описание состояния детали, над которой были проведены работы по восстановлению заводских условий.

Ротор: Вращается в магнето самолета за счет привода вспомогательных агрегатов двигателя через импульсную муфту. Центральный барабан
ротор намагничен северным и южным магнитными полюсами.Магнитный поток от ротора передается полюсными наконечниками на катушку.

Single Magneto: Магнито для самолета, которое является половиной системы зажигания в одном устройстве и будет сопряжено с другим самолетом.
магнето. Он зажигает половину свечей зажигания, идущих ко всем цилиндрам в двигателях.

Slick Magneto: Часть системы зажигания большинства поршневых авиационных двигателей. Эта часть представляет собой автономную единицу, которая
приводится в действие двигателем и вырабатывает электрический ток для двигателя без внешнего источника тока.

Обжимка: Для запрессовки отдельных проводов жгута зажигания самолета в колпачок магнето.

Дополнительные ресурсы

Champion Aerospace Slick Magnetos

https://www. championaerospace.com/products/slick-magnetos

Continental Motors Системы зажигания

http://www.continentalmotors.aero/IgnitionSystems/

Проверка внутреннего хронометража системы зажигания магнито-поршневого двигателя самолета

Стендовая синхронизация магнето или установка электронного зазора включает в себя установку ротора магнето в положение электронного зазора и настройку точек прерывателя на размыкание, когда линии синхронизации или метки, предусмотренные для этой цели, идеально совмещены.

Чтобы проверить и отрегулировать синхронизацию точек прерывателя для магнето S-200, у которого нет установочных меток в отсеке прерывателя, предпринимаются следующие шаги:

1. Снимите заглушку для проверки ГРМ с верхней части магнето. Поверните вращающийся магнит в его нормальном направлении вращения, пока окрашенный зуб с фаской на шестерне распределителя не окажется примерно в центре смотрового окна. Затем поверните магнит на несколько градусов назад, пока он не займет нейтральное положение. Благодаря своему магнетизму вращающийся магнит удерживается в нейтральном положении.

2. Установите комплект синхронизации и установите указатель в нулевое положение. [Рисунок 3]

3. Подключите подходящий индикатор времени к точкам главного прерывателя и поверните магнит в нормальном направлении вращения на 10 °, как показано стрелкой. Это позиция E-gap.Основные точки прерывателя должны быть отрегулированы на размыкание в этой точке.

4. Поворачивайте вращающийся магнит до тех пор, пока толкатель кулачка не окажется в верхней точке выступа кулачка, и измерьте зазор между точками прерывателя. Этот зазор должен составлять 0,018 дюйма ± 0,006 дюйма [0,46 мм (мм) ± 0,15 мм]. Если зазор точки прерывателя не находится в этих пределах, точки необходимо отрегулировать для правильной настройки. Затем необходимо повторно проверить и отрегулировать время размыкания выключателя. Если точки прерывания не могут быть отрегулированы для открытия в нужное время, их следует заменить.

Привязка высоковольтного магнето к двигателю

При замене магнето на авиационных двигателях необходимо учитывать два фактора:

1. Внутренняя синхронизация магнето, включая настройку точки прерывания, которая должна быть правильной для получения максимального потенциального напряжения от магнето.

2. Положение коленчатого вала двигателя, в котором возникает искра. Двигатель обычно синхронизируется с использованием цилиндра № 1 на такте сжатия.

Магнето необходимо синхронизировать, сначала отрегулировав или проверив внутреннюю синхронизацию при отключенном магнето от двигателя.Это делается путем проверки и регулировки точек зажигания для открытия в положении E-зазора. Зуб с фаской должен выровняться (контрольная метка времени для магнето) в середине временного окна. Магнето запускает цилиндр №1. Снимите наиболее доступную свечу зажигания с цилиндра №1. Протяните пропеллер в направлении вращения, пока поршень № 1 не поднимется на такте сжатия. Это можно определить, удерживая большим пальцем отверстие для свечи зажигания, пока не почувствуется сжатый воздух.Установите коленчатый вал двигателя на предписанное количество градусов впереди истинной верхней мертвой точки, как указано в соответствующих инструкциях производителя, обычно используя установочные метки на двигателе. Когда двигатель установлен на заданное число градусов впереди истинной верхней мертвой точки на такте сжатия, а конечное движение двигателя остановлено в направлении нормального вращения, на двигатель можно установить магнето. [Рисунок 4]

Удерживая привод магнето в положении зажигания для цилиндра № 1, как показано совмещением контрольных меток для магнето, установите привод магнето в привод двигателя. Он должен быть установлен в середине его шлицевого фланца, чтобы обеспечить точную синхронизацию магнето с двигателем. Присоедините индикатор времени к обоим магнето. Когда двигатель все еще находится в положении запуска, следует синхронизировать магнето, перемещая их в пазах фланца до тех пор, пока не откроются точки прерывателя в магнето.Если прорези в монтажном фланце магнето не допускают достаточного движения, чтобы вызвать размыкание точки прерывания для цилиндра № 1, переместите магнето из положения достаточно далеко, чтобы можно было повернуть вал привода магнето. Затем снова установите магнето и повторите предыдущую проверку на открытие точки.

Установите гайки крепления магнето на шпильки и слегка затяните. Гайки не должны быть достаточно затянуты, чтобы предотвратить перемещение узла магнето, когда монтажный фланец магнето постукивается молотком.Снова подсоедините индикатор времени к точкам магнето и прерывателя. Включив выключатель света и зажигания, поверните блок магнето сначала в направлении вращения, а затем в противоположном направлении. Это делается для определения того, что точки только что открылись. После завершения регулировки затяните крепежные гайки. Переместите гребной винт на одну лопасть, противоположную направлению вращения, а затем, наблюдая за индикатором синхронизации, перемещайте гребной винт в направлении вращения до тех пор, пока не будет достигнуто заданное количество градусов перед верхней мертвой точкой.Убедитесь, что огни для обоих наборов точек загораются на открытых точках в пределах предписанного временного положения.

И правая, и левая группы точек прерывателя должны размыкаться в один и тот же момент, существует правильная синхронизация между магнето и двигателем, и все фазы работы магнето синхронизированы. Некоторые ранние двигатели имели то, что называлось шахматной синхронизацией, когда одно магнето срабатывало под разным числом градусов до верхней мертвой точки на такте сжатия. В этом случае каждый магнето нужно было синхронизировать отдельно.

В следующем примере индикатор синхронизации используется для синхронизации магнето с двигателем. Индикатор таймера сконструирован таким образом, что при открытии точек загорается один из двух индикаторов. Лампа таймера включает в себя две лампочки. При подключении таймерной лампы к магнето провода должны быть подключены так, чтобы свет на правой стороне коробки представлял точки прерывателя на правом магнето, а свет на левой стороне представлял точки левого прерывателя магнето. Черный провод или провод заземления должен быть прикреплен к двигателю или надежному заземлению.При использовании индикатора времени для проверки магнето в полной системе зажигания, установленной на самолете, переключатель зажигания двигателя должен быть повернут в оба положения. В противном случае световые индикаторы не указывают на размыкание точки прерывателя.

Выполнение проверок системы зажигания

Система зажигания проверяет ее во время обкатки авиационного двигателя, то есть проверки двигателя перед каждым полетом. Проверка магнето, как ее обычно называют, выполняется во время проверки работы двигателя.

Еще одна проверка выполняется перед остановкой двигателя. Проверка системы зажигания используется для проверки отдельных магнето, жгутов и свечей зажигания. После достижения частоты вращения двигателя, указанной для проверки системы зажигания, дайте частоте вращения стабилизироваться. Установите переключатель зажигания в правильное положение и отметьте падение оборотов на тахометре. Верните переключатель в оба положения. Оставьте переключатель в обоих положениях на несколько секунд, чтобы скорость снова стабилизировалась. Установите переключатель зажигания в левое положение и снова обратите внимание на падение оборотов.Верните выключатель зажигания в оба положения. Обратите внимание на общее падение оборотов, которое происходит для каждого положения магнето. Падение магнето должно быть равномерным для обоих магнето и обычно находится в области падения на 25–75 об / мин для каждого магнето. Для получения конкретной информации всегда обращайтесь к руководству по эксплуатации самолета. Это падение оборотов связано с тем, что работа на одном магнето сгорает не так эффективно, как при двух магнето, создающих искры в цилиндре.

Помните, что при этом проверяются не только магнето, но и провода зажигания и свечи зажигания.Если какой-либо из магнето имеет чрезмерное падение оборотов при работе самостоятельно, необходимо проверить систему зажигания на наличие проблем. Если только одно магнето имеет большое падение магнито, проблему можно изолировать и исправить, воздействуя на это магнето. Эта проверка системы зажигания обычно выполняется в начале разгона двигателя, поскольку падение оборотов, выходящее за пределы предписанных пределов, влияет на последующие проверки.

Проверка переключателя зажигания

Проверка выключателя зажигания выполняется, чтобы убедиться, что все провода заземления магнето имеют электрическое заземление.Проверка замка зажигания обычно производится при 700 об / мин. На тех установках авиационных двигателей, которые не работают на холостом ходу при этих низких оборотах, установите минимально возможное значение частоты вращения двигателя для выполнения этой проверки. Когда будет достигнута скорость для выполнения этой проверки, на мгновение поверните ключ зажигания в положение выключения. Двигатель должен полностью перестать работать. После того, как наблюдается падение на 200–300 об / мин, как можно быстрее верните переключатель в оба положения. Делайте это быстро, чтобы исключить возможность возникновения вторичного и обратного воспламенения при возврате ключа зажигания в оба положения.

Если ключ зажигания не возвращается в исходное положение достаточно быстро, обороты двигателя полностью падают и двигатель останавливается. В этом случае оставьте переключатель зажигания в выключенном положении и переведите регулятор смеси в положение отключения холостого хода, чтобы избежать перегрузки цилиндров и выхлопной системы неочищенным топливом. Когда двигатель полностью остановится, дайте ему немного не работать перед повторным запуском.

Если двигатель не прекращает работу в выключенном состоянии, провод заземления магнето, обычно называемый проводом P, разомкнут, и неисправность необходимо устранить. Это означает, что один или несколько магнето не выключаются, даже когда ключ зажигания находится в выключенном положении. Вращение гребного винта этого двигателя может привести к травмам или смерти персонала. Если винт повернут в этом состоянии, двигатель может запуститься, если персонал находится в дуге гребного винта.

Техническое обслуживание и проверка проводов зажигания

Осмотр проводов зажигания должен включать как визуальный, так и электрический тест. Во время визуального испытания свинцовый кожух следует осмотреть на предмет трещин или других повреждений, ссадин, искалеченной оплетки или других физических повреждений.Осмотрите провода на предмет перегрева, если они проложены рядом с выхлопными трубами. Отсоедините соединительные гайки жгута проводов от верхней части свечей зажигания и отсоедините провода от колодца для свечей зажигания. Осмотрите контактные пружины и пружины сжатия на предмет повреждений или деформации, а втулки — на наличие трещин или нагара. Стяжную гайку, которая соединяется со свечой зажигания, следует проверить на наличие повреждений резьбы или других дефектов.

Каждый провод следует проверить на целостность с помощью тестера высоковольтных проводов, подключив черный провод к контактной пружине, а красный провод — к проушине того же провода в крышке.Индикатор непрерывности на тестере должен загореться при проверке. Проверка сопротивления изоляции каждого провода выполняется с помощью тестера высоковольтных выводов путем присоединения красного или высоковольтного вывода к пружине провода жгута. Затем подсоедините черный провод к наконечнику того же провода. Нажмите кнопочный переключатель теста «нажми для проверки» на тестере проводов. Обратите внимание на то, что индикаторная лампа мигает и зазор загорается одновременно, пока переключатель нажатия для проверки удерживается в нажатом положении.

Если контрольная лампа мигает и промежуток не загорается, проверяемый провод неисправен и подлежит замене. Контрольная лампа мигает, показывая, что был подан импульс высокого напряжения. Если он не проходит через тестер, то электрический импульс просачивается через провод, показывая, что он неисправен.

Когда в ходе проверки жгута зажигания выявляются дефектные провода, продолжите тест, чтобы определить, неисправны ли провода или распределительный блок. Если проблема связана с отдельным проводом зажигания, определите, находится ли утечка электричества в колене свечи зажигания или где-то еще.Снимите колено, немного вытащите провод зажигания из коллектора и повторите испытание жгута на неисправном проводе. Если это остановит утечку, отрежьте дефектную часть провода и установите на место узел колена, внутреннее уплотнение и клемму (иногда называемую сигаретой). [Рисунок 5]

Если провод слишком короткий для ремонта описанным способом, или утечка электричества происходит внутри жгута, замените неисправный провод. Процедура замены одиночного провода зажигания следующая:

1. Разберите магнето или распределитель так, чтобы был доступен блок распределителя.

2. Ослабьте протыкающий винт в распределительном блоке для заменяемого провода и снимите провод с распределительного блока.

3. Удалите примерно 1 дюйм изоляции с конца дефектного провода распределительного блока и примерно 1 дюйм изоляции с конца заменяемого кабеля. Соедините этот конец с концом заменяемого провода и припаяйте стык.

4. Снимите угловой адаптер со стороны свечи зажигания неисправного провода, затем вытащите старый провод и вставьте новый провод в жгут. Протягивая провода через жгут, попросите кого-нибудь вставить новый провод в коллектор зажигания со стороны распределителя, чтобы уменьшить усилие, необходимое для протягивания провода через коллектор зажигания.

5. Когда новый провод полностью протянут через коллектор, с силой протолкните провод зажигания в коллектор со стороны распределительного блока, чтобы обеспечить дополнительную длину для будущего ремонта, который может потребоваться из-за истирания на колене свечи зажигания.

6. Удалите примерно 3ś8 дюйма изоляции с конца распределительного блока. Отогните концы провода назад и подготовьте концы кабеля для установки в колодец распределительного блока. Вставьте провод в распределитель и затяните пробойный винт.

7. Удалите примерно ¼ дюйма изоляции с конца провода свечи зажигания и установите колено, внутреннее уплотнение и сигарету. [Рисунок 5]

8. Установите маркер на конец кабеля распределителя, чтобы определить номер его цилиндра.Если новый маркер недоступен, используйте маркер, снятый с неисправного кабеля.

Замена жгута зажигания

Заменяйте весь провод зажигания только в том случае, если экран коллектора поврежден или когда количество неисправных проводов делает замену проводов более практичной, чем замену отдельных проводов. Заменяйте жгут с литым наполнителем только в том случае, если обнаруживается утечка в литой части. Перед заменой любого ремня безопасности для устранения неисправности двигателя выполните тщательные испытания ремня зажигания.Типичные процедуры установки жгута зажигания подробно описаны в следующих параграфах.

Установите на двигатель провод зажигания. Затяните и зафиксируйте прижимные гайки и болты, а также установите и затяните отдельные кронштейны проводов в соответствии с инструкциями. Жгут проводов зажигания готов для подключения отдельных выводов к распределительному блоку. К каждому проводу на распределительном конце ремня прикреплена полоса, чтобы идентифицировать цилиндр для провода. Тем не менее, каждый провод должен быть проверен индивидуально с помощью индикатора непрерывности или синхронизации перед его подключением.

Проверьте целостность, заземлив провод на цилиндре, а затем проверив на конце распределительного блока, чтобы убедиться, что заземленный провод соответствует обозначению на ленте для провода. После проверки правильности идентификации всех проводов отрежьте их до нужной длины для установки в распределительный блок. Однако перед тем, как отрезать провода, вставьте их как можно глубже в коллектор, чтобы в коллекторе зажигания оставался излишек провода. Этот дополнительный провод может понадобиться позже в том случае, если из-за истирания провода в колене свечи зажигания потребуется отрезать короткий отрезок провода от конца жгута проводов со свечой зажигания.Отрезав каждый провод до нужной длины, удалите примерно 3 approximately8 дюйма изоляции с конца и подготовьте провод для вставки в распределительный блок. Перед установкой провода выверните установочный винт в распределительном блоке настолько, чтобы можно было без усилия вставить конец провода в отверстие. Вставьте провод в блок и затяните установочный винт. Подключите провода в порядке зажигания (первый цилиндр к месту зажигания № 1 на блоке, второй в порядке зажигания к месту зажигания № 2 и т. Д.).

После подключения каждого провода проверьте целостность цепи между проводом и его электродом распределительного блока с помощью светового индикатора или индикатора времени. Чтобы выполнить тестирование одного измерительного провода, прикоснитесь другим измерительным проводом к соответствующему электроду распределительного блока. Если индикатор не указывает на целостность цепи, установочный винт не контактирует с проводом зажигания или провод подключен не к тому месту блока. Перед установкой распределительного блока устраните неисправные соединения.

Проверка системы индукционного вибратора зажигания

Чтобы проверить индукционный вибратор, убедитесь, что ручное управление смесью находится в режиме отключения холостого хода, запорный топливный клапан и подкачивающий насос для этого двигателя находятся в выключенном положении, а переключатель аккумулятора включен.Поскольку индукционный вибратор гудит независимо от того, включен или выключен ключ зажигания, оставьте выключатель выключенным во время проверки. Если двигатель оборудован инерционным или комбинированным стартером, проверьте, замкнув переключатель блокировки; если двигатель оборудован стартером прямого запуска, убедитесь, что гребной винт свободен, и замкните пусковой выключатель. Помощник, находящийся рядом с индукционным вибратором, должен прислушиваться к звуку жужжания. Если агрегат гудит при включении или проворачивании стартера, индукционный вибратор работает нормально.

СВЯЗАННЫЕ ЗАПИСИ

мод Лагерра-Гаусса генерируют векторный пучок посредством нелинейного магнитооптического вращения

Усиленное нелинейное магнитооптическое вращение в холодных атомах: теоретическое исследование

, , и

Мохсен Гадери Горан Абад

Физический факультет Университета Зенджана, Университетский бульвар, 45371-38791 Зенджан, Иран

Митра Валинежад

Физический факультет Зенджанского университета, Университетский бул., 45371-38791 Зенджан, Иран

Мохаммад Махмуди

Физический факультет Зенджанского университета, Университетский бульвар, 45371-38791 Зенджан, Иран

Физический факультет Зенджанского университета, Университетский бульвар, 45371-38791 Зенджан, Иран

Автор, ответственный за переписку.

Поступило 31 декабря 2018 г .; Принято 4 апреля 2019 г.

Открытый доступ Эта статья находится под международной лицензией Creative Commons Attribution 4.0, которая разрешает использование, совместное использование, адаптацию, распространение и воспроизведение на любом носителе или любом формате при условии, что вы укажете надлежащую ссылку на оригинал. Автор (ы) и источник предоставляют ссылку на лицензию Creative Commons и указывают, были ли внесены изменения.Изображения или другие материалы третьих лиц в этой статье включены в лицензию Creative Commons для статьи, если иное не указано в кредитной линии для материала. Если материал не включен в лицензию Creative Commons для статьи и ваше предполагаемое использование не разрешено законом или превышает разрешенное использование, вам необходимо получить разрешение непосредственно от правообладателя. Чтобы просмотреть копию этой лицензии, посетите http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/. Эта статья цитируется в других статьях PMC.

Abstract

Теоретически исследуется магнитооптическое вращение (MOR) линейно поляризованного пробного поля в четырехуровневых холодных атомах N-типа. Путем приложения статического магнитного поля и поля слабой связи показано, что в системе индуцируется усиление двулучепреломления. Кроме того, мы показываем, что статическое магнитное поле играет главную роль в переключении дихроизма на усиленное двулучепреломление в системе. Мы также получаем большую интенсивность для выходного поля с почти перпендикулярным углом MOR на 88 градусов с субестественной шириной.Показано, что доплеровское уширение деструктивно влияет на MOR направления поляризации пробного поля. Результаты нашего исследования могут быть использованы для выбора узкого диапазона длин волн и преобразователя поляризации для эффективного переключения режимов поляризации TM / TE в оптической связи, лидаре деполяризационного обратного рассеяния, поляризационной спектроскопии и прецизионных измерений.

Тематические термины: Магнитооптика, Нелинейная оптика

Введение

Хорошо известно, что плоскость поляризации линейно поляризованного поля вращается, проходя через анизотропную среду.Фактически асимметрия между показателями преломления круговых компонент линейного поля является краеугольным камнем вращения плоскости поляризации. Когда среда подвергается воздействию магнитного поля, зеемановское расщепление магнитных вырожденных подуровней является причиной асимметрии, приводящей к вращению Фарадея ^{1 , 2} . Эффекты Фарадея и Фойгта зависят соответственно от продольной и поперечной ориентации внешнего магнитного поля по отношению к направлению распространения света.В MOR оптические поля взаимодействуют с атомами в присутствии внешнего статического магнитного поля. Agarwal и др. . сообщили о возможности управления MOR в атомной системе с помощью поля когерентной связи и статического магнитного поля ³ . Влияние температуры атомной системы на MOR было изучено в нескольких трехуровневых подсистемах электромагнитно-индуцированной прозрачности, и максимальный угол поворота был зарегистрирован в 45 градусов при T = 65 ° C ⁴ .Когерентный контроль оптической поляризации изучен в наноструктурах GaAs с квантовыми ямами ⁵ , метаматериалах ⁶ , одно- и многослойном графене ⁷ , мезогенных органических молекулах ⁸ , вакансиях азота алмаза центры ⁹ и полость QED ¹⁰ . Кроме того, сообщалось о нескольких экспериментальных исследованиях по созданию и контролю MOR ^{11 — 15} .

В многочисленных исследованиях сообщалось, что манипулирование поляризацией поля имеет широкое применение ¹⁶ в магнитометрии ^{17 , 18} атомные часы ¹⁹ , оптическое ограничение ^{20 , 21} , оптические атомные фильтры на основе двулучепреломления ^{22 , 23} и дихроизма ²⁴ . Одно из интересных приложений MOR — магнитометрия.Выходной сигнал нелинейного MOR — это сигнал, который зависит как от светового, так и от статического магнитного поля. Это позволяет нам проводить точные измерения ненулевых магнитных полей ²⁵ . Петросян и др. . предложил экспериментально возможную установку, которая может вызвать большой MOR и, следовательно, использоваться для сверхчувствительной оптической магнитометрии ²⁶ . О влиянии интенсивности и атомной плотности на MOR сообщалось в трехуровневой системе лямбда-типа ²⁷ .Другой механизм устранения вырождения и создания асимметрии основан на сдвиге AC-stark ²⁸ . Было показано, что контрольный свет с круговой поляризацией играет роль статического магнитного поля через зеемановское переменное штарковское взаимодействие и индуцирует оптическое фарадеевское вращение зондирующего света ²⁹ . Недавно сообщалось о вращении поляризации со сверхъестественной шириной в отсутствие статического магнитного поля при комнатной температуре, и несколько оборотов на 10 ^-3 рад были измерены в сверхтонком переходе ячейки с парами Rb ³⁰ .Совсем недавно было представлено влияние микроволнового поля на нелинейное оптически индуцированное фарадеевское вращение, и было продемонстрировано, что оптическая активность из-за повышенного двойного лучепреломления может генерироваться в широком диапазоне частот ³¹ .

В данной работе теоретически исследуется СОХ линейно поляризованного поля, проходящего через четырехуровневые холодные атомы N-типа в присутствии статического магнитного поля. Показано, что с помощью поля слабой связи и постоянного магнитного поля в системе индуцируется усиление двулучепреломления.Мы показываем, что линейно поляризованное поле зонда проходит через среду на 0,94 интенсивности входного поля, в то время как его направление поляризации поворачивается до 88 градусов из-за большого двулучепреломления, индуцированного в узкой субестественной ширине линии. Мы также обнаружили, что создание и управление дихроизмом или двулучепреломлением в системе зависит от приложенного статического магнитного поля. Наконец, влияние доплеровского уширения изучается на MOR, и было замечено, что увеличение доплеровской ширины имеет деструктивную роль в MOR и резко снижает интенсивность выходного поля.Несмотря на уменьшение MOR за счет повышения температуры, сообщается, что угол MOR составляет 17 градусов при комнатной температуре. Полученные нами результаты могут быть использованы для разработки монохроматора, а также в преобразователях поляризации TM / TE в оптической связи, лидаре деполяризационного обратного рассеяния, поляризационной спектроскопии и прецизионных измерениях.

Теоретическая основа

Рассматриваемая система представляет собой четырехуровневую систему N-типа, схематически изображенную на рис. Эта система может быть сформирована в линиях D ₂ , включая переходы 52S1 / 2152P3 / 2 ⁸⁷ атомов Rb в паровой среде.Два состояния | 1〉 = | 52S1 / 2,
(F = 1, mF = 0)〉 и | 2〉 = | 52S1 / 2, (F = 2, mF = −1)〉, разделенные на 6,83 ГГц, задаются как основные состояния и два вырожденных состояния | 3〉 = | 52P3 / 2, (F ′ = 1, mF = −1)〉 и | 4〉 = | 52P3 / 2, (F ′ = 1, mF = 1)〉 считаются возбужденными состояниями. Здесь F и F ′ — квантовые числа полного углового момента, а m _F — магнитное квантовое число соответствующих состояний. К среде приложено внешнее статическое магнитное поле B → = Bzˆ, которое снимает вырождение возбужденных уровней | 3〉 и | 4〉, вызывая расщепление уровней 2Δ B .В геометрии Фарадея сильное линейно поляризованное пробное поле E → = xˆEpexp [−i (ωpt − kpz)] + c.c прикладывается к среде параллельно приложенному магнитному полю. Поскольку линейно поляризованное пробное поле представляет собой линейную комбинацию полей с правой и левой круговыми поляризациями, правая (левая) круговая составляющая линейного пробного поля связывает переход | 4〉 ↔ | 1〉 (| 3〉 ↔ | 1〉) с частотой Раби Ωp + = (μ⃗41.ϵˆ +) E + / ℏ (Ωp — = (μ⃗31.ϵˆ−) E− / ℏ). Возбужденное состояние | 3〉 связано с основным состоянием | 2〉 линейно слабым полем связи с частотой Раби Ωc = (μ⃗32.ϵˆc) Ec / ℏ. Здесь E + = E− = Ep / 2 и | μ⃗41 | = | μ⃗31 |. также εi (i = ±, c) — единичные векторы правого и левого вращения и полей слабой связи. Зеемановское расщепление уровней | 3〉 и | 4〉 определяется выражением ℏΔB = msgsμBB, где μ _B — магнетон Бора, g _s — фактор Ланде, а ms = ± 1 — магнитный квантовые числа соответствующих подуровней возбужденных состояний. Схема экспериментальной установки представлена ​​на рис. Диодный лазер на длине волны 780 нм проходит через электрооптический модулятор (EOM) для генерации поля зонда и связи.Каждый из них проходит через высококачественный поляризатор (P1), чтобы иметь линейную поляризацию. Затем настраивается поле связи, проходящее через среду перпендикулярно полю зонда. Следует сказать, что перпендикулярное расположение зонда и поля связи подходит для холодных атомов ²⁶ . Одновременно к среде прикладывается статическое магнитное поле, параллельное полю зонда. Переданное поле зонда затем проходит через куб анализатора поляризации (P2).Наконец, прошедшие пробные поля с различной поляризацией обнаруживаются фотодиодами PD1 и PD2 из обоих каналов P2. Он позволяет одновременно измерять угол поворота поляризации и интенсивность прошедших полей.

( a ) Принципиальная схема четырехуровневой системы N-типа. Система управляется полем слабой связи с частотой Раби Ωc и полями с правой и левой круговыми поляризациями, полученными из линейно поляризованного пробного поля с частотами Раби Ωp + и Ωp− соответственно.( b ) Схема экспериментальной установки. EOM — это электрооптический модулятор, P1 — поляризатор, P2 — анализатор поляризации, а PD1 и PD2 — фотодиоды.

В приближении диполя и вращающейся волны гамильтониан, описывающий систему в картине взаимодействия, имеет вид:

VI = −ℏ (Ωp + ⁎e − i (Δp ++ ΔB) t | 1〉 〈4 | + Ωp − ⁎ e − i (Δp −− ΔB) t | 1〉 〈3 | + Ωc⁎e − i (Δc − ΔB) t | 2〉 〈3 |) + hc,

1

где Δp + = ω41 − ωp +, Δp− = ω31 − ωp− и Δc = ω32 − ωc — отстройки приложенных полей и соответствующих центральных частот переходов.Матричные уравнения движения рассматриваемой четырехуровневой системы типа N можно записать как

ρ˙11 = γ31ρ33 + γ41ρ44 + iΩp− ∗ ρ31 − iΩp − ρ13 + iΩp + ∗ ρ41 − iΩp + ρ14, ρ ˙22 = γ32ρ33 + γ42ρ44 + iΩc ∗ ρ32 − iΩcρ23, ρ˙44 = — (γ41 + γ42) ρ44 + iΩp + ρ14 − iΩp + ∗ ρ41, ρ˙13 = — [(γ31 + γ32) / 2 − i (Δp −−ΔB)] ρ13 + iΩp + ∗ ρ43 − iΩc ∗ ρ12 + iΩp — ∗ (ρ33 − ρ11), ρ˙14 = — [(γ41 + γ42) / 2 − i (Δp ++ ΔB)] ρ14 + iΩp− ∗ ρ34 + iΩp + ∗ (ρ44 − ρ11), ρ˙23 = — [(γ31 + γ32) / 2 − i (Δc − ΔB)] ρ23 − iΩp− ∗ ρ21 + iΩc ∗ (ρ33 − ρ22), ρ˙24 = — [(γ41 + γ42) / 2 − i (Δp + −Δp− + Δc + ΔB)] ρ24 + iΩc ∗ ρ34 − iΩp + ∗ ρ21, ρ˙34 = — [(γ31 + γ32 + γ41 + γ42) / 2 −i (Δp + −Δp− + 2ΔB)] ρ34 + iΩp − ρ14 + iΩcρ24 − iΩp + ∗ ρ31, ρ˙12 = i (Δp −− Δc) ρ12 + iΩp + ∗ ρ42 + iΩp − ρ32 − iΩcρ13, ρ˙33 = — (ρ˙11 + ρ˙22 + ρ˙44),

2

где γ4i (γ3i) (i = 1,2) — скорость распада возбужденного уровня | 4〉 (| 3〉) на основное состояние | i〉.Реакция системы на правую и левую круговые компоненты поля зонда определяется восприимчивостями, которые задаются как

Здесь S _± — нормированные восприимчивости, определяемые как:

S + = ρ41γ41Ωp +, S− = ρ31γ31Ωp−,

4

, где αl = 4πk _p lμ ² N / ℏγ — полевое поглощение при резонансе, в котором k l _p — длина атомной среды и волновое число поля зонда соответственно.Кроме того, N указывает концентрацию электронов в среде, а μ = | μ⃗41 | = | μ⃗31 |. Когерентность перехода правой и левой круговых компонент пробного поля может определяться уравнением ( ² ). Следует отметить, что действительная и мнимая части S _— представляют собой дисперсию и поглощение правой и левой круговых компонент поля зонда. Как упоминалось выше, предполагается, что направление поляризации входного пробного поля совпадает с направлением xˆ.Таким образом, интенсивность выходного пробного поля в направлении y ˆ измеряется для вычисления угла MOR поляризации пробного поля. В экспериментальных работах это делается с помощью yˆ-поляризованного анализатора, допускающего только поляризованное поле в yˆ-направлении. Напряженность поля выходного датчика с (без) повернутым направлением поляризации T _y ( T _x ) определяется как ³ :

Ty = | (Ep (out) ) y | 2 | Ep (вход) | 2 = 14 | exp [iαlS + / 2] −exp [iαlS− / 2] | 2

5

Tx = | (Ep (out)) x | 2 | Ep ( in) | 2 = 14 | exp [iαlS + / 2] + exp [iαlS− / 2] | 2

6

, а угол MOR определяется как

φ = tan − 1 [Ty / Tx] = tan − 1 (πkpl (χ + −χ−))

7

Вращение плоскости поляризации пробного поля, проходящего через среду, может приводить к наведению двулучепреломления или дихроизма в системе.Разница между действительной (мнимой) частью нормированных восприимчивостей S _± приводит к различию дисперсий (поглощений) правой и левой круговых компонент линейно поляризованного пробного поля, заставляя среду проявлять двойное лучепреломление (дихроизм). ) поведение. Примечательно, что для получения MOR без потерь двулучепреломление является предпочтительным по сравнению с дихроизмом. В текущем исследовании мы пытаемся усилить двойное лучепреломление и уменьшить дихроизм в среде.Здесь мы собираемся определить подходящие условия для усиления двулучепреломления в системе. Интересный случай имеет место, когда Re [S +] Re [S−] и Im [S +] = Im [S -] = β происходят одновременно, при этом MOR происходит просто из-за двойного лучепреломления. В этом случае уравнения ( ⁵ и ⁶ ) переписываются как

Ty = e − αlβ4 | exp [iαlRe [S +] / 2] −exp [iαlRe [S -] / 2] | 2,

8

Tx = e − αlβ4 | ехр [iαlRe [S +] / 2] + ехр [iαlRe [S -] / 2] | 2.

9

когда β положительный и αlβ≪1, интенсивность поля зонда не ослабляется при прохождении через среду.В этом случае вращение зондирующего поля происходит только за счет наведенного в среде двулучепреломления. Однако ситуация иная для отрицательного β , в котором распространяющееся пробное поле испытывает усиление, что приводит к усилению повернутого пробного поля.

Результаты и обсуждение

В этом разделе мы изучаем MOR направления поляризации линейно поляризованного пробного поля, пересекающего среду, путем численного решения уравнения ( ² ) в установившемся режиме.На всем протяжении результатов используемые параметры масштабируются до γ , который принимается как γ = 2π × 6 МГц для перехода D ₂ ⁸⁷ Rb. Кроме того, предполагается, что Ωp + = Ωp− = Ωp и Δp + = Δp− = Δp. На рис. И), соответственно, мнимая и действительная части S ₊ (пунктир), S _— (пунктир) и их разность (сплошной) показаны в зависимости от отстройки поля зонда Δ _р . Остальные параметры равны Ωp = 0.5γ, Ωc = 0,1γ, ΔB = 30γ, αl = 190γ и Δc = 0. Из рис. 1 видно, что при настройке зондирующего поля на резонанс (Δp = 0) поглощение правой круговой составляющей пренебрежимо мало (Im [S +] = 0,0005), а левая круговая составляющая не поглощается. Между тем, как видно на рис., Действительные части S ₊ и S _— максимально различаются по величине и разным знакам. Различие в дисперсиях правой и левой круговых компонент пробного поля, сопровождающееся практически нулевым поглощением, означает усиление двулучепреломления в системе при Δp = 0.Напряженность выходного поля (а) в направлении yˆ (сплошная линия) и направлении xˆ (штриховая линия), а также угол MOR (b) показаны на рис. В зависимости от расстройки поля зонда Δ _p . Следует отметить, что T _y — это интенсивность выходного поля с повернутым направлением поляризации, а T _x — интенсивность выходного поля во входном направлении поляризации. На рисунке показано, что T _y увеличивается около Δp = 0 и достигает своего пика в условиях резонанса со значением 0.94, а T _x очень сильно затухает при Δp = 0. Известно, что измерение интенсивности выходного поля в направлении yˆ является экспериментальным методом измерения вращения поляризации входного поля, поляризованного в направлении xˆ. Большая интенсивность, полученная в направлении yˆ для выходного поля (Ty = 0,94), указывает на усиление MOR. Более того, как показано на рис. 4, угол MOR направления поляризации зондирующего поля сильно вращается и его значение достигает 88 градусов (почти перпендикулярно) при Δp = 0.Из-за индуцирования двулучепреломления при Δp = 0, упомянутого на рис. 1, полученное большое значение MOR направления поляризации зондирующего поля просто связано с двулучепреломлением, индуцированным в системе. Так как Re [S + -S-] на фиг. Положительно, уравнение ( ⁷ ) также представляет, что направление MOR поляризации пробного поля — по часовой стрелке. Следует отметить, что зеемановское расщепление ΔB = 30γ соответствует статическому магнитному полю B≈64,5 Гс, которое легко может быть получено в экспериментальных работах.Рисунок с высоты птичьего полета показывает, что ширина графика угла MOR уже, чем естественная ширина линии зондирующего поля. Это означает, что поляризация с очень узкой шириной частотной линии может вращаться в направлении yˆ. Тогда предложенная модель MOR может быть использована также как монохроматор, пропускающий выбираемую узкую полосу длин волн зондирующего поля с разрешающей способностью ωΔω≈109.

Мнимая ( a ) и действительная ( b ) части S ₊ (пунктир) и S _— (пунктир) и их разность (сплошная) в зависимости от отстройки поля зонда Δ _стр. .Остальные параметры: Ωp = 0,5γ, Ωc = 0,1γ, ΔB = 30γ, αl = 190γ и Δc = 0.

Интенсивность выходного поля ( a ) в направлении yˆ ( T _y ) (сплошное) и направлении xˆ ( T _x ) (штриховая линия) и угол MOR ( б ) от расстройки поля зонда Δ _p . Остальные параметры такие же, как на рис.

На рис. 1 показано влияние приложенного статического магнитного поля на СОХ линейно поляризованного поля зонда.Мнимая (а) и действительная (б) части S ₊ (пунктир), S _— (пунктир) и их разность (сплошной) нанесены на график в зависимости от Δ _B . Остальные параметры рассматриваются как Ωp = 0,5γ, Ωc = 0,1γ, αl = 190γ, Δp = 0 и Δc = 0. Показано, что в отсутствие статического магнитного поля мнимая часть S ₊ и S _— различна. Но ситуация иная при наличии статического магнитного поля, и их разница постепенно уменьшается за счет увеличения статического магнитного поля.Для области более высокого зеемановского расщепления, т. Е. ΔB> 20γ, поглощения правой и левой круговых компонент пробного поля пренебрежимо малы, поэтому в этой области есть более высокий потенциал для исследования усиления двойного лучепреломления в системе. Между тем, как показано на рис. 4, когда статическое магнитное поле выключено, дисперсия поля зонда становится равной нулю. Таким образом, согласно уравнению ( ⁷ ), двулучепреломление не может быть вызвано в системе в отсутствие статического магнитного поля, и дихроизм является доминирующим явлением.Исследование на рис. 2 показывает, что разница между двумя дисперсиями резко возрастает после включения статического магнитного поля. Таким образом, можно сказать, что индуцированное двулучепреломление полностью зависит от статического магнитного поля. Кроме того, наблюдается, что двулучепреломление является доминирующим явлением для более высоких значений зеемановского расщепления, то есть ΔB> 20γ.

Мнимая ( a ) и действительная ( b ) части S ₊ (пунктир) и S _— (пунктир) и их разность (сплошная) по сравнению с Δ _B .Другие используемые параметры: Ωp = 0,5γ, Ωc = 0,1γ, αl = 190γ, Δp = 0 и Δc = 0.

Теперь исследуем поведение выходного пробного поля для различных значений статического магнитного поля. На рисунке показана интенсивность поля выходного зонда (a) в направлениях yˆ (сплошная линия) и xˆ (штриховая линия), а также угол MOR (b) в зависимости от Δ _B . Из рисунка видно, что в полностью двулучепреломляющей области (ΔB> 20γ) T _y усиливается, а T _x ослабляется, что приводит к увеличению угла MOR, как показано на рис.. В результате статическое магнитное поле создает область, в которой СОХ возникает исключительно из-за наведенного в системе двойного лучепреломления. Обратите внимание, что для зеемановского расщепления около ΔB = 30γ большая интенсивность T _y (Ty = 0,94), а также большой угол MOR (φ = 88 градусов) получены для направления поляризации.

Интенсивность выходного поля ( a ) в направлении yˆ (сплошная линия) и направлении xˆ (штриховая линия) и угол MOR ( b ) в зависимости от Δ _B .Остальные параметры такие же, как на рис.

На рис. 2 исследовано влияние поля слабой связи Ωc на интенсивность поля выходного зонда (а) в направлении yˆ (сплошное) и в направлении xˆ (штриховая линия) и угол MOR (b) при Δp = 0. Другие используемые параметры: Ωp = 0,5γ, αl = 190γ, ΔB = 30γ и Δc = 0. На рис. 2 показано, что при малых значениях Ωc интенсивность выходного поля в направлении yˆ резко возрастает и достигает почти максимального значения. Одновременно T _x уменьшается до незначительного значения за счет увеличения Ωc.На рисунке показано поведение угла MOR в зависимости от Ωc. Ожидается, что подобное поведение можно увидеть и в угле MOR. Обратите внимание, что максимальный угол MOR не чувствителен к флуктуациям интенсивности поля слабой связи.

T _y (сплошной), T _x (пунктирный) ( a ) и угол MOR ( b ) в зависимости от Ωc. Используемые параметры: Ωp = 0,5γ, ΔB = 30γ, αl = 190γ, Δp = 0 и Δc = 0.

Влияние различных параметров на угол MOR одновременно показано на рис.. На рисунке показан график плотности угла MOR как функции Ωc и ΔB. Используемые параметры: Ωp = 0,5γ, αl = 190γ, Δp = 0 и Δc = 0. Исследование на рис. 2 показывает, что либо статическое магнитное поле, либо поле слабой связи могут управлять углом MOR. Таким образом, можно определить подходящий набор параметров для получения различных значений угла MOR.

Угол MOR в зависимости от Ωc и ΔB. Используемые параметры: Ωp = 0,5γ, αl = 190γ, Δp = 0 и Δc = 0.

Влияние длины атомной среды — еще один параметр, который играет важную роль в переключении интенсивности поля выходного зонда в направлении xˆ на направление yˆ.Эволюция T _y и T _x показана в сравнении с αl на рис. Используемые параметры: Ωp = 0,5γ, Ωc = 0,1γ, ΔB = 30γ, Δp = 0 и Δc = 0. Как видно на рис. 4, при увеличении длины среды интенсивность входного пробного поля в направлении xˆ уменьшается, и одновременно интенсивность выходного поля увеличивается в направлении yˆ. В конечном итоге видно, что для более высоких значений αl i.е. αl = 200γ, входное пробное поле в поляризации xˆ полностью переключается в направлении yˆ. Таким образом, наши результаты могут быть использованы в качестве преобразователя поляризации для переключения режимов TM / TE.

Эволюция T _x (пунктирная линия) и T _y (сплошная), рассматриваемых как моды TM и TE соответственно по сравнению с αl . Другие используемые параметры: Ωp = 0,5γ, Ωc = 0,1γ, Δp = 0 и Δc = 0.

Здесь мы собираемся ввести аналитическое выражение для физической интерпретации наших численных результатов.Нормированные восприимчивости ( S _± ) в приближении резонанса и слабой связи равны

S + = γ (iγ + ΔB) Ωc2Ωp (4Ωp2 (Ωc2 + Ωp2) + ΔBΔp (2 (Ωc2 + Ωp2) + ΔBΔp)) ΩpΔB2 (6Ωc4Ωp2 + 8Ωc2Ωp4 + ΔB (Ωc2 + 2Ωp2) Δp (2Ωc2 + ΔBΔp)),

10

S — = — Ωc2Ωp (2Ωp2 + ΔBΔB∆2Ω) (2Ωp2 + ΔBΔB) Δp) (Ωγ2 + ΔBΔp) (Ωp2 + ΔBΔp) ΩpΔB (6Ωc4Ωp2 + 8Ωc2Ωp4 + ΔB (Ωc2 + 2Ωp2) Δp (2Ωc2 + ΔBΔp)).

11

Уравнения ( ⁴ и ⁵ ) предсказывают, что максимальные углы MOR имеют место при

ΔB = αl (Ωc6 + 2Ωc2Ωp2A) — (4AnπΩp3) 2 + αl2Ωc2 (Ωc3 + 2Ωp2A)

, где A = 3Ωc2 + 4Ωp2 и n = 1,2,3,….Кроме того, мнимая часть S ₊ и S _— , соответствующая поглощениям правой и левой круговых компонент поля зонда, в присутствии статического магнитного поля и при Δp = 0 дает

Im [S +] = 2γ2 (Ωc2 + Ωp2) ΔB2 (3Ωc2 + 4Ωp2), Im [S -] = 0.

13

Вышеприведенное уравнение показывает, что поглощение правой круговой составляющей уменьшается за счет увеличения зеемановского расщепления, а левая круговая составляющая не поглощается (см. Рис.). Это подтверждает, что представленные аналитические результаты хорошо согласуются с полученными численными результатами на рис. И рис.

Наконец, нас интересует влияние доплеровского уширения на MOR в системе. В численных расчетах влияние доплеровского уширения не учитывалось. В образце атомы могут двигаться со скоростью v . Скорости атомов могут влиять на эффективные частоты поля зонда и связи как ωp − kp.v и ωc − kc.v. Здесь k _{p , c} = + (-) v / c обозначает вектор распространения зонда и поля слабой связи с одинаковым (противоположным) направлением движения атома. Во всех результатах мы предполагаем, что kp = kc = k, а также пробное поле и поле связи распространяются вместе в одном направлении движения атома. Также отстройки полей заменяются на Δp + −k. v , Δp −− k. v и Δc − k. v в уравнении ( ² ).Ясно, что переходные когерентности ρ41 и ρ31 для круговых компонент пробного поля зависят от скорости. Затем нормированные восприимчивости S ₊ и S _— усредняются по распределению Максвелла-Больцмана для скоростей и даются как

S + = ∫ − ∞ + ∞ρ41 (kv) γΩp + f (kv) d (кв),

14

S− = ∫ − ∞ + ∞ρ31 (kv) γΩp − f (kv) d (kv),

15

где f (kv) = 12πD2exp [−v2D2] и kD = 2kBTωp2mc2 — доплеровская ширина распределения.Здесь m, — масса движущегося атома, T — температура ячейки и k _B — постоянная Больцмана.

На рис. Интенсивность выходного поля в направлениях yˆ (сплошная линия) и xˆ (штриховая линия) (верхняя строка) и угол MOR направления поляризации зондирующего поля (нижняя строка) представлены в зависимости от расстройки зондирующего поля. для разных значений доплеровской ширины kD = γ (a, d), kD = 10γ (b, e) и kD = 50γ (c, f). Здесь доплеровская ширина kD = 50γ соответствует парам ⁸⁷ Rb при комнатной температуре.Остальные параметры такие же, как на рис. Наши численные результаты показывают, что на MOR сильно влияет доплеровское уширение. Из верхнего ряда рисунка видно, что при увеличении доплеровской ширины T _y чрезвычайно подавляется, в то время как T _x увеличивается при Δp = 0.

Интенсивность выходного поля (верхняя строка) в направлении yˆ (сплошная линия) и направлении xˆ (штриховая линия), а также изменение угла MOR (нижняя строка) в зависимости от расстройки зондирующего поля для kD = 1γ ( a , d ), kD = 10γ ( b , e ) и kD = 50γ ( c , f ).Остальные параметры такие же, как на рис.

Нижний ряд рисунка показывает, что угол MOR направления поляризации зондирующего поля сильно падает из-за увеличения доплеровской ширины. Таким образом, доплеровское уширение оказывает деструктивное влияние на MOR направления поляризации пробного поля. Более того, можно констатировать, что усиление MOR устанавливается только в холодных атомах. Поведение угла MOR в зависимости от температуры среды от холодных атомов до комнатной температуры показано на рис.. Используемые параметры: Ωp = 0,5γ, Ωc = 0,1γ, ΔB = 30γ и Δc = 0. Видно, что когда атомы холодные, направление поляризации пробного поля испытывает максимальное вращение. При повышении температуры угол MOR уменьшается до 17 градусов при комнатной температуре.

Поведение угла MOR в зависимости от температуры среды. Остальные взятые параметры: Ωp = 0,5γ, Ωc = 0,1γ, ΔB = 30, αl = 190γ и Δc = 0.

Заключение

Таким образом, мы теоретически исследовали СОХ линейно поляризованного пробного поля, проходящего через четырехуровневые холодные атомы типа N .Было показано, что при наличии статического магнитного поля и при использовании поля слабой связи в системе индуцируется усиление двулучепреломления. Мы показали, что при приложении статического магнитного поля дихроизм переключается на усиленное двулучепреломление в системе. Затем была получена более высокая интенсивность выходного поля на 0,94 с примерно перпендикулярным направлением поляризации, повернутым на 88 градусов, с субестественной шириной. Было показано, что доплеровское уширение оказывает деструктивное влияние на MOR, так что угол MOR уменьшается до 17 градусов при комнатной температуре.Результаты могут быть использованы для разработки монохроматора для выбора длины волны с неестественной шириной полосы. Кроме того, его можно использовать в качестве преобразователя поляризации для эффективного переключения режимов поляризации TM / TE в оптической связи.

Вклад авторов

M.M. предложила теоретическую модель. Все авторы разработали концепции исследования, проанализировали и обсудили полученные результаты. М.Г.Г.А. и М.В. выполнил расчеты и написал статью при участии М.M.

Примечания

Конкурирующие интересы

Авторы заявляют об отсутствии конкурирующих интересов.

Сноски

Примечание издателя: Springer Nature сохраняет нейтралитет в отношении юрисдикционных претензий на опубликованных картах и ​​сведений об учреждениях.

Список литературы

1. Фарадей М. Экспериментальные исследования в области электричества. Лондон: Тейлор и Фрэнсис: Лондон. 1885; 3: 1–26. [Google Scholar] 2. Labeyrie G, Miniatura C, Kaiser R. Большое фарадеевское вращение резонансного света в холодном атомном облаке.Phys. Ред. А. 2001; 64: 033402. DOI: 10.1103 / PhysRevA.64.033402. [CrossRef] [Google Scholar] 3. Патнаик А.К., Агарвал Г.С. Двулучепреломление, индуцированное лазерным полем, и усиление магнитооптического вращения. Опт. Commun. 2000. 179: 97–106. DOI: 10.1016 / S0030-4018 (99) 00530-1. [CrossRef] [Google Scholar] 4. Ли С. и др. Управляемое поляризационное вращение оптического поля в многозеемановских подуровнях атомов. Phys. Ред. А. 2006; 74: 033821. DOI: 10.1103 / PhysRevA.74.033821. [CrossRef] [Google Scholar] 5. Мортезапур А., Гадери Горан Абад М., Махмуди М.Магнитооптическое вращение в волноводе с квантовой ямой из GaAs. J. Opt. Soc. Являюсь. Б. 2015; 32: 1338. DOI: 10.1364 / JOSAB.32.001338. [CrossRef] [Google Scholar] 7. Crassee I, et al. Гигантское вращение Фарадея в одно- и многослойной графеме. Nat. Phys. 2011; 7: 48. DOI: 10,1038 / нфиз1816. [CrossRef] [Google Scholar] 8. Vandendriessche S, et al. Гигантское вращение Фарадея в мезогенных органических молекулах. Chem. Матер. 2013; 25: 1139–1143. DOI: 10,1021 / см4004118. [CrossRef] [Google Scholar] 9. Мортезапур А., Гадери Горан Абад М., Ахмади Борджи М.Магнитооптическое вращение в центре вакансии азота в алмазе. Laser Phys. Lett. 2016; 13: 055202. DOI: 10.1088 / 1612-2011 / 13/5/055202. [CrossRef] [Google Scholar] 10. Sun H, Jia X, Fan S, Zhang H, Guo H. Магнитооптическое вращение в резонаторе QED с зеемановской когерентностью. Phys. Lett. А. 2018; 382: 1556. DOI: 10.1016 / j.physleta.2018.04.002. [CrossRef] [Google Scholar] 11. Сиддонс П., Адамс К.С., Хьюз И.Г. Оптический контроль фарадеевского вращения в горячих парах Rb. Phys. Ред. A. 2010; 81: 043838. DOI: 10.1103 / PhysRevA.81.043838. [CrossRef] [Google Scholar] 12. Юн TH, Парк CY, Park SJ. Лазерно-индуцированное двулучепреломление в разнесенной по длинам волн каскадной системе неоднородно уширенных атомов Yb. Phys. Ред. А. 2004; 70: 061803. DOI: 10.1103 / PhysRevA.70.061803. [CrossRef] [Google Scholar] 13. Ван Б. и др. Управление вращением поляризации оптического поля через асимметрию электромагнитно индуцированной прозрачности. Phys. Ред. А. 2006; 73: 051801. DOI: 10.1103 / PhysRevA.73.051801. [CrossRef] [Google Scholar] 14. Zavattini E, et al.Экспериментальное наблюдение оптического вращения, создаваемого в вакууме магнитным полем. Phys. Rev. Lett. 2006; 99: 129901. DOI: 10.1103 / PhysRevLett.99.129901. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar] 15. Пандей К., Васан А., Натараджан В. Когерентное управление магнитооптическим вращением. J. Phys. Летучая мышь. Мол. Опт. Phys. 2008; 41: 225503. DOI: 10,1088 / 0953-4075 / 41/22/225503. [CrossRef] [Google Scholar] 16. Будкер Д. и др. Резонансные нелинейные магнитооптические эффекты в атомах. Ред. Мод. Phys. 2002; 74: 1153. DOI: 10.1103 / RevModPhys.74.1153. [CrossRef] [Google Scholar] 17. Будкер Д., Ромалис М. Оптическая магнитометрия. Nat. Phys. 2007; 3: 277. DOI: 10,1038 / нфиз566. [CrossRef] [Google Scholar] 18. Чжан К., Сунь Х., Фан С., Го Х. Высокочувствительная оптическая магнитометрия Фарадея с внутрирезонаторной электромагнитно-индуцированной прозрачностью. J. Phys. Летучая мышь. Мол. Опт. Phys. 2016; 49: 235503. DOI: 10,1088 / 0953-4075 / 49/23/235503. [CrossRef] [Google Scholar] 19. Knappe S, et al. Атомные часы в масштабе чипа на основе 87 Rb с улучшенной стабильностью частоты.Опт. Выражать. 2005; 13: 1249. DOI: 10.1364 / OPEX.13.001249. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar] 20. Таскова Э. и др. Нелинейное вращение Фарадея для оптического ограничения. Приложение. Опт. 2004; 43: 4178. DOI: 10.1364 / АО.43.004178. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar] 21. Frey R, Flytzanis CH. Оптическое ограничение в резонансных средах Фарадея. Опт. Lett. 2000; 25: 838. DOI: 10.1364 / OL.25.000838. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar] 22. He Z, Zhang Y, Liu S, Yuan P. Передаточные характеристики оптического фильтра с индуцированной дисперсией из рубидия в возбужденном состоянии на 775.9 нм. Подбородок. Опт. Lett. 2007; 5: 252. [Google Scholar] 23. Тернер Л.Д., Караганов В., Тойбнер PJO, Scholten RE. Атомный оптический фильтр с субдоплеровской полосой пропускания. Опт. Lett. 2002; 27: 500. DOI: 10.1364 / OL.27.000500. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar] 24. Cere A, et al. Узкополосный перестраиваемый фильтр на основе избирательной по скорости оптической накачки в атомном паре. Опт. Lett. 2009; 34: 1012. DOI: 10.1364 / OL.34.001012. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]

25. Гавлик В. и Пустельни С. Нелинейные магнитооптические вращательные магнитометры.In Grosz, A., Haji-Sheikh, M. J. & Mukhopadhyay, S. C. (ред.) Высокочувствительные магнитометры , 425–450 (Springer, 2017).

26. Петросян Д, Малакян Ю.П. Магнитооптическое вращение и перекрестная фазовая модуляция с помощью когерентно управляемых четырехуровневых атомов в конфигурации штатива. Phys. Ред. А. 2004; 70: 023822. DOI: 10.1103 / PhysRevA.70.023822. [CrossRef] [Google Scholar] 27. Сюй П.С., Патнаик А.К., Велч Г.Р. Нелинейное магнитооптическое вращение поляризации с интенсивными лазерными полями. Phys. Преподобный А.2008; 78: 053817. DOI: 10.1103 / PhysRevA.78.053817. [CrossRef] [Google Scholar] 28. Делоне Н.Б., Крайнов В.П. Штарковский сдвиг уровней атомной энергии. УФН. 1999; 42: 669. DOI: 10.1070 / PU1999v042n07ABEH000557. [CrossRef] [Google Scholar] 29. Чо Д, Чой Дж. М., Ким Дж. М., Пак QH. Оптически индуцированный эффект Фарадея с использованием трехуровневых атомов. Phys. Ред. А. 2005; 72: 023821. DOI: 10.1103 / PhysRevA.72.023821. [CrossRef] [Google Scholar] 30. Чану С.Р., Пандей К., Бхарти В., Васан А., Натараджан В. Поляризационно-вращательные резонансы сверхъестественной ширины с использованием управляющего лазера.Europhys Lett. 2014; 106: 43001. DOI: 10.1209 / 0295-5075 / 106/43001. [CrossRef] [Google Scholar] 31. Гадери Горан Абад М., Махмуди М. Повышенная нелинейно-оптическая активность в четырехуровневой квантовой системе. J. Opt. Soc. Являюсь. Б. 2017; 34: 1684. DOI: 10.1364 / JOSAB.34.001684. [CrossRef] [Google Scholar]

Magneto, Textron- Lycoming, от Champion Slick, slk-4370

Telex-Lycoming Motors

Двигатель
Двигатель — Модель (градусы °, л.с.)

AEIO-320-D1B (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
AEIO-320-D2B (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
AEIO-320-E1A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
AEIO-320- E1B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
AEIO-320-E2A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
AEIO-320-E2B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,

AEIO-360-A1A (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-A1A (25 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-A1B (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360- A1B (25 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-A1B6 (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-A1B6 (25 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-A1D (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-A1D (25 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-A1E (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-A1E (25 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-A2B (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-B1B (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-B1F6 (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
AEIO-360- B2F6 (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-B4A (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
AEIO-360-h2A (25 °, 180 л.с.) правый магазин,

AIO-320-A1B (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
AIO-320-A2B (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
AIO-320-B1B (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
AIO-320- C1B (25 °, 160 л.с.) правый магазин,

AIO-360-A1B (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
AIO-360-A2B (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
AIO-360-B1B (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
AIO-360- B1B (25 °, 200 л.с.) правый магазин,

HO-360-C1A (25 °, 180HP) Правый Mag,

IO-320-B1B (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
IO-320-B1C (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
IO-320-B1D (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
IO-320- B2A (25 °, 160 л.с.) Правый Mag,
IO-320-D1A (25 °, 160 л.с.) Правый Mag,
IO-320-D1B (25 °, 160 л.с.) Правый Mag,
IO-320-E1A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
IO-320-E1B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
IO-320-E2A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
IO-320-E2B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,

IO-360-A1A (25 °, 200 л.с.) Правый Mag,
IO-360-A1B (20 °, 200 л.с.) Правый Mag,
IO-360-A1B (25 °, 200 л.с.) Правый Mag,
IO-360- A1B6 (20 °, 200 л.с.) Правый Mag,
IO-360-A1B6 (25 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-A1C (20 °, 200 л.с.) Правый Mag,
IO-360-A1D (20 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-A1D6 (20 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-A2A (20 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-A2B (20 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-A2B (25 °, 200 л.с.) правый магазин,
IO-360-A2C (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
IO-360-B1B (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
IO-360- B1E (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
IO-360-B1F6 (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
IO-360-B4A (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
IO-360-C1A (20 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-C1B (20 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-C1C (20 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-C1C6 (20 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-C1C6 (25 °, 200 л.с.) правый магазин,
IO-360-C1D6 (20 °, 200 л.с.) правый магазин,
IO-360-C1D6 (25 °, 200 л.с.) правый магазин,
IO-360- C1E6 (20 °, 200 л.с.) Правый Mag,
IO-360-C1E6 (25 °, 200 л.с.) R ight Mag,
IO-360-C1F (20 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-C1F (25 °, 200HP) Правый Mag,
IO-360-D1A (20 °, 200HP) Правый Mag,
IO -360-E1A (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
IO-360-F1A (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
IO-360-K2A (20 °, 200 л.с.) правый магазин,

O-235-C1 (25 °, 115 л.с.) правый магазин,
O-235-C1B (25 °, 115 л.с.) правый магазин,
O-235-C1C (25 °, 115 л.с.) правый магазин,
O-235- C2A (25 °, 115 л.с.) Правый Mag,
O-235-C2B (25 °, 115HP) Правый Mag,
O-235-C2C (25 °, 115 л.с.) Правый Mag,
O-235-E1 (25 °, 115 л.с.) правый магазин,
O-235-E2A (25 °, 115 л.с.) правый магазин,
O-235-E2B (25 °, 115 л.с.) правый магазин,
O-235-F1 (25 °, 125 л.с.) правый магазин,
O-235-F1B (25 °, 125 л.с.) правый магазин,
O-235-F2A (25 °, 125 л.с.) правый магазин,
O-235-F2B (25 °, 125 л.с.) правый магазин,
O-235- G1 (25 °, 125 л.с.) правый магазин,
O-235-G2A (25 °, 125 л.с.) правый магазин,
O-235-G2B (25 °, 125 л.с.) правый магазин,
O-235-h3C (25 °, 115 л.с.) правый магазин,
O-235-J2A (25 °, 125 л.с.) правый магазин,
O-235-J2B (25 °, 125 л.с.) правый магазин,
O-235-K2A (20 °, 118 л.с.) правый магазин,
O-235-K2B (20 °, 118 л.с.) правый магазин,
O-235-K2C (20 °, 118 л.с.) правый магазин,
O-235-L2A (20 °, 118 л.с.) правый магазин,
O-235- L2C (20 °, 118HP) Правый Mag,
O-235-M1 (20 °, 118HP) Правый Mag,
O-235-M2C (20 °, 118HP) Ri ght Mag,
O-235-N2A (20 °, 116HP) Правый Mag,
O-235-N2C (20 °, 116HP) Правый Mag,
O-235-P1 (20 °, 116HP) Правый Mag,

O-290-D (20 °, 125 л.с.) правый магазин,
O-290-D2 (18 °, 135 л.с.) правый магазин,

O-320-A1A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-A1B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-A2A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320- A2B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-A2C (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-A2D (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-A3A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-A3B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-A3C (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-B1A (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-B1B (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-B2A (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-B2B (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320- B2D (25 °, 160 л.с.) Правый магазин,
O-320-B3A (25 °, 160 л.с.) Правый магазин,
O-320-B3B (25 °, 160 л.с.) Правый магазин,
O-320-B3C (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-C1A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-C1B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-C2A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-C2B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-C2C (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-C3A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320- C3B (25 °, 150 л.с.) Правый Mag,
O-320-C3C (25 °, 150 л.с.) Правый Mag,
O-320-D1A (25 °, 150H P) Правый магазин,
O-320-D1A (25 °, 160 л.с.) Правый магазин,
O-320-D1C (25 °, 150 л.с.) Правый магазин,
O-320-D1C (25 °, 160 л.с.) Правый магазин,
O-320-D1D (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-D1D (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-D1F (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320- D1F (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-D2A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-D2A (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-D2B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-D2B (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-D2C (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-D2C (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-D2F (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-D2F (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-D2G (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320- D2G (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-D2H (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-D2H (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-D3G (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-D3G (25 °, 160 л.с.) правый магазин,
O-320-E1A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-E1C (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-E1F (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-E1J (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320 -E2A (25 °, 140 л.с.) правый магазин,
O-320-E2A (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-E2B (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-E2C (25 ° , 140 л.с.) Правый магазин,
O-320-E2C (25 °, 150 л.с.) Правый магазин,
O-320-E2D (25 °, 150 л.с.) Правый магазин,
O-320-E2F (25 °, 150 л.с.) Правый магазин ,
O-320-E2G (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-E2H (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320-E3D (25 °, 150 л.с.) правый магазин,
O-320 -E3H (25 °, 150 л.с.) правый магазин,

O-360-A1A-nd (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-A1A-wd (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-A1D (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-A1F6 (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-A1G (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-A1G6 (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-A1H (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-A1H6 (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-A2A (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-A2D (25 °, 180 л.с. ) Правый магазин,
O-360-A2F (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-A2G (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-A2H (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-A3A (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-A4A (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-A4G (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-A4J (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-A4K (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-A4M (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-B1A (25 °, 168 л.с. ) Правый магазин,
O-360-B2A (25 °, 168 л.с.) Правый магазин,
O-360-C1A (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-C1C (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-C1E (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-C1F (25 °, 180 л.с.) правый магазин,
O-360-C1G (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-C2A (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-C2B (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-C2C (25 °, 180 л.с. ) Правый магазин,
O-360-C2E (25 °, 180 л.с.) Правый магазин,
O-360-D1A (25 °, 168 л.